Перпендикулярной направлению

го двигателя; магнитное поле якоря изображено для случая, когда ток фазы ах имеет максимальное значение, вследствие чего ось КК' поля якоря Ф„ перпендикулярна плоскости катушки фазы ах\ ось mm' магнитного поля ротора Ф„ совпадает с осью КК' поля якоря, что соответствует случаю, при котором ЭДС фазы ах отстает от тока этой фазы на угол 90°. Последнее возможно при чисто емкостной нагрузке генератора, если не учитывать активного сопротивления фазы ах.

вой и правой половинах машины совпадают по модулю, и в воздушном зазоре создается поле, индукция ВтаХ которого перпендикулярна плоскости фазы обмотки, где в данный момент ток имеет максимум и смещен относительно максимума поверхностной

го двигателя; магнитное поле якоря изображено для случая, когда ток фазы ах имеет максимальное значение, вследствие чего ось К'К' поля якоря Фя перпендикулярна плоскости катушки фазы ах; ось mm' магнитного поля ротора Ф0 совпадает с осью КК' поля якоря, что соответствует случаю, при котором ЭДС фазы ах отстает от тока этой фазы на угол 90°. Последнее возможно при чисто емкостной нагрузке генератора, если не учитывать активного сопротивления фазы ах.

ного механизма стрелка перемещается над шкалой. Стрелка прибора должна быть как можно легче, но вместе с тем, достаточно лрочной, чтобы противостоять ударам об упоры при перегрузках. В щитовых приборах стрелки имеют копьевидную форму, что обеспечивает видимость на расстоянии, и изготовляются из листового алюминия толщиной около 0,2 мм. У большинства переносных приборов стрелки изготовляются из алюминиевой или стеклянной трубки с ножевидным концом, причем плоскость ножа перпендикулярна плоскости шкалы ( 2-10).

радиус цилиндрической поверхности, разделяющей медь и латунь; Г( = 6 мм; внешний радиус г2 = 9 мм. Ось z цилиндрической системы координат перпендикулярна плоскости чертежа и направлена к читателю. Направление тока в проводе совпадает с положительным направлением оси г ( 21.1, а).

21.8. Вдоль цилиндрического прямолинейного провода протекает постоянный ток / = 300 А. Направление тока в проводе показано на 21.2, в. Ось г цилиндрической системы' координат перпендикулярна плоскости чертежа и направлена к читателю. Воспользовавшись уравнением Лапласа, получить зависимость скалярного магнитного потенциала q>m = fi(r, а, г) и его градиента grad
радиус цилиндрической поверхности, разделяющей медь и латунь; Г( = 6 мм; внешний радиус г2 = 9 мм. Ось z цилиндрической системы координат перпендикулярна плоскости чертежа и направлена к читателю. Направление тока в проводе совпадает с положительным направлением оси г ( 21.1, а).

21.8. Вдоль цилиндрического прямолинейного провода протекает постоянный ток / = 300 А. Направление тока в проводе показано на 21.2, в. Ось г цилиндрической системы' координат перпендикулярна плоскости чертежа и направлена к читателю. Воспользовавшись уравнением Лапласа, получить зависимость скалярного магнитного потенциала q>m = fi(r, а, г) и его градиента grad
Перед стартом ракеты стабилизированная площадка устанавливается так, чтобы ось Д была горизонтальна и перпендикулярна плоскости стрельбы. Фиксатор Р соединяет кольцо 3 с кольцом 1. Для приведения оси Е в горизонтальное положение, а оси А — в вертикальное, на площадке установлено два опрокидывающихся маятника с контактами /С4 и /Cs и электрически связанные с ними датчики моментов 7И4 и М5, закрепленные на осях поворота гироскопов Г2 и /V

Анализ работы ЗШП-транзистора проведем аналогично рассмотренному ранее МОП-транзистору. Пусть исток заземлен, на сток подается напряжение Vd>0, а на затвор — Vg<0. Направления координатных осей (х, у, z) показаны на 3.31. Ось z перпендикулярна плоскости рисунка {х, у). W — ширина затвора. Для вывода формулы вольт-амперной характеристики ЗШП-транзистора необходимо решить уравнение Пуассона и уравнение непрерывности токов в плоскости (х, у) при соответствующих граничных условиях. Обычно численные расчеты проводят на ЭВМ. Методами машинного моделирования можно

Блок магнитных головок 2 содержит несколько головок, расположенных по одной линии, перпендикулярной направлению движения ленты. Каждой головке соответствует расположенная под ней на ленте дорожка записи. При помощи блока головок одновременно записывается поперек ленты двоичный код (обычно код байта).

Если все величины правой части полученного уравнения постоянны, тозаряженная частица движется поокружности радиуса р в плоскости, перпендикулярной направлению линий магнитной индукции.

Примеси характеризуются коэффициентом диффузии D, определяющим плотность потока Я диффундирующих атомов, т. е. атомов, проходящих в единицу времени через единицу поверхности, перпендикулярной направлению диффузии: П = — D grad N. Чем больше D, тем быстрее распространяются примесные атомы и меньше время получения слоя заданной толщины. Теоретические расчеты показывают, что х0 ~ V^Dt, следовательно, время диффузии t ~ x\ID. Для бора или фосфора при х0 = 2 ... 3 мкм и температуре Т = 1100 °С оно составляет около одного часа, а для мышьяка или сурьмы (доноры) на порядок больше из-за меньшего D. Формирование слоев большой толщины (около 10 мкм) — длительный процесс, который применяется редко. Коэффициент диффузии существенно увеличивается с ростом температуры — на порядок на каждые 100 °С. С этим связана необходимость поддерживания температуры с высокой точностью: ± (0,1 ... 0,2) °С.

2.1. Прямоугольная рамка, закрепленная на оси, вращается в равномерном магнитном поле, имеющем индукцию В = 0,7 Tj;, с постоянной частотой вращения « = 3000 об/мин. Стороны рамки, параллельные плоскости чертежа ( 2.1, а), имеют длину а = 16 см и делятся осью вращения, перпендикулярной направлению лини"! магнитного поля, пополам; стороны рамки, перпендикулярные плоскости чертежа, имеют длину / = 32 см. Число витков рамки од = 4.

На большом расстоянии от источника, в малой области простран-:тва, сферическую волну можно приближенно считать плоской волной, \ля которой в каждой точке плоскости, перпендикулярной направлению распространения, напряженности поля имеют одинаковые значения.

будет изменяться только направление вектора скорости. 5-6. Так как начальная скорость перпендикулярна вектору магнитной индукции, то движение частицы будет происходить по окружности, лежащей в плоскости, перпендикулярной направлению В. Радиус _' окружности Яо=

В § (3-7 было установлено, что при изменении магнит-ного потока наблюдается электрическое поле. Электрические линии этого поля расположены в плоскости, перпендикулярной направлению магнитного потока, и в отличие от линий электростатического поля замкнуты (вихревое поле). Если в изменяющемся магнитном поле находятся массивные проводящие тела (сталь, медь, латунь и др.), то под действием э. д. с. электромагнитной индукции в этих проводниках возникают вихревые токи, которые являются частным случаем наведенных токов.

где I — длина пролета между изоляторами, см; Е — модуль упругости материала пины, Н/см2; / — момент инерции поперечного сечения шины относительно оси, перпендикулярной направлению изгибающей силы, см4; m — масса шины на единицу длины, кг/см; S — поперечное сечение шины, см2; К — плотность материала шины, кг/см8.

где / — пролет между изоляторами, см; Е — модуль упругости, Па; J — момент инерции относительно оси. перпендикулярной направлению изгиба, см4; д — вес единицы длины шины, Н/см; k — коэффициент, зависящий от характера крепления шин: А•= 112 при жестком креплении шин и изоляторов, k = 78 при свободном креплении на одной опоре и жестком — на другой; k = 49 при шинах, свободно лежащих на опорах.

где / — длина пролета между изоляторами, м; J — момент инерции поперечного сечения шины относительно оси, перпендикулярной направлению изгибающей силы, см4; q — поперечное сечение шины, см2.

ницу времени через единицу площади, перпендикулярной направлению электрического поля, определяется как