Определяемой отношением

где Тдр -постоянная времени обмотки возбуждения генератора при замкнутом статоре, определяемая уравнением

Функция F(p), определяемая уравнением (7.71), носит название изображения по Лапласу, а функция /(?) в (7.73) — оригинала. Следовательно, оригинал и изображение представляют собой пару функций действительного f(t) и комплексного F(p) переменного, связанных преобразованием Лапласа. Для сокращенной записи преобразований (7.71), (7.73) используют следующую символику:

где X(Y)—неявная функция, определяемая уравнением установившегося режима

где X(Y)—неявная функция, определяемая уравнением установившегося режима (4.34); \тах, Ym(.x, Xmin — векторы верхних и нижних пределов для X и Y. Градиент неявной функции определяется выражениями (4.35), (4.36).

чивающего действия м. д. с. якоря на поле полюсов FR и падения напряжения в омическом сопротивлении обмотки якоря и щеточных контактов от тока якоря /2г2, где FK = F$ + F'Q ; rz = r2 + гщ, при этом Гц — продольная составляющая м. д. с. якоря на пару полюсов при сдвиге щеток с геометрической нейтрали, определяемая уравнением (5.5), A; F0 — эквивалентная м. д. с. якоря на пару полюсов,

4. Построение графика тока для первого режима включения питания. Свободная составляющая тока f'cui, определяемая уравнением (22.11), вычислена для нескольких моментов времени, и по результатам (табл. 22.4) построен ее график ( 22.11).

Кроме того, нам известна определяемая уравнением (10.81) прямая (которую обозначим через /4), являющаяся изоклиной горизонтальных касательных, и, наконец, известно, что ось абсцисс является при-

Таким образом, определяемая уравнением (14.63) производная фазы ф0 дает мгновенное значение флуктуации частоты автогенератора. Обозначим эту флуктуацию Дсо(/), Из уравнения (14.63) видно, что случайная величина Асо(/) подчиняется нормальному закону распределения, так как огибающая /ш(/)/т/0 отличается от огибающей шума только постоянным множителем 1/т/„, а фаза (фа — 6) случайна и равновероятна в интервале 0,2я [как и аргумент о>0^ -f- 9 в выражении (14.61) I,

где е — 2,718 — основание натуральных логарифмов. Таким образом, при Q — const превышение температуры тела идет по закону показательной функции. Линия 1, определяемая уравнением (40-7), изображена на 40-1. По оси абсцисс отложено время t, а по оси ординат — превышение температуры тела ДФ (в градусах стоградус-

Линия 2, определяемая уравнением (40-10), показана на том же 40-1.

Ф (х, у, 2), определяемая уравнением (28.13), удовлетворяет второму

Итак, важнейшее свойство асинхронной машины состоит в том, что при ее работе магнитное поле и ротор вращаются с разными скоростями, не синхронно или асинхронно, что и получило отражение в наименовании этой машины. При анализе работы асинхронных машин удобно пользоваться безразмерной величиной s, называемой скольжением и определяемой отношением разности скоростей вращения магнитного поля Q0 и ротора и к скорости вращения поля:

Качество стабилизации напряжения при изменении проходящего тока зависит от дифференциального сопротивления стабилитрона гст — величины, определяемой отношением приращения напряжения на стабилитроне к вызвавшему его малому приращению тока. Качество стабилизации тем выше, чем меньше дифференциальное сопротивление, так как ^ССт = "ТГ" ~Г~-

В заключение отметим, что начальное напряжение для газа в неоднородном поле всегда меньше пробивного напряжения того же газа в однородном поле при том же расстоянии между электродами, причем по мере увеличения коэффициента неоднородности поля разница увеличивается. В качестве иллюстрации на 2-8 приведены зависимости отношения начального напряжения в цилиндрическом конденсаторе U0 к пробивному напряжению в однородном поле t/одн от 5/г,,. Точки перегиба в кривых соответствуют переходу от квазиоднородного к слабонеоднородному полю. Из этого примера, в частности, следует, что граница* раздела между квази- и слабонеоднородным полем зависит не только от степени неоднородности поля, определяемой отношением геометрических размеров, но и от произведения рл0.

Наряду с переходной характеристикой, выполняемое аналоговым фильтром преобразование может быть описано с помощью передаточной функции, определяемой отношением Н (s) = у (s)/x (s), где х (s) и у (s) — преобразование по Лапласу соответственно входного х (t) и выходного у (t) сигналов. Передаточная функция цифрового фильтра определяется выражением Н (z) = у (z)/x (z), где х (z) и у (z) представляют собой z-преобразования соответственно входной и выходной цифровых последовательностей, z-преобразование цифровой последовательности х (пТ), п = О, 1,... определяется выражением

При больших скоростях нарастания магнитной индукции, имеющих место в импульсных трансформаторах, основным видом потерь в магнитном материале сердечника являются потери на вихревые токи. Так как любой контур, по которому замыкаются вихревые токи >в пластине или ленте сердечника, содержит некоторую индуктивность, процесс нарастания вихревых токов в момент, начала импульса происходит не мгновенно, а с постоянной времени, определяемой отношением индуктивности контура к его активному сопротивлению. Размагничивающее действие вихревых токов вызывает увеличение тока первичной 'Обмотки. В результате, если постоянная времени нарастания вихревых токов значительно превышает время нарастания переднего фронта импульса, спад вершины растёт, что учитывается уменьшением расчётного значения магнитной проницаемости материала сердечника при конструктивном расчёте трансформатора [Л7, стр. 292].

Такой метод расчёта даёт частотные, фазовые и переходные искажения сквозной характеристики транзисторного каскада, определяемой отношением напряжения на выходе каскада к здс источника сигнала на его входе. При желании рассчитать обычные частотные, фазовые или переходные характери-•стики, определяемые отношением выходного напряжения к входному, в приведённых выше формулах полагают Ru = -Q, т. е. SdK или SK считают рав-лым \/Rex6 .

По отношению к периоду Т = 2л/ш = 6,28-10"^ с импульс характеризуется скважностью, определяемой отношением *

При анализе работы асинхронных машин удобно пользоваться безразмерной величиной s, называемой скольжением и определяемой отношением разности скоростей вращения магнитного поля по и ротора п к скорости вращения поля:

При больших скоростях нарастания магнитной индукции, имеющих место в импульсных трансформаторах, основным видом потерь в магнитном материале сердечника являются потери на вихревые токи. Так как любой контур, по которому замыкаются вихревые токи в пластине или ленте сердечника, содержит некоторую индуктивность, процесс нарастания вихревых токов в момент начала импульса происходит не мгновенно, а с постоянной времени, определяемой отношением индуктивности контура к его активному сопротивлению. Размагничивающее действие вихревых токов вызывает увеличение тока первичной обмотки. В результате, если постоянная времени нарастания вихревых токов значительно превышает время нарастания переднего фронта импульса, спад вершины увеличивается из-за влияния вихревых токов. Дополнительный спад может быть учтён соответствующим уменьшением расчётного значения магнитной проницаемости материала сердечника при конструктивном расчёте трансформатора [Л7, стр. 292].

Указанный метод расчёта даёт возможность получить частотные, фазовые и переходные искажения сквозной характеристики каскада, т. е. искажения характеристики, определяемой отношением напряжения на выходе каскада к эдс источника сигнала на его входе. Эти искажения, найденные для отдельных каскадов, в многокаскадном транзисторном усилителе можно суммировать так же. как суммируют в многокаскадном ламповом усилителе обычные частотные, фазовые и переходные искажения, найденные по характеристикам, представляющим собой этношение выходного напряжения каскада к напряжению на его входе.

Для оценки возможности влияния кинетики реакции диссоциации на процесс образования парового зародыша и роста пузыря, учитывая различие степеней диссоциации в жидкости и паре, целесообразно сравнение времен протекания этих процессов. В [3.47] рассчитаны времена протекания реакции N2O4^2J4O2 в газовой фазе, соответствующие степени превращения v, определяемой отношением неравновесной и равновесной степени