Приращение сопротивления

Здесь Ръа — /к. Мшк2 — значение Fa при ^ = 4, а Д/^ — уменьшение ^ за время спада: А^ = АЧ/-2с/(ауб20), где AV^ — приращение потокосцепления в обмотке w62 за время спада выходного импульса,

Во многих случаях требуется измерять некоторые конечные приращения магнитного потока за промежуток времени ta — tt. Для этих случаев приращение потокосцепления

где ehr^ ——d<$h^ldt — текущее значение трансформаторной ЭДС в k-м контуре, обусловленной изменением токов в контурах по (1.31); dd>h^ = (dQhnjldih^) dih/^,— приращение потокосцепления k-ro контура в процессе намагничивания; дФ^/дг'л,^ — дифференциальная индуктивность k-ro контура по его характеристике намагничивания (1.34) с учетом влияния токов других контуров.

Соответствующий потокосцеплению Ч^ ток /х определяется из кривой намагничивания ? (t). Приращение потокосцепления во втором интервале

Затем по (6.139) необходимо проверить правильность положения точки Ь. Если равенство (6.139) выполняется, то это означает, что положение точки Ь выбрано правильно. Следовательно, приращение потокосцепления Aj?= ?х — ?тр на первом участке хода, время А^, за которое этот участок пройден, и средний ток в обмотке г'1Ср = = (/тр + 'i)/2 на этом участке имеют значения, при которых удовлетворяются (6.139) и (6.140) одновременно. Время Ах/ находится делением пути Ajjc на среднюю скорость и1ср = (и1н + v1K)/2 = — (О + У1к)/2, т. е. Ajf = Aj.r/Ojcp. Подставляя найденные значения A,?, A,^, ilcp в (6.139), рассчитываем левую часть равенства и сопоставляем ее значение с напряжением U. Если окажется, что значение ле-

напряжения (/=0, 22-22, с) ток достиг наибольшего по абсолютной величине отрицательного значения — /м, а потокосцепле-ние — YM. Далее с изменением полярности напряжения и приращение потокосцепления будет положительным, рабочая точка перемещается по участку da магнитной характеристики. Соответственно ток, уменьшаясь по абсолютной величине, изменяется по экспоненциальному закону (как всегда в линейной цепи г, L при постоянном напряжении на зажимах) :

Полезно вначале представить кривую тока, исходя в основном из качественных рассуждений. Положим, что к концу отрицательного полупериода напряжения u(t=Q, 8-19,а) ток достиг -наибольшего по абсолютной величине отрицательного значения — /т, а потокосцепление— *?т. Далее с изменением полярности напряжения и приращение потокосцепления будет положительным, рабочая точка перемещается по линейному участку da магнитной характеристики. Соответственно ток, уменьшаясь по абсолютной величине, изменяется по экспоненциальному закону (как всегда в линейной цепи г, L гари постоянном напряжении на зажимах)

Приращение потокосцепления во втором интервале равно:

первого периода. С этой целью период Т разбивают на сравнительно малые интервалы At и определяют площади прямоугольников с основанием At и высотой, равной значению тока tcp в середине соответствующего интервала времени. Приращение потокосцепления ДЧ'з = п'срД/. В результате суммирования приращений ДЧ1^ легко получить величину потокосцепления *F2 для любого момента времени t. Таким путем составлена табл. 23.2 при изменении / от нуля до 27.

Приращение потокосцепления во втором интервале равно

Приращение сопротивления Лг линии от изменения температуры составит

A^r = R0a — приращение сопротивления преобразователя при изменении измеряемой температуры на 1 град.

На этом решение задачи определения электромагнитной силы через изменения энергии или коэнергии возбуждающих электрических контуров при перемещении можно считать завершенным. Благодаря использованию линеаризации и системы уравнений, составленных для приращений, трудоемкость решения сокращается во много раз. Однако, как будет показано далее, возможно еще большее сокращение трудоемкости при определении электромагнитных сил. После решения системы уравнений для приращений при перемещении в условиях АФЛ •-= 0 или Aih — 0 появляется возможность доказать, что полное приращение энергии или коэнергии системы равно сумме приращений коэнергии или энергии в отдельных ветвях магнитной цепи в условиях перемещения при фВ8 = = const или (Bs = const, которые легко вычисляют по (3.4), (3.9). Переходя к доказательству, напомним, что для каждой из ветвей при заданном изменении положения перемещаемой части Ад заранее известны приращение сопротивления ветви A/?BS, прираще-

Считаем, что относительное приращение сопротивления происходит пропорционально изменению температуры

С достаточной точностью в пределах от 0 до 100° С относительное приращение сопротивления Аг металлических проводов можно считать пропорциональным приращению температуры Д6 = (62 — в^, т. е.

Пример 2-3. Определить, на сколько процентов изменяется сопротивление медной обмотки при нагревании ее на 40° С. Приращение сопротивления, выраженное в процентах,

Сопротивление меди увеличится на 16% (пример 2-3), .приращение сопротивления

Приращение сопротивления манганиновой обмотки Дг2 =г2а2Лв = 90-0,000006-40 «= 0,02 ом. Таким образом, сопротивление цепи увеличится на

Если мост предварительно уравновесить, а затем одному из плеч, например первому, дать приращение сопротивления Л/?ь то в диагонали моста возникнет ток А/. При малом приращении сопротивления ARi по сравнению с сопротивлением Rt плеча приращение тока А/ с учетом уравнения (5.9) можно выразить следующей формулой:

В узких границах изменения температуры 0 -г- 100° С относительное приращение сопротивления Дг большинства металлических проводов пропорционально приращению температуры Ав = (вг — Oj). Обозначив г^ и г2 — сопротивления при температурах 6t и 62, можно написать:

Электрическое напряжение At/, которое может быть получено на разомкнутой нулевой диагонали моста с металлическими тензоре-зисторами, очень мало. Действительно, если оба резистора RI и R2 получают с разными знаками одинаковое по значению приращение сопротивления Л^, то