Определяются выражениемПредпочтительней иметь круговое вращающееся магнитное поле. Действительно, если у токов в обмотках статора /f и /2 равные действующие значения, а сдвиг фаз равен я/2, то у возбуждаемого ими магнитного поля составляющие В и В t определяются выражениями (14.3) и (14.4). Поэтому и получается круговое результирующее магнитное поле.
Комплексные амплитуды первой и второй гармоник тока в резисторе г определяются выражениями:
выходного сигнала ?/Вых к управляющему сигналу Ui, подаваемому на один первый вход) определяются выражениями: для пропорционального регулятора
При &2 = 1 — 2k АЧХ получается максимально плоской, ей отвечает значение lfe= 1/"2— 1, а при &>]/~2— 1 у АЧХ образуется максимум, координаты которого определяются выражениями (4.38), (4.39) и (4.43). Для различных значений коэффициента коррекции АЧХ изображены на 4.10.
Дополнительный неминимально-фазовый сдвиг, обусловленный паразитными элементами транзисторов и конечным временем распространения сигнала по петле ОС, ограничивает максимальную глубину ОС в усилителях с граничной частотой выше 1 МГц. Все составляющие неминимально-фазового сдвига линейно зависят от частоты. Коэффициенты дополнительного фазового сдвига а„ транзисторов, аа — асимптоты и ап — петли ОС определяются выражениями [4,7]
Потери в диэлектрике при несинусоидальном напряжении, обусловленные первой и высшими гармоническими v-того порядка, определяются выражениями [3.3]
Фазные напряжения источника питания выпрямителя через параметры тиристора и управляющий параметр определяются выражениями:
Фазные напряжения генератора, являющиеся напряжениями на входных зажимах выпрямителя, по второму закону Кирхгофа для цепи якоря синхронного генератора определяются выражениями:
Отопительная нагрузка, тепловые нагрузки основного и пикового подогревателей определяются выражениями:
11.22. Корреляционные функции случайного сигнала с нулевым средним и канала связи определяются выражениями
11.26. Корреляционные функции сигнала и гетеродина определяются выражениями
Амплитуды гармонических составляющих поля в межполюсном пространстве определяются выражением
речными сечениями. Вследствие того, что магнитный поток во всей цепи одинаков, значения магнитной индукции г Bk на различных участках неодинаковы и в соответствии с (2-5) определяются выражением
Рассмотрим распределение токов в р — п — р-структуре. Как отмечалось выше, ток эмиттера /э состоит из электронной /эп и дырочной /эр составляющей, причем соотношения между ними определяются выражением (6.7). Следовательно, ток, вытекающий из эмиттера, разделяется на две составляющие: /эр == Y/э и /Эп — (1 —Y) /э (протекает через базу). Направление этих составляющих показано стрелками на 6.4, в. Составляющая /эр => =---• Y/Э обусловлена свободным переходом дырок из базы в коллектор через обратносмещенный коллекторный переход. При этом не все дырки переходят в коллекторный переход: часть из них реком-бинирует с электронами. Явление рекомбинации количественно учитывается соотношением (6.8) и проявляется в том, что ток /эр разделяется на две составляющие: рекомбинационную, равную /рек — /aY (1 ~ Р)> и составляющую /Кр = YP/э = а/э тока эмиттера, замыкающуюся через коллекторную цепь. Явление ударной ионизации учитывается введением коэффициента умножения М [выражение (6.10)], который вводится в выражение для /кр = Ма,1э-Ударная ионизация приводит к увеличению величины Дырочной составляющей коллекторного тока в М раз.
Значения входящей в (2.12) — (2.15) величины dp,: определяются выражением (2.12) по результатам тестовых измерений.
Поскольку работа ИМС (МСБ) должна быть обеспечена в заданном диапазоне температур, пределы температурных отклонений параметров ИМС (МСБ) определяются выражением
Потенцирование результатов решения (14.58) дает координаты минимизирующей точки целевой функции. Конечные результаты определяются выражением вида
Потенцирование результатов решения (14.58) дает координаты минимизирующей точки целевой функции. Конечные результаты определяются выражением вида
пределительной сети предприятия определяются выражением
представляет бесконечно малую комплексную амплитуду гармоники с частотой со. Следовательно, интеграл (10.20) можно рассматривать как представление апериодической функции времени в виде суммы бесконечно большого числа гармоник с непрерывно распределенными частотами и бесконечно малыми амплитудами. Комплексные амплитуды этих элементарных синусоидальных функций определяются выражением (10.18) спектральной функции. Для рассматриваемых при анализе переходных процессов функций, обращающихся в нуль при /<0, получаем одностороннее преобразование Фурье с нулевым нижним пределом:
Затраты на генерацию РМ с помощью СД определяются выражением (6.30).
более tx/T0=l/(TQfx). Таким образом, границы относительной погрешности частотомера в процентах определяются выражением
Похожие определения: Определяются сопротивления Определяются величиной Определяют количество Обеспечить постоянство Определяют параметры Определяют соответствующие Определяют зависимость
|