Протекании постоянного

«1» — согласное. Поэтому при протекании переменного тока по обмотке -и»2 и наличии записи «1» в один полупериод, когда поток, созданный м. д. с., совпадает по направлению с магнитным потоком, последний ввиду насыщения возрастать не будет. Во второй лолупериод, когда м. д. с. направлена навстречу магнитному потоку, она1 будет уменьшать его или даже перемагии-чивать зону вокруг малого отверстия, в результате чего в обмотке wa возникнет э. д. с. При наличии в сердечнике записи«О» поток, созданный м. д. с., в один

Если в катушке электромагнита тока нет, то подвижный магнит устанавливается в нулевое положение под влиянием противодействующего момента. Этот момент образуется натяжением бронзовых растяжек и постоянным магнитным полем в зазоре между пермаллоевыми наконечниками, направленным вдоль оси подвижного магнита. При протекании переменного тока по катушке электромагнита между его полюсами появляется магнитное поле, перпендикулярное оси подвижного магнита в пулевом положении. Переменное поле вызывает вибрацию подвижного магнита; световая линия на шкале, получающаяся при отражении луча от зеркала, связанного с подвижным магнитом, размывается в полосу той или иной ширины в зависимости от значения измеряемого переменного напряжения.

Приемный аппарат (собственно телефон) состоит из катушки S с сердечником в виде постоянного магнита 9, перед которым расположена металлическая мембрана W. При протекании переменного тока через катушку соответственно меняется мапштпое поле, под воздействием которого мембрана колеблется, создавая акустическую волну //, подобную волне /. Очевидно, для осуществления двустороннего разговора каждый телефонный аппарат должен содержать и микрофон, и телефон

При протекании переменного тока по массивному провод-

Большинство крупных потребителей энергии представляют собой электромагнитные механизмы, например электрические машины, трансформаторы, в которых переменный магнитный поток связан с обмотками. Вследствие этого в обмотках при протекании переменного тока индуктируются реактивные э. д. с., обусловливающие сдвиг по фазе ср между напряжением и током. Этот сдвиг по фазе обычно увеличивается, a cos ф уменьшается при малой нагрузке. Например, если cos

Для примера на 6-9 была показана магнитная цепь электромагнита. В этой цепи, кроме полезного магнитного потока (обозначим его Ф0), замыкающегося через зазор б и создающего необходимую силу тяжения, имеется магнитный поток рассеяния Фр, который не проходит через зазор и не участвует в создании силы тяжения. Вместе с тем магнитные линии этого потока полностью или частично, как это показано на рисунке, связаны с витками намагничивающей катушки. Магнитные линии потока рассеяния на большей части длины проходят по воздуху, и магнитное сопротивление для них — это сопротивление участков пути по воздуху. Для воздуха магнитный поток пропорционален м. д. с., и вебер-амперные характеристики потока Фр и потокосцепления *Рр являются прямыми. В этом случае магнитный поток и потокосцепление находятся в фазе с переменным током намагничивающей катушки. В отличие от линий потока рассеяния (см. 6-9) линии полезного магнитного потока электромагнита проходят в основном по ферромагнитному сердечнику. Поэтому график зависимости потока Ф0 и соответствующего потокосцепления ^?0 от тока или м. д. с. при протекании переменного тока по обмотке будет подобен гистерезисной петле В — f (И) при переменном намагничивании, так как магнитный поток Ф0 равен произведению магнитной индукции на площадь поперечного сечения сердечника. Для магнитомягких металлов с узкой петлей гистерезиса можно приближенно пользоваться основной кривой намагничивания. Как будет показано в дальнейшем, переменный магнитный поток отстает по фазе от намагничивающего переменного тока.

Профессором Н. Е. Лысовым предложена эмпирическая зависимость для вычисления мощности: потерь при протекании переменного тока по проводникам из ферромагнитного материала:

При протекании переменного тока по массивному проводнику возникает поверхностный эффект, состоящий как бы в вытеснении тока к поверхности проводника.

Большинство крупных потребителей энергии представляют собой электромагнитные механизмы, например электрические машины, трансформаторы, в которых переменный магнитный поток связан с обмотками. Вследствие этого в обмотках при протекании переменного тока индуктируются реактивные ЭДС,

в основном по ферромагнитному сердечнику. Поэтому график зависимости потока Ф0 и соответствующего потокосцепления Ч*0 от тока или МДС при протекании переменного тока по обмотке будет подобен гистерезисной петле B = f(H) при переменном намагничивании, так как магнитный поток Ф0 равен произведению магнитной индукции на площадь поперечного сечения сердечника. Для магнитомягких металлов с узкой петлей гистерезиса можно приближенно пользоваться основной кривой намагничивания. Как будет показано в дальнейшем, переменный магнитный поток по сердечнику отстает по фазе от намагничивающего переменного тока.

Если в сетях постоянного тока существует только одно понятие — электрическое сопротивление проводов, то при переменном токе вводятся понятия активного, реактивного и полного электрических сопротивлений. При протекании переменного тока по проводу поверхностный эффект приводит к увеличению потерь мощности в нем. Отношение этой потери мощности к квадрату действующего значения тока называют электрическим активным сопротивлением. Отношение его к электрическому сопротивлению постоянного тока обычно оценивается коэффициентом

Синхронные двигатели кроме перечисленных имеют еще защиту от асинхронного хода. При асинхронном режиме появляются колебанния действующего значения тока в статоре и возникает переменный ток в цепи обмотки возбуждения. Защиту от асинхронного хода часто выполняют при помощи зависимого токового реле, включенного в статорную цепь ( 2.41). За время А/ спада между циклами колебаний тока в статоре подвижная система реле не успевает возвратиться в исходное положение и за несколько периодов колебаний набирает необходимое время и срабатывает. Более совершенной следует считать защиту, действующую при появлении переменного тока в цепи обмотки возбуждения. При протекании постоянного тока в цепи обмотки возбуждения двигателя, питаемой от машинного возбу-

Для импульсных диодов указывают также величину постоянного прямого напряжения Unp при протекании постоянного тока /ир и величину обратного тока /обр при заданной величине обратного напряжения f/обр-

скими (гидроэлектростанции) турбинами. Э. д. с. в обмотках, расположенных в пазах листовой стали неподвижной части (статора) генератора, индуктируется при вращении в расточке статора магнитного поля полюсов вращающейся части (ротора). Магнитный поток полюсов возбуждается при протекании постоянного тока по обмоткам полюсов (см. гл. 13).

Электрическая энергия на современных электростанциях вырабатывается в основном генераторами переменного тока, которые приводятся паровыми (тепловые и атомные электростанции) или гидравлическими (гидроэлектростанции) турбинами. ЭДС в обмотках, расположенных в пазах листовой стали неподвижной части (статора) генератора, индуктируется при вращении в расточке статора магнитного поля полюсов вращающейся части (ротора). Магнитный поток полюсов возбуждается при протекании постоянного тока по обмоткам полюсов (см. гл. 13).

Импульсные диоды, как правило, имеют малую емкость Сд, измеряемую как емкость между выводами диода при заданном обратном напряжении. Для импульсных диодов указываются также следующие параметры: постоянное прямое напряжение ?/„р (при протекании постоянного тока /пр)

Открытый полупроводниковый прибор заменяется эквивалентной электрической схемой, состоящей из источника напряжения U0 и динамического сопротивления гдин ( 7.10). При протекании постоянного тока / мощность потерь

процесс разделяют на стадию высокой обратной проводимости (интервал длительностью t\) и стадию восстановления обратного сопротивления (интервал ?(3)<^<^(4) длительностью t2). На первой стадии напряжение на переходе сохраняется прямым, так как в базе у границы перехода существует избыточная концентрация неосновных носителей [см. (2.7), [(2.8), если эти формулы разрешить относительно напряжения]. Обратный ток при ?/r2>t/np постоянен и имеет большое значение /0бр.макс=?Л-2/#, соответственно велика обратная проводимость. Происходит удаление (рассасывание) накопленных в базе неосновных носителей вследствие перехода их в эмиттер и рекомбинации. На 2.21 показаны распределения концентраций дырок в базе (при WB"^>LP) в различные моменты времени (до и после смены направления тока с прямого на обратное). Исходное распределение (момент t 3 /(2)) соответствует статическому режиму при протекании постоянного прямого тока (см. 2.7,6). Для следующих моментов времени вследствие изменения направления тока ( 2.20, д) (dpn/dx)\x==0< <0. В момент времени №\ когда на границе базы р„(0) = =Рпо ( 2.21) и С/=0 ( 2.20, в), заканчивается первая стадия. В течение первой стадии из базы удаляется большая часть избыточного заряда неосновных носителей. Этот процесс описывается уравнением заряда вида (1.30), где в левую часть надо подставлять заряд QB и эффективное время жизни (ТБ) неосновных носителей в базе (электронов или дырок для базы соответственно р- или и-типа), а в правую — отрицательный ток — /обр.макс. Учитывая, что накопленный заряд (до момента /(2)) в соответствии с (1.31) равен /ПРТБ, и полагая QB^(3))«0, из решения уравнения заряда (см. § 1.7) получаем приближенную длительность первой стадии (время рассасывания)

Для импульсных диодов указывают также величину постоянного прямого напряжения (Упр при протекании постоянного тока /пр и величину обратного тока /Обр при заданной величине обратного напряжения ?/обр. Предельные режимы определяются величиной максимально допустимого постоянного обратного напряжения ^обР.тах, максимально допустимой величиной импульсного обратного напряжения ?/<>бр. и. шах; а также величинами максимально допустимого постоянного прямого тока /пр. тах и максимально допустимого ИМПУЛЬСНОГО ПрЯМОГО ТОКа /пр. и. max •

Как отмечалось выше, при протекании постоянного тока по обмотке рамки на ее активные стороны, находящиеся в воздушном зазоре с равномерным радиальным магнитным полем, действуют силы, направленные под прямым углом к вектору индукции в зазоре. Пара этих сил образует вращающий момент.

При протекании постоянного тока по цепи одни электрические заряды непрерывно сменяются другими, такими же, как и в предыдущие моменты времени. Таким образом, картина поля в макроскопическом смысле повторяется в смежные моменты времени. Поле носит как бы статический характер. Это и послужило основанием для того, чтобы поле, созданное в проводящей среде разделившимися зарядами, назвать Кулаковым полем, а его напряженность Е — напряженностью кулонова поля.

Это верно лишь приближенно, так как в условиях электростатики тангенциальная составляющая напряженности электрического поля на поверхности проводящего тела равна нулю, тогда как, при протекании постоянного тока по проводнику тангенциальная составляющая напряженности электрического поля на поверхности проводника, хотя и очень мала по сравнению с нормальной составляющей напряженности в той же точке, но не равна нулю. На числовом примере убедимся в том, что тангенциальная составляющая напряженности поля Et во много раз меньше нормальной составляющей напряженности поля Е„ . Положим, что разность потенциалов U между двумя параллельными токонесущими медными шинами ( 20.6) равна 100 В, расстояние b между шинами 2 см, плотность тока 8 --Рис 206 =2'5' 1°в А/м2' Г 5,6- 10' Ом-1- м-1. Тогда ?, -~