Проводимость электрической

где gn., = gok — внутренняя проводимость эквивалентного ге-

Ток и проводимость эквивалентного источника тока: / = = ?//?„ = 6/0,1 = 60 А, Со = 1//?о= 1/0,1 = 10 См.

Решение. Проводимость эквивалентного источника

индуктивные сопротивление и проводимость эквивалентного трансформатора КЭС

индуктивные сопротивления и проводимость эквивалентного автотрансформатора подстанции приемной системы

Комплексная проводимость эквивалентного источника равна У„ = Yt -f- У2. Следовательно, на основании (7-19) искомый ток равен:

Комплексная проводимость эквивалентного источника равна У0 — Ух + У2. Следовательно, на основании (7-19) искомый ток равен:

В том случае, если при исключении всех э. д. с. и задающих токов источников, содержащихся в активном двухполюснике, его схема окажется простой, внутренняя проводимость эквивалентного генератора, т. е. проводимость активного двухполюсника, может быть непосредственно подсчитана подобно тому как подсчитывалось внутреннее сопротивление эквивалентного генератора напряжения.

а внутренняя проводимость эквивалентного генератора

Первый член правой части этого выражения определяет проводимость эквивалентного равномерного зазора б' = k(,d, второй член — гармоники проводимости статора, третий член — гармоники проводимости ротора и последний член —

3.160. Приняв обозначения ZK = 1/_Кк> находим ток короткого замыкания /к = Е\ (Z2 + Zs) и внутреннюю проводимость эквивалентного источника тока ?эк = 1/(Z2 + Z3) + 1/(Z_4 + Z5). Искомое напряжение U =

При увеличении числа параллельно соединенных ветвей эквивалентная проводимость электрической цепи возрастает, а эквивалентное сопротивление соответственно уменьшается. Это приводит к увеличению тока /. Если напряжение остается постоянным, то увеличивается также общая мощность Р; токи и мощности ранее включенных ветвей не изменяются.

— удельная проводимость электрической дуги [16], (Ом-м)-1; Я0 — длина свободного пробега электронов-; Тл и Р — температура, К, и давление дугового газа, Па; ем; — эффективный потенциал ионизации дугового газа.

Из этого выражения следует, что комплексная проводимость электрической цепи при параллельном соединении сопротивлений^оказывается равной сумме комплексных проводимостей соответствующих параллельных ветвей. Выражение для комплексной проводимости каждой из параллельных ветвей получается путем умножения числителя и знаменателя соответствующей проводимости на сопряженное значение комплексного сопротивления. Для первой ветви цепи с активно-индуктивным характером сопротивлений при XL\ > Хс\ она может быть представлена в виде

Отсюда в общем случае для произвольного числа параллельных ветвей активная проводимость электрической цепи при параллельном соединении сопротивлений оказывается равной сумме активных проводимостей всех параллельных ветвей, а реактивная проводимость цепи равной алгебраической сумме реактивных проводимостей всех параллельных ветвей, входящих в данную электрическую цепь.

Указанные зависимости называются резонансными кривыми ( 4.4). Анализ этих зависимостей показывает, что при увеличении емкости от нуля полная проводимость электрической цепи сначала умень-

Полная проводимость электрической цепи при резонансе токов Y = VG2 + (fit — Be)2 = G оказывается минимальной, равной активной проводимости цепи.

выражает закон Ома в комплексной форме. Следовательно, комплексная проводимость электрической цепи равна отношению комплексного тока в данной цепи к комплексному напряжению на ее зажимах.

выражает закон Ома в комплексной форме. Следовательно, комплексная проводимость электрической цепи равна отношению комплексного тока в данной цепи к комплексному напряжению на ее выводах.

При увеличении числа параллельно соединенных ветвей эквивалентная проводимость электрической цепи возрастает, а эквивалентное сопротивление соответственно уменьшается. Это приводит к увеличению тока /. Если напряжение остается постоянным, то увеличивается также общая мощность Р; токи и мощности ранее включенных ветвей не изменяются.

При увеличении числа параллельно соединенных сопротивлений эквивалентная проводимость электрической цепи возрастает, а эквивалентное сопротивление уменьшается. Это приводит к увеличению тока /. Если напряжение остается постоянным, то увеличивается также мощность Р; токи и мощности ранее включенных сопротивлений не изменяются.

Из этого выражения следует, что комплексная проводимость электрической цепи при параллельном соединении сопротивлений оказывается равной сумме комплексных проводимостей соответствующих параллельных ветвей. Выражение для комплексной проводимости каждой из параллельных ветвей получается путем умножения числителя и знаменателя соответствующей проводимости на сопряженное значение комплексного сопротивления. Для первой ветви цепи с активно-индуктивным характером сопротивлений при Хи>Хс\ она может быть представлена в виде