Проводимость конденсатора

определяющее положение рабочей точки на характеристике, ?с=—2В, амплитуда напряжения накачки ?/„= I В. Данные колебательного контура: резонансная частота /р= 107 Гц, индуктивность L = 2,5 МкГн, внутренняя проводимость источника сигнала С,- = 3,75 • 10 2 См. Проверить устойчивость усилителя при шунтировании контура нагрузочной проводимостью GH = G{.

где gi — внутренняя проводимость источника. Величина /01 = (/аб/Г1 выражает некоторый ток, определяемый отношением мощности потерь энергии в источнике к напряжению 1)аб на его зажимах: lo.\=Po.\/Ua6\ /I=/KI — /0.1. Это выражение и ему подобные для других ветвей позволяют от схемы 2.1 1, а перейти к эквивалентной схеме 2.11, б, в которой источник характеризуется током короткого замыкания и внутренней проводимостью (/„, g вместо Е, г), а приемник — проводимостью G = l/R.

На входе инвертора напряжения обычно включают конденсатор С, что обеспечивает обратную проводимость источника постоянного напряжения и уменьшает сопротивление источника переменной составляющей входного тока.

Источник тока. Под источником тока понимают такой элемент цепи, через выводы которого протекает ток с заданным законом изменения во времени независимо от напряжения, появляющегося между выводами. Независимость тока элемента от напряжения, которую можно представить в виде вольт-амперной характеристики, изображенной на 1.4, а, означает, что внутренняя проводимость источника, куда может ответвляться ток, равна нулю. Такой источник также в состоянии отдавать неограниченную мощность. Равенство нулю тока источника тока равносильно разрыву (холостому ходу) выводов источника, так как внутреннее сопротивление его бесконечно велико. Разрыв выводов источника тока, ток которого не равен нулю, противоре- и чит определениям источника тока и разрыва и должен быть исключен из рассмотрения.

Источник напряжения часто включается последовательно, а источник тока — параллельно к двухполюсному элементу ( 2.7); последний может представлять внутреннее сопротивление или внутреннюю проводимость источника или же быть элементом внешней цепи.

Независимым источником тока называют идеализированный двухполюсный элемент, ток которого не зависит от напряжения на его зажимах. Условное обозначение источника тока показано на 1.4, г. Источник тока полностью характеризуется своим задающим током /г. Внутренняя проводимость источника тока равна нулю (внутреннее сопротивление бесконечно велико) и В АХ представляет собой прямую, параллельную оси напряжений ( 1.5,6). Такой источник также способен отдавать во внешнюю

Ток в любой ветви тп линейной электрической цепи не изменится, если электрическую цепь, к которой подключена данная ветвь, заменить эквивалентным источником тока; ток этого источника должен быть равен току, протекающему между зажимами тип, замкнутыми накоротко, а внутренняя проводимость источника должна равняться комплексной проводимости пассивной электрической цепи между зажимами тип при разомкнутой ветви тп.

равен току, проходящему между выводами тип, замкнутыми накоротко, а внутренняя проводимость источника должна равняться входной проводимости пассивной электрической цепи со стороны выводов тип при разомкнутой ветви тп.

Если учитывать проводимость источника сигнала и сопротивление нагрузки, то к коэффициентам Кп и /Ga следует добавить соответственно Уг и ZH.

В выражении (14.21) не учтены тепловые шумы сопротивления базы. Поэтому в схему, данную на 14.2,0, необходимо ввести источник ЭДС теплового шума «шв(0> как показано на 14.4. При условии, что проводимость источника сигнала УС = 0С=/?(Г1 активная, коэффициент

§ Д.4. Вывод расчетных формул метода. На Д.1, г изображен трехполюс-ник с внешними узлами /, 2, 0. Узел 0 заземлен. 'Входные зажимы 1, 0, выходные 2, 0. Потенциалы узлов фх и ф2, Положительные направления токов /t и /? указаны на схеме. Обозначим Кн —проводимость нагрузки, К„ проводимость источника питания.

Процесс преобразования энергии характеризуется активной мощностью Р, а соответствующими ей параметрами в схемах замещения являются активное сопротивление катушки R и активная проводимость конденсатора G.

где комплексную проводимость конденсатора Y выражают согласно (2.15). Вещественная часть С' комплексной емкости С характеризует ток смещения, мнимая С" — потери в конденсаторе.

При частоте, несколько большей Fpe3l, изменяется характер входного сопротивления, поскольку теперь проводимость конденсатора Cj больше проводимости катушки L1; и угол скачком изменяет свое значение от 90°до -90°. Па 5.170, однако, мы наблюдаем резкий переход, но не с бесконечно большой крутизной. Это объясняется тем, что при численных методах расчета, на которых основано моделирование в Electronics Workbench, принципиально не может быть бесконечно больших величин, в том числе и бесконечно больших производных по частоте. Следовательно, исследуя идеальные модели, какой является цепь без потерь, мы должны исключить из фазочастотной характеристики все точки, в которых углы отличаются от 90° или -90° и интерполировать характеристики с обеих сторон от частоты резонанса.

Условие резонанса токов (BL = Вс) можно записать через соответствующие параметры электрической цепи. Так как реактивная проводимость катушки, имеющей активное сопротивление RK, определяется выражением BL = = XL/Z* — coL/(/?2 -+• co2L2), а проводимость конденсатора без учета его активного сопротивления (Re = 0)

Комплексная электрическая проводимость конденсатора: Ic— 1/Z.c = 1/— Дс — jBc, где Вс= \/Хс = шС — емкостная проводимость конденсатора.

Проводимость конденсатора

8-8. Определить при частоте 50 гц емкостное сопротивление и емкостную проводимость конденсатора, если С—\ мкф.

Катушка индуктивности и конденсатор представляют собой простейшие одноэлементные реактивные двухполюсники. При этом для одноэлементных двухполюсников без потерь комплексные сопротивление катушки и проводимость конденсатора возрастают с ростом частоты. Частотные характеристики ZL и YC представляют собой прямые линии, а обратные им Zc и YL — гиперболы. Последовательно включенная катушка представляет собой большое сопротивление для высоких частот, а конденсатор — для низких.

Полная проводимость конденсатора с учетом шунтирующего активного сопротивления

Полная проводимость конденсатора, пересчитанная в плоскость разветвления, должна быть Yc=]. При единичном напряжении в месте разветвления ток /*— g+j b — J и ток A/=?+J b+j, а ортогональные составляющие напряженности магнитного поля: Йу— = a(g+]b — j), Hx=a(g-\-] b+j), где а — постоянная величина. Этими составляющими возбуждается круглый волновод. Поляризация волны типа Нц, распространяющейся в круглом волноводе, зависит от соотношения амплитуд и разности фаз Йу и Нх. При разности фаз л/2, что имеет место при согласованной нагрузке (g=\, b = Q), в волноводе будет распространяться кругополяри-зованная волна; при нулевой разности фаз (чисто реактивная нагрузка) — линейно-поляризованная волна Нц, плоскость поляризации которой зависит от характера реактивности; в промежуточных случаях — эллиптически поляризованная волна ( 13.12,6).

g = coC" — активная проводимость конденсатора. Активный ток через диэлектрик конденсатора равен:



Похожие определения:
Производстве трансформаторов
Производство радиоаппаратуры
Произвольным значением
Произвольно выбранным
Прожекторного освещения
Промышленные компьютеры
Промышленных котельных

Яндекс.Метрика