Перпендикулярна направлению

Если пренебречь выпучиванием линий индукции В и напряженности Н и считать, что эти линии во всем зазоре перпендикулярны поверхности S, энергия магнитного поля в зазоре

Влияние граничной поверхности на область, ограниченную ею, можно учесть системой токов, создающих то же распределение магнитной напряженности в заданном пространстве при удаленной границе раздела областей в бесконечность. Этот метод называется методом отображений [3, 4]. На 17.4, а параллельно бесконечной плоскости, ограничивающей ферромагнитную среду, расположен проводник с током /. Картина магнитного поля показывает, что линии напряженности поля перпендикулярны поверхности ферромагнитной среды, которая является поверхностью равного магнитного потенциала. Аналогичная картина поля в левой полуплоскости имеет место в случае, когда поле образовано двумя проводниками е равными токами, протекающими в одном направлении, при расстоянии между осями проводников 11 ( 17.4,6).

При относительно небольших зазорах между полюсами электромагнита и якорем можно счи- Рис 6.13. Электромагнит с якорем тать, что магнитные линии в зазорах параллельны друг другу и перпендикулярны поверхности якоря. Если сумма площадей поверхностей обоих полюсов s = 5j + s2, то при перемещении якоря вверх на расстояние dg уменьшение объема поля в зазорах составит dV = s dg, а уменьшение энергии магнитного поля будет dWm = (BH/2)s dg.

линии направлены в зазоре радиально, так как они перпендикулярны поверхности стали. Тогда для каждой линии, учитывая, что она дважды пересекает зазор, можно написать

Цилиндрические магнитные домены и их свойства. Эпитаксиаль-ная пленка граната обладает свойством магнитной анизотропии: в ней существуют ось легкого намагничивания, перпендикулярная поверхности, и ось тяжелого намагничивания, параллельная поверхности. При малой толщине пленки (порядка нескольких микрометров) находящиеся в ней магнитные домены занимают все поперечное сечение пленки, а их векторы намагниченности перпендикулярны поверхности.

— Если пренебречь выпучиванием линий индукции В и напряженности Я и считать, что эти линии во всем зазоре перпендикулярны поверхности S, энергия магнитного поли в зазоре

Если допустить, что при малом перемещении якоря (не-5олыном изменении воздушного зазора) магнитный поток изменяется незначительно и что линии магнитной индукции тараллельны между собой и перпендикулярны поверхности шоря, то электромагнитное усилие, действующее на якорь, южет быть определено из выражения энергии магнитного юля в ферромагнитном сердечнике при изменении магнит-юй индукции от 0 до В.

При относительно небольших зазорах между полюсами электромагнита и якорем можно считать, что магнитные линии в зазорах параллельны друг другу и перпендикулярны поверхности якоря. Если сумма площадей поверхностей обоих полюсов s = s, + s2, то при перемещении якоря вверх на расстояние

Магнитные линии, показанные на рисунке, охватывают один или три проводника с одинаковым направлением токов. МДС каждого замкнутого контура, образуемого магнитными линиями, равна согласно закону полного тока алгебраической сумме токов, охватываемых контуром. МДС в стали можно обычно пренебречь по сравнению с МДС в зазоре. Кроме того, поскольку зазор 8 мал по сравнению с полюсным делением т, можно считать, что магнитные линии направлены в зазоре ра-диально, так как они перпендикулярны поверхности стали. Тогда дня каждой линии, учитывая, что она дважды пересекает зазор, можно написать

Картина поля заряженной оси, расположенной параллельно проводящей плоскости, изображена на 19.16, б. Силовые линии перпендикулярны поверхности провода и поверхности проводящей плоскости. Знаки минус на поверхности проводящей плоскости означают отрицательные заряды, выявившиеся на ее поверхности в результате электростатической индукции. •

На 21.10, в изображены часть полюса и якоря машины постоянного тока (на которых не размещены обмотки с током). Размер, перпендикулярный рисунку, принят достаточно большим — только при этом условии поле можно считать плоскопараллельным. Так как магнитная проницаемость стали много больше магнитной проницаемости воздуха, то магнитные силовые линии практически перпендикулярны поверхности полюса и якоря. Следовательно, их поверхности являются эквипотенциальными. Построение семейства силовых и эквипотенциальных линий производят «на глаз», руководствуясь следую-

279. Квадратная рамка из медной проволоки сечением 1 мм2 помещена в магнитное поле, индукция которого меняется по закону В = B0sino)f, где В0 = 0,05 Т, to = 314 рад/с. Площадь рамки 250 мм2, а ее плоскость перпендикулярна направлению магнитного поля. Найти зависимость эдс и тока рамки от времени.

1.36. Чему равно отклонение электронного луча на экране осцил-лографической трубки под действием магнитного поля Земли, если ось трубки перпендикулярна направлению магнитного поля. Индукцию

ном поле Н0 помещен экран в виде прямого полого цилиндра внешнего радиуса г0 с толщиной стенки а, причем а <^ г0 ( 30.1). Ось экрана перпендикулярна направлению магнитного поля. Материал экрана обладает постоянной магнитной проницаемостью j.i и удельной проводимостью Y- Длина экрана велика и искажение поля у его концов в расчете не учитывается. Требуется определить напря-

4-30. Плоскость прямоугольной рамки размерами by.li перпендикулярна направлению вектора магнитной индукции В в однородном

нитном поле, испытывает ускорение в направлении, перпендикулярном линиям магнитной индукции. Определить радиус окружности как траектории движения электрона в однородном магнитном поле, если начальная скорость его 1 м/сек перпендикулярна направлению линий поля (В= 10 000 ac = const).

Если площадка S не перпендикулярна направлению поля, т. е. вектор магнитной индукции образует с нормалью к площадке угол р ( 5-6), то для определения потока

При движении контура под действием сил поля магнитный поток сквозь контур всегда имеет положительное приращение. Рассмотренное явление позволяет сделать весьма важный практический вывод. Всякий контур с током, помещенный в магнитное поле, под влиянием сил взаимодействия поля с током стремится занять положение, при котором поток, пронизывающий контур, оказался бы положительным и максимальным. Так, например, на виток с током в однородном магнитном поле действует вращающий момент. Под действием этого момента виток стремится занять такое положение, при котором плоскость витка перпендикулярна направлению внешнего магнитного поля. По достижении устойчивого положения силы, действующие ;на контур, стремятся только растягивать его так,

Направление этой силы определяется по правилу левой руки. Сила F всегда перпендикулярна направлению мгновенной скорости V электрона и направлению магнитных силовых линий поля, В соответствии со вторым законом Ньютона эта сила сообщает

Если ротор неподвижен, то этот поток будет наводить в роторе только трансформаторную э. д. с., под влиянием которой возникнут токи, замыкающиеся по образующим цилиндра ротора и торцевым частям. Э. д. с. и токи в левой половине ротора направлены в одну сторону, а в правой — в противоположную ( 31-23). Эти токи создают магнитный поток Фа, направленный навстречу потоку Фв. В генераторной обмотке э. д. с. наводиться не будет, так как ось этой обмотки перпендикулярна направлению магнитных потоков Фв и Фа.

ным и максимальным. Например, на виток с током ( 5-30), находящийся в однородном поле, действует вращающий момент, так что виток стремится занять положение, при котором плоскость витка будет перпендикулярна направлению внешнего поля и собственное магнитное поле внутри витка будет совпадать по направлению с внешним. По достижении устойчивого положения электромагнитные силы стремятся только растянуть его с тем, чтобы сцепленный с витком магнитный поток мог еще увеличиться ( 5-31).

21.25. Прямолинейный цилиндрический весьма длинный стержень из магнитодиэлектрика радиусом а — 5 мм расположен в равномерном магнитном поле. Ось стержня перпендикулярна направлению магнит-