Поперечная проводимость

1.2-9. Поперечная несимметрия . . . 206 12-10. Продольная несимметрия . . . 209 12-11. Фильтры симметричных составляющих ...........210

Поперечная несимметрия в одной точке трехфазной цепи возникает в том случае, когда к фазам присоединяются неравные сопротивления, как это, например, показано на 12-23,а. Такое включение может иметь место при несимметричном коротком замыкании или при несимметричной нагрузке.

Поперечная несимметрия в общем случае ( 12-23,а) характеризуется уравнениями:

— пропускания 74, 152 Полосовой фильтр 157—168 Полюс функции 81, 289 Поперечная несимметрия 206 Последовательное соединение 41, 50, 61

12.1. ПОПЕРЕЧНАЯ НЕСИММЕТРИЯ

Поперечная несимметрия в одной точке трехфазной цепи возникает в том случае, когда к фазам присоединяются неравные сопротивления, как это, например, показано на 12-23, а. Такое включение может иметь место при несимметричном коротком замыкании или несимметричной нагрузке.

Поперечная несимметрия в общем случае ( 12-23, а) характеризуется уравнениями:

12-9. Поперечная несимметрия................ 388

Несимметрия напряжений и токов, вызванная подключением к сети однофазных и многофазных несимметричных нагрузок, называется поперечной. Поперечная несимметрия возникает также при неравенстве активных и реактивных сопротивлений отдельных фаз некоторых приемников электрической энергии (дуговые электропечи). . • .

Несимметрию напряжений и токов, вызванную подключением к сети многофазных и однофазных несимметричных нагрузок, называют поперечной. Поперечная несимметрия возникает также при неравенстве активных и реактивных сопротивлений отдельных фаз некоторых приемников электроэнергии (дуговые электропечи).

Несимметрия напряжений и токов, вызванная подключением к сети многофазных и однофазных несимметричных нагрузок, называется поперечной. Поперечная несимметрия возникает также при неравенстве активных и реактивных сопротивлений отдельных фаз некоторых приемников электрической энергии — дуговые электропечи.

Учет поперечных проводимостей. Поперечная проводимость влияет на угол срл тем больше, чем длиннее линия. Угол фл при этом уменьшается и при длине линии /, близкой к четверти волны (1500 км), ее входное сопротивление становится чисто активным. Однако при /<1000 км изменением фл = /(0 обычно можно пренебрегать. Влияние рассматриваемого фактора на выбор 2с,Р = /(фР) более подробно рассмотрено в [11].

§ 11.2. Составление дифференциальных уравнений для однородной линии с распределенными параметрами. Пусть /?0 — продольное активное сопротивление единицы длины линии; L0 — индуктивность единицы длины линии; С0 — емкость единицы длины линии; G0 — поперечная проводимость единицы длины линии. Поперечная проводимость Gy не является обратной величиной продольного сопротивления /?0.

Параметры однородной линии с распределенными параметрами на единицу длины обозначим следующим образом: LQ—индуктивность; RQ — продольное сопротивление; Со — ем кость; Go — поперечная проводимость;/ — длина линии; (/2 и/2 — напряжение и ток в конце линии; U\ и 1\ — напряжение и ток в начале линии.

где Z0 и 70 — продольное сопротивление и поперечная проводимость единицы длины линии. В этих диф-ференцкальных уравнениях комплексы U и /, как и все комплексные величины, введенные ранее, не являются функциями времени t. Поэто-

единицы длины линии; С0 —емкость единицы длины линии; G0 —поперечная проводимость единицы длины линии. Поперечная проводимость С0 не является обратной величиной продольного сопротивления R0.

где Z0 = r0 -f /со?0 и ^о — go + /wC0 — комплексные продольное сопротивление и поперечная проводимость единицы длины линии.

Решение. Продольное сопротивление и поперечная проводимость линии на 1 км:

Из курса ТОЭ известно, что в линии с распределенными параметрами передача происходит без искажения, если параметры единицы длины линии, а именно: индуктивность L0, продольное активное сопротивление R0, емкость С0 и поперечная проводимость G0, связаны соотношением

Учет поперечных проводимостей. Поперечная проводимость влияет на угол срл тем больше, чем длиннее линия. Угол фл при этом уменьшается и при длине линии I, близкой к четверти волны (1500 км), ее входное сопротивление становится чисто активным. Однако при /<1000 км изменением фл = /(0 обычно можно пренебрегать. Влияние рассматриваемого фактора на выбор ^с)Р=/(<рР) более подробно рассмотрено в [11].

В секции переноса изображения используется неоднородное продольное магнитное поле, убывающее от катода к мишени. Для основных траекторий электронов убывающее поле является рассеивающей линзой, тогда как для смежных траекторий имеет место эффект фокусировки (см. § 1.5). Таким образом, совмещая путем подбора соотношения напряженности электрического поля и магнитной индукции узлы смежных траекторий с поверхностью мишени, можно получить на мишени увеличенное электронное изображение фотокатода. Так как основные траектории «закручиваются» магнитным полем, все изображение оказывается повернутым на некоторый угол. Ввиду разделения функций преобразования оптического изображения в электронное и накопления заряда между фотокатодом и мишенью мишень супериконоскопа не должна обладать фоточувствительностью. В то же время коэффициент вторичной эмиссии мишени должен быть достаточно высок при энергии первичных электронов 1000—1200 эв, поскольку развертка мишени осуществляется быстрыми электронами. Для сохранения потенциального рельефа (предотвращения «растекания» заряда) поперечная проводимость поверхности мишени должна быть возможно малой. Для обеспечения высокой разрешающей способности поверхность мишени должна быть по возможности бесструктурной (однородной). И, наконец, для возможности накопления достаточного заряда желательно, чтобы емкость мишени была не менее 100—200 пф/см2.

Для отклонения луча используются две пары длинных катушек, создающих приблизительно однородные поперечные поля. Кроме того, в области анода прожектора снаружи трубки устанавливаются корректирующие (подстроечные) катушки, создающие короткие поперечные магнитные поля. Регулированием тока этих катушек можно в небольших пределах отклонять луч для подбора наилучшего режима прохождения электронов сквозь анодную диафрагму, а также воздействовать на электроны, возвращающиеся от мишени, для обеспечения наиболее полного улавливания их первым эмиттером умножителя — анодной диафрагмой прожектора. Двусторонней мишенью является весьма тонкая пластинка (толщиной 4—5 мкм), изготовляемая в большинстве суперортико-нов из специального стекла с повышенной электропроводностью. Благодаря очень малой толщине поперечное сопротивление оказывается, небольшим и потенциальный рельеф, формируемый на одной стороне мишени, переходит за счет поперечной проводимости на другую ее сторону. В то же время поверхностное (продольное) сопротивление мишени является достаточно большим, и заметного «растекания» заряда по поверхности мишени за время передачи кадра не происходит. Таким образом, потенциальный рельеф, созданный при записи на стороне мишени, обращенной к фотокатоду, переходит на другую ее сторону (обращенную к прожектору). При этом поперечная проводимость мишени обеспечивает достаточно полное соответствие распределения потенциала на обеих сторонах мишени, а большое продольное сопротивление препятствует быстрому сглаживанию потенциального рельефа.