Параллельных проводника

* При постоянном токе 1 А в двух параллельных прямолинейных проводниках бесконечной длины и ничтожно малой площади поперечного кругового сечения, расположенных на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, сила их взаимодействия равна 2-10~7Н/м (ньютон на метр.)

* При постоянном токе 1 А в двух параллельных прямолинейных проводниках бесконечной длины и ничтожно малой площади поперечного кругового сечения, расположенных на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, сила их взаимодействия равна 2-10~7Н/м (ньютон на метр.)

* При постоянном токе 1 А в двух параллельных прямолинейных проводниках бесконечной длины и ничтожно малой площади поперечного кругового сечения, расположенных на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, сила их взаимодействия равна 2 • 10"?tH/M (ньютон на метр.)

Развитие техники позволило зафиксировать размер метра и секундный интервал времени с предельной для наших дней точностью при помощи атомных эталонов. Конференция по мерам и весам определила основные единицы электрических и магнитных величин следующим образом: метр—длина, равная 16507763,73 длин волн в вакууме излучения атома криптона 86, соответствующего переходу между уровнями 2рю и 5rf5; килограмм — масса международного прототипа, который хранится в Национальном архиве Франции; секунда — продолжительность 9192631770 периодов излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия 133; ампер — сила тока, при котором на каждый метр длины двух параллельных прямолинейных круглых проводников, расположенных в метре один от другого, приходится механическая сила 2-10-' Н. При этом оговаривается, что проводит;» имеют бесконечную длин/ и ничтожно малую площадь поперечного сечения.

Развитие техники позволило зафиксировать размер метра и секундный интервал времени с предельной для наших дней точностью при помощи атомных эталонов. Конференция по мерам и весам определила основные единицы электрических и магнитных величин следующим образом: метр—-длина, равная 16507763,73 длин волн в вакууме излучения атома криптона 86, соответствующего переходу между уровнями 2рю и Ыъ\ килограмм — масса междун ародного прототипа, который хранится в Национальном архиве Франции; секунда — продолжительность 9192631770 периодов излучения, соответствующего переходу между двумя сверхтонкими уровнями основного состояния атома цезия 133; ампер — сила тока, при котором на каждый метр длины двух параллельных прямолинейных круглых проводников, расположенных в метре один от другого, приходится механическая сила 2 • 10~7 Н. При этом оговаривается, что проводники имеют бесконечную длину и ничтожно малую площадь поперечного сечения.

ампер (А) — сила тока, при котором на каждый метр длины двух параллельных прямолинейных круглых проводников, расположенных в 1 м один от другого, приходится механическая сила 2-10~' Н. При

параллельных прямолинейных проводов

Ампер — сила неизменяющегося тока, который, будучи поддерживаем в двух параллельных прямолинейных проводниках бесконечной длины и ничтожно малого кругового сечения, расположенных на расстоянии 1 м один от другого в вакууме, вызвал бы между этими проводниками силу, равную 2-10"? единиц силы Международной системы на каждый метр длины.

Во всех указанных задачах был принят равным нулю потенциал бесконечно удаленных точек. Это не может быть сделано при рассмотрении поля бесконечно длинных проводов, суммарный заряд которых отличен от нуля. Хотя реальные провода всегда имеют конечную длину, Йднако при исследовании поля очень длинных параллельных прямолинейных проводов часто упрощают задачу, допуская, что провода имеют бесконечную длину. Как мы увидим дальше, этим достигается существенное упрощение задачи. Рассмотрим уединенный бесконечно длинный прямолинейный провод, равномерно по длине заряженный, с линейной плотностью заряда т. Напряженность поля такого провода, как было получено в первой части, равна:

3.1. Определить величину и направление магнитной индукции на осях двух параллельных прямолинейных проводов с током / = 215 а. Радиус проводов г = 0,4 см, расстояние между осями проводов d = = 6 см, направления токов противоположны.

Во всех указанных задачах был принят равным нулю потенциал бесконечно удаленных точек. Это не может быть сделано при рассмотрении поля бесконечно длинных проводов, суммарный заряд которых отличен от нуля. Хотя реальные провода всегда имеют конечную длину, однако при исследовании поля очень длинных параллельных прямолинейных проводов часто упрощают задачу, допуская, что провода имеют бесконечную длину. Как увидим дальше, этим достигается существенное упрощение задачи. Рассмотрим уединенный бесконечно длинный прямолинейный провод, равномерно по длине заряженный, с линейной плотностью заряда т. Напряженность поля такого провода, как было получено в первой части, равна

203. Три параллельных проводника расположены в

значит, витки взаимодействия между собой такие же, как два параллельных проводника длиной 2nR на расстоянии х.

Пусть имеется два близко расположенных параллельных проводника, но которым протекают переменные токи i\ и ig ( 7.5). Для случая, изображенного на 7.5,а, магнитный ноток Фь обусловленный током ib будет пронизывать проводник с током (2. В проводнике 2 возникнут токи, направленные в соответствии с законом Ленца так, чтобы вызванный ими магнитный поток препятствовал изменению потока Ф\. Индуцированные токи будут векторно складываться с токО'М /2, что приведет к перераспределению плотности тока в проводнике 2.

Электродинамические силы взаимодействия между параллельными проводниками бесконечной длины. На 2.4 представлены два параллельных проводника, по которым проходят токи 1\ и г'2. Определим электродинамическую силу, действующую на участок 1г проводника /.

Два параллельных проводника

Эффект близости. Возьмем два параллельных проводника, обтекаемых переменным током. В том случае, когда проводники обтекаются токами разных направлений ( 2-2, а), ближние слои (a, ai) проводников охватываются меньшим магнитным потоком (Ф1 < Ф2), чем удаленные слои (h, b^). Индуктивность слоев, охваченных меньшим потоком, меньше: их сопротивление меньше сопротивления параллельных, более удаленных слоев. Плотность тока в ближних слоях будет большей ( 2-2, в, кривая 2). При токах одного направления ( 2-2, б) меньшим магнитным потоком охватываются более удаленные слои проводников (Ф2 < Ф^. Плотность тока будет большей в удаленных слоях ( 2-2, г).

Еще больше проявляют себя в дуговых печах электродинамические усилия, вызванные взаимодействием токов фаз. Известно, что два параллельных проводника с токами /1 и /2 в зависимости от направлений токов отталкиваются или притягиваются с силой

Принимаем два параллельных проводника марки ПЭТВ: по ГОСТ диаметр голого провода 1,2-10~3 м; диаметр изолированного провода 1,405-10~3 м; сечение эффективного проводника 2-1,368- 10~в= = 2,736-Ю-6 м2.

Эффект близости. Возьмем два параллельных проводника, обтекаемых пе-ременным током. В том случае, когда проводники обтекаются токами разных направлений ( 3-2, а), ближние слои

Два параллельных проводника, в которых протекают однонаправленные токи 1Х и /2. испытывают, как известно, по отношению друг к другу силу притяжения в виде равномерно распределенной сплошной линейной нагрузки, Н/м: