Проводимости соответствующих

Матричное уравнение (3.23), записанное для цепи из резистив-ных двухполюсных элементов и связывающее векторы узловых напряжений и узловых токов через матрицу соединений и матрицу проводимостей ветвей, применимо и для цепей с многополюсными элементами. .В установившемся синусоидальном режиме вместо напряжений и токов будем иметь их комплексные амплитуды, а вместо вещественных проводимостей — комплексные проводимости. Соответственно уравнения запишем

1. Зависимый ИТУН можно учитывать, включая его в составную ветвь с независимым источником тока ( 9.18, а), аналогичную составной ветви для обычного двухполюсного элемента (см. § 3.3), лишь вместо проводимости Yk элемента и уравнения Iь = YifJf, имеем управляющий параметр-проводимость передачи У т и уравнение Ik—Unfii* Соответственно параметр ут ИТУН /г-й составной ветви образует элемент матрицы Y, лежащий на пересечении строки k и столбца / (/ — номер управляющей ветви).

а собственная входная Уи и переходная У12 проводимости соответственно равны

введением комплексной диэлектрической проницаемости к = е — /— это уравнение приводят к виду, аналогичному уравнению для диэлектрической среды (см. §28.1): rot Н = = /юеЕ. Поэтому результаты расчета, полученные для диэлектрической среды, могут быть применены и к полупроводящей среде, с заменой диэлектрической проницаемости е комплексной проницаемостью е, учитывающей потери в среде от токов проводимости. Соответственно случаю диэлектрической среды

а-КДБ-10' (111); б - КЭФ-4,5 (100); в — КЭФ-4,5 (111); г— КДБ-10 (100); д-КЭФ-7,5 (111); е-КЭФ-1 (111); ж — КЭФ-0,5 (111); з — КЭФ-0,2 (111); и -~ К.ЭФ-2 (111); к — КЭС-0,01 (111); л, ж —кремний п- и р-типа проводимости соответственно, не вошедший ни в одну группу марок

где у А, УВ, Ус и г/нт — проводимости соответственно фаз А, В, С и элемента, включенного в нейтраль; СА, СБ, Сс~~-емкости фаз; §А, §в, gc — активные проводимости фаз; LHT и Rut — соответственно индуктивность и активное сопротивление элемента, включенного в нейтраль; Rn — переходное сопротивление.

где у А, у в, ус и унт — проводимости соответственно фаз А, В, С и элемента, включенного в нейтраль; С А, Св, Сс — емкости фаз; gA, gB, gc — активные проводимости фаз; ^нт и RKT — соответственно индуктивность и активное сопротивление элемента, включенного в нейтраль; Rn — переходное сопротивление.

Примеси этого типа называют «донорами» или «источниками» электронов. Полупроводники с такими примесями, характеризующиеся преобладанием свободных электронов, называют полупроводниками типа п. На 1-18, а изображено схематически на модели кристаллической решетки германия образование свободного электрона вследствие замещения одного атома германия примесным атомом сурьмы. На энергетической диаграмме ( 1-18, б) уровни доноров располагаются в энергетическом зазоре вблизи зоны проводимости, соответственно тому, что требуется незначительная энергия для освобождения их избыточного электрона и перевода его в зону проводимости. После ухода этого электрона атом примеси будет представлять собой закрепленный в решетке положительный ион. Ничтожное добавление такой примеси существенно увеличивает электрическую проводимость германия. Так, добавление одного донорного атома на 108 атомов германия снижает его удельное сопротивление при комнатной температуре до р =0,04 ом-м.

где с — конструктивный коэффициент; Ли, Лд — магнитные проводимости соответственно по продольной и поперечной осям машины; •^2, Кз—активные сопротивления соответственно поперечной и продольной цепей ЭМУ; со — угловая скорость якоря; ту=Ьу/^у—постоянная времени обмотки управления; t2 = ^2/^2 — постоянная вре-

Активная, реактивная и полная проводимости соответственно определяют при заданном напряжении U активную Р, реактивную Q и полную 5 мощности электроприемника:

Входные проводимости этих участков — величины, обратные их сопротивлениям. Входная проводимость участка линии длиной /' представляет собой комплексную величину, а входная проводимость шлейфа — мнимую. Эти проводимости соответственно равны:

сумма произведений напряжений на проводимости, соответствующих ветвей; 2 •'к — алгебраическая сумма токов источников то-

Токи в отдельных ветвях электрической цепи могут быть определены через комплексные сопротивления или комплексные проводимости соответствующих ветвей: /,— U\/Z\ = U\(\/Z\) =

где У!—У5 — проводимости соответствующих элементов Y1—Y5 на участках электрической цепи.

где GI, G-2, С3 — проводимости соответствующих ветвей. Если ЭДС какого-нибудь источника, например ?2, направлена к узлу Ь, то произведение ?262 берется со знаком минус. Токи в ветвях определяются так:

т. е. «узловое напряжение» равно отношению алгебраической суммы произведений э. д. с. на проводимости соответствующих ветвей к сумме проводимостей всех ветвей, причем если какая-либо э. д. с. направлена от узла А к узлу Б, то в формулы (3-41) и (3-42) она подставляется со знаком минус.

где YA, YB, Yc, YN — проводимости соответствующих ветвей. После этого найдем токи:

где YA, YB, Ус и YN — проводимости соответствующих ветвей.

ЕА??У? — сумма произведений э. д. с. на проводимости соответствующих ветвей, сходящихся в узле k. Отдельные слагаемые этой суммы записываются со знаком плюс, если положительное направление э. д. с. в ветви задано к узлу k, и со знаком минус, если положительное направление э. д. с. задано от узла k независимо от выбранного положительного направления тока в ветви. Напряжения узлов относительно опорного можно найти с помощью формул, подобных формуле (2.9а). Ток в ветви q, связывающей узлы

где через GL, Gc и Ош обозначены проводимости соответствующих ветвей.

Здесь порядок слагаемых соответствует выражению (6.4)., а частота выбрана таким образом, чтобы реактивные сопротивления или „проводимости соответствующих ветвей имели отрицательный знак при ю<соо.