Приращение выходного

108 см~2. Критический перепад температур подложки (минимально возможное приращение температуры)

где в — температурный коэффициент полупроводникового материала, в = = (0,05—0,13) К"""*; Д Т — приращение температуры, АТ= Т-%- Т^.

где DQ — срок службы при увеличенной температуре в; А> — срок службы при температуре •&, определяемый опытным путем (например, 7 лет при Ф=105° С для изоляционных материалов класса А); Ав — постоянное приращение температуры.

Как следует из выражений (4-11) и (4-12), важными характеристиками нестационарного процесса являются соотношения температурных перепадов внутри тела, в охлаждающей среде и на поверхности тела в установившемся режиме. Эти соотношения в различных частях электрических машин изменяются в широких пределах: например, внутренний перепад составляет единицы процентов конвективного перепада в неизолированной медной шине с воздушным охлаждением и может в несколько раз превосходить конвективный перепад при водородном охлаждении сердечника статора. Подогрев (приращение температуры) среды при форсированном воздушном охлаждении полюсной катушки в 5—8 раз меньше конвективного перепада с поверхности канала, но при водяном, охлаждении статорного стержня — в десятки раз больше этого перепада. В этих условиях универсальность уточненной трактовки постоянной времени по (4-12) нуждается в проверке.

Аналогичные опыты проводились с манильской бумагой, электрокартоном и другими материалами, причем оценка механических свойств производилась не только измерением прочности на разрыв, но и по числу перегибов. Эти опыты давали сходные результаты, хотя приращение температуры, при котором старение изоляции изменялось в 2 раза, колебалось в интервале 5... 10°С.

где RI — сопротивление нити при температуре 9i = 20°C; R2 — сопротивление нити, накаленной до температуры 02. Обозначим 92 — 01 = Д6 приращение температуры. Тогда 02=01 +ДО.

С нагревом перехода изменяется его вольт-амперная характеристика ( 3.11). Как видно из рисунка, сильно меняется обратный ток. Возрастание тока в прямом направлении происходит гораздо слабее. Для практических расчетов зависимость обратного тока от температуры удобно выразить в виде формулы /обр*** 2л7^л7\ где /о — тепловой ток при комнатной температуре Т0; Д Т = Т — Го — перепад температур; ДГ2— приращение температуры, при котором тепловой ток удваивается. Для германия ДГ2=10 К, для кремния

где RI—сопротивление нити при температуре 6i = 20°C; R2 — сопротивление нити, накаленной до температуры 02. Обозначим 82—6i = A9 приращение температуры. Тогда е2=9Н-Де.

А/ — полоса усиливаемых частот ДГ — приращение температуры 6—выброс на вершине прямоугольного импульса в области малых времен

где Tj(t)—приращение температуры структуры относительно температуры корпуса прибора к моменту времени /, которое отсчитывается от момента подачи «скачка» мощности Р ( 7.21),

Здесь dts — приращение температуры насыщения в верхнем отопительном отборе,°С.

Для реализации этого метода собирается исследуемое изделие с параметрами элементов, принятыми за номинальные. Затем, последовательно изменяя значение каждого параметра (в пределах 5... 10%) при неизменных остальных, определяют приращение выходного параметра и по уравнению (10.60) коэффициенты влияния. Погрешность определения коэффициентов влияния методами малых приращений в значительной степени зависит от выбора измерительной аппаратуры и принимает малое значение лишь в том случае, если аппаратурная ошибка по крайней мере на порядок меньше, чем приращение параметра элемента и выходного параметра.

Нелинейные искажения в усилителе с ОС также определяются чувствительностью KF к изменению Ко- Приращение выходного-тока, связанного с помехами, пульсациями, дрейфом, дополнительными составляющими сигнала; эквивалентно изменению К0. Коэффициент гармоник при ОС можно определить по выражению

вому значению /э, равному /э. Приращение выходного тока равно А/э = /э — /э, а величина Л21 определяется из соотношения ^21 = 'V'i = А/К/А/Э.

°~ R1 + RCT ' Искомое приращение выходного напряжения

напряжения Д?/Вы1 поступает на инвертирующий вход, усиливается, создает новое приращение выходного сигнала и снова тем же путем подается на вход и т. д., т. е. происходит лавинообразный процесс формирования выходного импульса постоянной амплитуды U0.

Следует отметить, что изменение выходного сигнала ИП может быть обусловлено также влиянием неинформативного параметра входного сигнала. Поэтому приходится говорить о чувствительности ИП к неинформативным параметрам. В общем случае полное приращение выходного сигнала с учетом влияющих неинформативных параметров

Так как приращение выходного сигнала при мультипликативной коррекции ( 3.5, б)

Таким образом, при идеальном согласовании характеристик транзисторов в транзисторных парах VT1 — VT2 и VT3—VT4 ДК с однофазным выходом сохраняет отмеченные выше свойства простейших ДК: нечувствительность к синфазному сигналу и формирование нулевого выходного сигнала (/Вы* = 0) ПРИ нулевом входном дифференциальном сигнале. Однако, поскольку идеальное согласование харак-7еристик элементов на практике недостижимо, соотношения (12.13), (12.14) необходимо рассматривать лишь как идеализированное описание (модель) реальных характеристик. Параметры, оценивающие отклонение реальных характеристик от идеальных, называются параметрами неидеальности. Основными параметрами неидеальности ДК являются приведенное ко входу напряжение смещения t/CM, определяемое как значение входного дифференциального напряжения, при котором выходное напряжение равно нулю, и коэффициент ослабления синфазных входных напряжений Мсф, определяемый как отношение приращений синфазных входных напряжений к входному напряжению, вызывающих одно и то же приращение выходного напряжения.

Устройство интегрирования аналоговых сигналов — интегратор — в идеальном случае формирует на выходе приращение выходного сигнала, пропорциональное интегралу входного сигнала, например

рый можно сделать из анализа передаточной характеристики рассмотренного усилительного каскада: при увеличении "вэ (участок //) икэ уменьшается. Усилитель, в котором приращение выходного сигнала противоположно по знаку приращению входного сигнала, называется инвертирующим.

Характерной чертой УПТ является также дрейф нуля — самопроизвольное изменение выходного сигнала при Д[/вх=0. Причинами возникновения дрейфа могут быть нестабильность источников питания усилителей и в особенности изменение параметров полупроводниковых приборов и других элементов схемы в результате изменения температуры или старения элементов. Например, в схеме 2.9, а при увеличении ЭДС источника питания Ещ это изменение ДЕ через делитель RiR2 будет передано на базу транзистора, вызовет увеличение базового тока и снижение потенциала коллектора. Поскольку в схеме с ОЭ /CiOl, это изменение AL/к может быть значительно больше, чем Д?. На нагрузке появится отрицательное приращение выходного напряжения — сигнал дрейфа.