Пренебречь магнитным

В большинстве практических задач магнитное поле принимается плоскопараллельным. Если пренебречь изменением магнитного поля, например вдоль оси г, то в декартовой системе координат (в плоскости ху) уравнение (17.10) запишется в виде

При сильно выраженном поверхностном эффекте напряженности поля в середине провода равны нулю. Активным является тонкий слой у поверхности, для которого можно пренебречь изменением периметра провода с удалением от поверхности. В этом случае можно считать справедливыми выводы, полученные для падения электромагнитной волны на плоскую поверхность проводящего тела ( П1-21). Тогда из выражения (П1-45) получим

Колебания при работе генератора на автономную сеть. При автономной работе генератора обычно можно пренебречь изменением нагрузки, вызванной колебанием, и считать, что э. д. с. ? и напряжение сети (/с колеблются синхронно. В этом случае угол 0 между векторами Е и t/c при колебании остается неизменным, вследствие чего не возникает колебаний электромагнитной мощности и отсутствуют демпфирующий и синхронизирующий моменты, в результате также не возникает свободных колебаний. Из-за отсутствия демпфирующего и синхронизирующего моментов в левой части уравнения (XII. 50) нет второго и третьего членов и это уравнение с учетом (XII. 43) может быть записано в следующем виде:

т. е. много меньше периода Ts синусоидального напряжения, на которое включается линия. Поэтому можно пренебречь изменением этого напряжения за время начальной стадии переходного процесса включения и ограничиться рассмотрением включения линии на постоянное напряжение U0, равное в момент включения мгновенному значению напряжения ut (0). Таким образом, волновые процессы при включении линии на синусоидальное и на постоянное напряжение при / ^> К будут аналогичными.

Для тонкостенного экрана (а <^ гс) можно пренебречь изменением г в толще экрана, принимая в любой точке радиус равным г0. Тогда предыдущее уравнение примет вид:

Если пренебречь изменением cos(?2, Лг), то из отношения Мд к Мд следует, что, допустимый момент нагрузки в этом случае составит м'л?= = МНом/1,73«.0,57Л1ном.

или, если пренебречь изменением а,

Для многих ЭММ длина железных участков МС с ходом или пово ротом якоря не изменяется. Кроме того, часто с достаточной для практики точностью можно пренебречь изменением проводимости для по-

При выполнении проектных расчетов установившихся режимов сетей с номинальным напряжением до 220 кВ включительно допустимо пренебречь изменением генерируемой линией реактивной мощности при изменении напряжения по концам линии, т. е. заменить ветви с емкостной проводимостью постоянными мощностями, равными половине зарядной мощности линии ( 1.8, в), определяемой как

Рассмотрим классическую нагрузочную диаграмму подъемника с концевым грузом G и барабаном с диаметром навивки каната D ( 16-19, а). Предположим, что при небольшом изменении высоты груза можно пренебречь изменением веса каната при подъеме и опускании груза. Тогда момент нагрузки механизма (в килограмм-сила-метрах) Мс м = GD/2. Предположим, что задана трапецеидальная тахограмма (зависимость скорости от времени). В соответствии с тахограммой привод равномерно ускоряется до скорости пуст в течение времени tp, затем движется с установившейся скоростью в течение времени tyCT и равномерно замедляется в течение времени tT, после чего следует пауза tn, а затем пуск в другую сторону ( 16-19,6). Практически тахограмма всегда несколько отличается от идеализированной: ускорения и замедления могут несколько изменяться при разгоне и торможении, имеет место плавный выход на установившуюся скорость и т. п. Момент М, развиваемый двигателем, находится из выражений:

При сильно выраженном поверхностном эффекте напряженности поля в середине провода равны нулю. Активным является тонкш слой у поверхности, для которого можно пренебречь изменением периметра провода с удалением от поверхности. В этом случае можно считать справедливыми выводы, полученные для падения электромагнитной волны на плоскую поверхность проводящего тела ( П1-30). Тогда из выражения (П1-76) получим

9.31. Определить намагничивающую силу отпускания нейтрального реле с одним МК типа К.ЭМ-1, считая минимальный зазор между контактами 8т1п = 0,01мм; с = = 1,525 • 103 Н/м; \ = 0,22 мм; /гст = 2; /гсим = 0,5; Ss = 3,38 • 10"6 мг. Пренебречь магнитным рассеянием.

Выразим в функции геометрических размеров индукцию в наиболее насыщенной части магнитопровода. Если пренебречь магнитным сопротивлением стыка в месте соединения сердечника с ярмомз по сравнению с сопротивлением рабочего зазора, то наибольшая индукция будет в основании скобы магнитопровода:

•оптимальными являются ненасыщенные магнитные системы. Однако если пренебречь магнитным сопротивлением стали при использовании (7.21) для выбора оптимальных параметров, то можно получить «ереальные значения индукции в элементах магнитопровода. Чтобы избежать этого, необходимо поиск параметров электромагнита вести при условии, что индукция в наиболее насыщенной части магнитопровода не превзойдет наперед заданного значения.

целесообразно начать построение для предельного значения потока Фт, которое можно вычислить для заданной н. с. F', если пренебречь магнитным сопротивлением магнитопровода по сравнению е магнитным сопротивлением RmB воздушного зазора:

Индукция в воздушном зазоре электрической машины переменного тока определяется распределением магнитодвижущей силы (МДС) вдоль окружности статора. Если пренебречь магнитным сопротивлением стальных участков магнитной цепи машины, то при равномерном воздушном зазоре кривая распределения индукции Bf, в воздушном зазоре, называемая кривой магнитного поля машины, имеет такой же вид, как и кривая распределения МДС.

Кривая распределения МДС по развернутой окружности статора, когда линии магнитного поля идут в зазоре снизу вверх и можно пренебречь магнитным сопротивлением участков пути в стали, имеет ступенчатый вид ( 4-13,6). МДС и пропорциональная ей магнитная индукция пульсирующего МагнИТНОГО ПОЛЯ изменяются С частотой переменного тока от максимального значения в одном направлении до максимального — в другом ( 4-13,6). В ступенчатой кривой МДС магнитной индукции можно выделить первую гармоническую, которая приближенно воспроизводит кривую магнитной индукции ( 4-13, в). Эта кривая будет мало отличаться от действительной при достаточно большом числе катушек. В дальнейшем будем рассматривать только магнитные поля, синусоидально распределенные по окружности статора. Для поля, имеющего амплитудное значение индукции Вт, пульсирующего с частотой со и синусоидально распределенного по окружности статора, можно написать выражение, определяющее значение магнитной индукции в зависимости от времени и расположения рассматриваемой точки:

Если для упрощения пренебречь магнитным сопротивлением пути замыкания поля якоря в стали зубцов и сердечника и полюсного наконечника, то магнитное сопротивление (А/Вб) определяется только двойной длиной расчетного воздушного зазора 28' (см), т. е.

На рис, 25.1 представлена развертка части окружности статора с катушкой обмотки, соответствующая паре полюсов ротора. Пусть число витков в данной катушке равной) и протекающий по ней переменный ток il,— /1l/2sinco/. Эта катушка при прохождении по ней переменного тока создает м. д. с., которая численно равна произведению a%. Физически м. д. с. катушки представляет собой разность магнитных потенциалов по пути замыкания силовых линий создаваемого ею магнитного поля. Если для простоты пренебречь магнитным сопротивлением участков путей в стали статора и ротора, то м. д. с. данной катушки будет представлять собой разность магнитных потенциалов между внутренней по-

Если для простоты пренебречь магнитным сопротивлением участков путей в стали статора и ротора, то индукция (Т) в воздушном зазоре от главного магнитного поля статора, создаваемого его м. д. с., по закону магнитной цепи,

Чтобы определить отношение между токами Ic a IK, можно рассмотреть замкнутый магнитный контур, состоящий из стержней С и В или С и А. В каждом из этих контуров действуют три намагничивающие силы, например в контуре, образованном стержнями С и В, действуют намагничивающие силы y2Icwlt ]/~2 /вы?! и J/"2 Гки>г. Намагничивающие силы ]/r2Icwl и У~21ви>1 действуют по контуру согласно, тогда как намагничивающая CTHR&Y'2J'Kw1 направлена встречно им. Если пренебречь магнитным сопротивлением стали, то по условию равновесия намагничивающих сил

Если пренебречь магнитным сопротивлением стали, то