Подставляя выражения

Подставляя последнее выражение в формулу (10-1), получим

Подставляя последнее выражение и выражение для тока /р в формулу (2-36), получим

Подставляя последнее выражение в U3. и, после несложных преобразований получаем:

Подставляя последнее выражение в (XII. 4), получаем уравнение неявпополюсного генератора

Подставляя последнее выражение в формулу мощно-

Подставляя последнее выражение в формулу мощности, получим:

«с= -IA-IB-Подставляя последнее выражение в формулу (10-1), получим

Подставляя последнее значение & в равенство (Ю-4), получаем

Подставляя последнее равенство в (14.81), имеем Хш = ± р % _f .

Подставляя последнее уравнение в формулу (10-1), получим:

Подставляя последнее соотношение в матричные уравнения и учитывая равенства

Подставляя выражения (14.13), (14.14) и (14.5) в уравнение (14.12), получим

Подставляя выражения э. д. с. через соответствующие потокосцеп-ления в уравнение (20.3), можно определить полное потокосцепление статорной обмотки:

Подставляя выражения (5.27), (5.28) и (5.35), (5.36) в уравнение (5.25), получаем зависимость ЭДС гармонической обмотки от времени при самовозбуждении.

Подставляя выражения для э. д. с. из (74) и для тока из (75) в (76) и решив их относительно п, получим выражение для частоты вращения двигателя:

Подставляя выражения (8.29) и (8.30) во второе уравнение из системы (8.28), получаем дифференциальное уравнение, эквивалентное исходной системе

Подставляя выражения потокосцеплений (2.52) — (2.57) в

где ц —номер гармоники, то, подставляя выражения токов в уравнение (7.6) — (7.8), определяют моменты по каждой гармонике. Затем определяют

Подставляя выражения потокосцеплений (2.52)—(2.57) в (2.51), получим уравнения напряжений обобщенной машины в заторможенных трехфазных координатах, позволяющие решать целый ряд задач, которые уравнениями двухфазной машины описываются с большими допущениями.

где ц — номер гармоники, то, подставляя выражения токов в уравнения (6.6) — (6.8), определяют моменты по каждой гармонике. Затем определяют

Подставляя выражения для А(Х) и В(Х) в (5.11), имеем

где Н0 — стартовая напряженность, которую можно интерпретировать как коэрцитивную силу динамической петли гистерезиса. Подставляя выражения (1-2) и (1-3) в (1-1), получим уравнение динамического состояния сердечника с ППГ при перемагничивании по крутому участку петли гистерезиса (из — Вг в -\-Вг через т. а) в виде: