Определяемая выражением

чтобы токи плеч протекали через нагрузку во встречных направлениях, диодные мосты должны быть соединены последовательно. Однако такое соединение приводит к образованию шунтирующей цепочки, в связи с чем через нагрузку проходит только часть тока плеча, определяемая соотношением сопротивления диодного моста и нагрузки. Это существенно снижает максимальную мощность в нагрузке, увеличение которой может быть достигнуто включением последовательно с выпрямительными мостами балластных сопротивлений R& ( 3.22,6). Таким образом, если необходимо иметь усилитель с высоким коэффициентом усиления при слабых сигналах и с последующим ограничением тока выхода определенным значением (например, при работе на измерительный прибор), то целесообразно использовать схему без балластных сопротивлений. В тех же случаях, когда определяющими требованиями являются .линейность характеристики в достаточно широких пределах и получение максимальной мощности на выходе, в схеме долж-жны быть использованы балластные сопротивлеш:;;.

В. а. х. диода, определяемая соотношением (2.62), представлена кривой / на 2.19. При прямом напряжении смещения (f/>0), превышающем несколько kT/q, выполняется условие exp(q/kT)^> 1, тогда уравнение прямой ветви в. а. х. принимает вид

где Д мак, амплитудное (максимальное) значение апериодической составляющей; Та — постоянная времени затухания апериодической составляющей, определяемая соотношением между индуктивностью и активным сопротивлением rk цепи к. з.:

Соответствующая электромагнитному моменту Мэы полная механическая мощность, развиваемая на роторе двигателя и определяемая соотношением (20-6), равна:

Отклонение длительности импульса и ее изменение в температурном диапазоне рассчитываются по (10.3). Амплитуда выходного импульса, определяемая соотношением

приращение индукции — A5m, приращение напряженности магнитного поля ЛЯ = Ям. Поэтому в установившемся режиме магнитная проницаемость, определяемая соотношением ца = Д5т/ДЯ, может быть записана как у,д = Двт/Я„, где р,д — импульсная магнитная проницаемость. Импульсная магнитная проницаемость р,д меньше значения ^а, определяемого крутизной начального участка кривой

Использование явления электромагнитной индукции. В приборах, использующих явление электромагнитной индукции для измерения характеристик постоянвых и неременных магнитных полей, измерительным преобразователем служит катушка, витки которой сцепляются с магнитным потоком. При изменении потока Ф в катушке с числом витков WK возникает э. д. с. е, определяемая соотношением

— скважность генерируемых импульсов, определяемая соотношением между длительностями импульса (/„) и паузы (/J между двумя последовательными сигналами:

На входе модулируемого усилителя действует гармоническое колебание e(t) = Е cos to0/. Из сопоставления a(t) и e(t) видно, что передаточная функция /f(/co0, f), определяемая соотношением (11.16), должна иметь вид

ДЯ=ЯМ. Поэтому в установившемся режиме магнитная проницаемость, определяемая соотношением [г = Д5/ДЯ, может быть записана как л,д=Д5/Ям> где цд — импульсная магнитная проницаемость. Импульсная магнитная проницаемость цд меньше значения ц., определяемого крутизной начального участка кривой намагничивания, которая используется при анализе слабых синусоидальных и вообще биполярных сигналов. На 2.17 это видно хотя бы из того, что угол а„, определяющий крутизну кривой намагничивания у нулевой точки, больше угла аг, характеризующего среднюю крутизну кривой намагничивания на предельном цикле. Подставляя ц,д в (2.12), найдем значение индуктивности намагничивания трансформатора LM

Так как при получении дополнительной мощности всегда соблюдается условие dbn/'dN>0, то из выражения (5.61) следует, что целесообразность получения дополнительной мощности, определяемая соотношением (Л/эк/Л/тах)0пт<1, выполняется только при а>Ьп. В случае Ьп = а (или 6п>а) получение дополнительной мощности указанным способом экономически не оправдывается.

велико, то корни характеристического уравнения (8.7) вещественны и свободная составляющая UCCB. определяемая выражением (8.6), будет изменяться по экспоненциальному закону. Это означает, что изменение напряжения на емкостном элементе будет иметь апериодический характер.

где р2 — загрузка гибридного концентратора по потоку 2 в режиме I, определяемая выражением

здесь р'2 — загрузка концентратора по потоку 2 в режиме II, определяемая выражением

где С=4,83-1021 м~3-К~3/2; >NC — эффективная плотность состояний в зоне проводимости, определяемая выражением

У ненасыщенного двигателя с последовательным возбуждением с ростом нагрузки на валу возрастает поток, в связи с чем частота вращения, определяемая выражением (14-26), уменьшается ( 14-37) примерно по гиперболическому закону. Момент (14-36) при этом возрастает примерно по квадратичному закону. Возрастает и ток по закону, который для ненасыщенной машины мало отличается от линейного, так как знаменатель выражения (14-37) с ростом нагрузки увеличивается. Для насыщенной машины рост тока происходит несколько быстрее, ибо поток Фп изменяется незначительно. Зависимость к. п. д. от нагрузки имеет характер, аналогичный предыдущему.

При выборе вспомогательного двигателя БД (см. 30-5) необходимо принять во внимание, что 'в компенсаторе с коротко-замкнутой обмоткой на статоре э. д. с. Ек сдвинута относительно тока /2 на угол Р <^ 90°. Поэтому активная мощность, определяемая выражением: Рк = /пк?к/2 cos Р, доставляется компенсатором во вторичную цепь двигателя. Эта мощность идет на создание вращающего момента на валу главного двигателя и должна быть покрыта вспомогательным двигателем БД, вследствие чего скольжение главного двигателя несколько уменьшается.

В компенсационной обмотке WK возникает э. д. с. Ек, имеющая частоту f и определяемая выражением:

где N — концентрация кристаллизующегося вещества в эпи-таксиальном слое, атом/см3; W — удельная скорость осаждения вещества из расплава, атом/ (см2 -с), определяемая выражением

частотная постоянная, определяемая выражением В

Таким образом стационарное электрическое поле постоянных токов вне источников э. д. с., как и электростатическое поле, имеет безвихревой характер. Такое поле является потенциальным, т. е. для его характеристики может быть введена функция координат ф, определяемая выражением

Форма кривой выходного напряжения, определяемая выражением иВЬ11 = iR = ат ( 1 — е~(/")> локазана на 2.14,6.