Однородное дифференциальное

Вследствие химических процессов положительные ионы цинка Zn++ переходят в раствор серной кислоты, оставляя на цинковой пластине избыток отрицательных свободных зарядов. Одновременно в растворе серной кислоты тяжелые и малоподвижные положительные ионы цинка Zn4"1' оттесняют легкие и подвижные положительные ионы водорода Н* к медной пластине, на поверхности которой происходит восстановление нейтральных атомов водорода. При этом медная пластина теряет свободные отрицательные заряды, т.е. заряжается положительно.Между разноименно заряженными пластинами возникает однородное электрическое поле с напряженностью fi, которое препятствует направленному движению ионов в растворе. При некотором значении напряженности поля & = g0 накопление зарядов на пластинах прекращается. Напряжение или разность потенциалов между пластинами, при которой накопление зарядов прекращается, служит количественной мерой сторонней силы (в данном случае химической природы), стремящейся к накоплению заряда.

Вследствие химических процессов положительные ионы цинка Zn++ переходят в раствор серной кислоты, оставляя на цинковой пластине избыток отрицательных свободных зарядов. Одновременно в растворе серной кислоты тяжелые и малоподвижные положительные ионы цинка Zn++ оттесняют легкие и подвижные положительные ионы водорода Н* к медной пластине, на поверхности которой происходит восстановление нейтральных атомов водорода. При этом медная пластина теряет свободные отрицательные заряды, т. е. заряжается положительно. Между разноименно заряженными пластинами возникает однородное электрическое поле с напряженностью &, которое препятствует направленному движению ионов в растворе. При некотором значении напряженности поля ? = ?0 накопление зарядов на пластинах прекращается. Напряжете или разность потенциалов между пластинами, при которой накопление зарядов прекращается, служит количественной мерой сторонней силы (в данном случае химической природы), стремящейся к накоплению заряда.

Вследствие химических процессов положительные ионы цинка Zn + + переходят в раствор серной кислоты, оставляя на цинковой пластине избыток отрицательных свободных зарядов. Одновременно в растворе серной кислоты тяжелые и малоподвижные положительные ионы цинка Zn'1"1" оттесняют легкие и подвижные положительные ионы водорода Н* к медной пластине, на поверхности которой происходит восстановление нейтральных атомов водорода. При этом медная пластина теряет свободные отрицательные заряды, т. е. заряжается положительно. Между разноименно заряженными пластинами возникает однородное электрическое поле с напряженностью &, которое препятствует направленному движению ионов в растворе. При некотором значении напряженности поля S = 60 накопление зарядов на пластинах прекращается. Напряжение или разность потенциалов между пластинами, при которой накопление зарядов прекращается, служит количественной мерой сторонней силы (в данном случае химической природы), стремящейся к накоплению заряда.

включения. Этому требованию удовлетворяют лишь включения в форме эллипсоидов [45], частным случаем которых является шар. Для эллипсоида с полуосями а, Ъ и с ( 9-12, а), помешенного в однородное электрическое поле, направленное вдоль оси х, коэффициент деполяризации [45 ]

1.20. Электрон с начальной энергией 100 эВ влетает в однородное электрическое поле плоского конденсатора напряженностью 104 В/м под углом 0 ( 1.8). Электрон достигает точки В за 4,77 не. Найти расстояние АВ и угол 0.

1.55. Электрон, движущийся со скоростью vt>, равной 0,8 скорости света, вдоль оси х, попадает в однородное электрическое поле с напряженностью Е, силовые линии которого направлены противоположно оси у. Вычислить относительное изменение скорости частицы Ди/^о в направлении оси х за счет прохождения дополнительной разности потенциалов At/j,=5 кВ в поперечном поле плоского конденсатора.

11.11. В разрядной трубке находится некоторый газ под давлением. Электроды расположены на расстоянии 5 мм друг от друга. Трубка помещена в однородное электрическое поле. Было обнаружено, что пробой наступает при 400 В. Определить коэффициент первичной ионизации а и коэффициент умножения <р при напряжении 200 В и расстоянии между электродами 2,5 мм в том же самом газе, если коэффициент вторичной эмиссии 7=0,02.

Задача 2. Однородное электрическое поле. Электрическая прочность изоляции. Расстояние между обкладками плоского конденсатора с изоляцией из парафинированной бумаги e/-=3,5d=0,l мм. Площадь каждой металлической обкладки 5 = 500 см2. Напряжение, при-

1. .Какова цель лабораторной работы? 2. Что' такое линия напряженности электрического поля? 3. Как определить направление электрических силовых линий? 4. Что такое эквипотенциальная линия? 5. Какими свойствами обладают электрические силовые линии? 6. Какими свойствами обладают эквипотенциальные линии? 7. Как можно создать однородное электрическое поле? 8. Как рассчитать напряженность однородного электрического поля? 9. Как рассчитать напряженность электрического поля,, созданного двумя точечными зарядами?- 10. В чем отличие электрического поля от поля электрического тока в проводящей среде?

Металлический шар, внесенный в однородное электрическое поле, меняет картину поля, так как изменен был ее диполь с моментом р, внесенный в то же поле.

Существует и другой метод использования вторичной электронной эмиссии, когда электроны, формирующие изображение, имитируются самим образцом под действием нагрева, облучения светом, ионами или электронами. В данном случае исследуемое изделие является как бы составной частью электронно-оптической системы эмиссионного электронного микроскопа (ЭЭМ) и в этом его принципиальное отличие от РЭМ. Изэбраже-ние формируется' главным образом в прикатодной области ускоряющего поля объектива. Сфокусированное изображение в увеличенном виде наблюдается на экране. При наличии на исследуемой поверхности .электрических или магнитных микрополей плотность тока в луче, несущем информацию, перераспределяется. Это яв-Ление ИСПОЛЬЗуеТСЯ В ЭЭМ ДЛЯ визуализации таких микрополей. Например, если р-п переход поместить в однородное электрическое поле и подать на него запирающее напряжение, то поле, создаваемое р-п переходом, будет искривлять линии основного поля. Искривление поля приведет к искривлению электронных траекторий. Как видно из 3.13, правее области р-п перехода плотность тока больше средней плотности, а левее — меньше. Если теперь изображение сфокусировать на плоскость, расположенную на некотором уровне над поверхностью образца, где распределение плотности установилось, то распределение я-ркости на экране отобразит электрическое микрополе на поверхности полу-лроводника. • не

После подстановки (5.27) в (5.26) получим однородное дифференциальное уравнение цепи второго порядка:

После подстановки (5.27) в (5.26) получим однородное дифференциальное уравнение цепи второго порядка:

После подстановки (5.27) в (5.26) получим однородное дифференциальное уравнение цепи второго порядка:

Исключаем из полученного уравнения производную da>/dt, определив ее значение из второго уравнения системы (4.10). Нормализуем уравнение, разделив все его члены на L, и получим однородное дифференциальное уравнение второго порядка:

Подставив (8.53) в (8.54), получи однородное дифференциальное уравнение второго порядка d'zQ/dx~ — p2fl=0, где р2 = =/стП/(/.5). Его общее решение (8.54) имеет вид

-, а однородное дифференциальное уравнение для сво-

Включение К -цепи на постоянное напряжение (зарядка конденсатора). Рассмотрим переходный процесс при включении rC-цепи на постоянное напряжение U = U0 ( 6.1, а). При включении этой цепи конденсатор будет заряжаться до принужденного напряжения «с = U0. Однородное дифференциальное уравнение для свободного напряжения на емкостном элементе цепи совпадает с (6.27), поэтому свободное

Решая однородное дифференциальное уравнение

Мы получили линейное однородное дифференциальное уравнение первого порядка. Решение будет состоять из выражения только для тока свободного изменения:

Мы получили линейное однородное дифференциальное уравнение первого порядка. Решение уравнения определяется только общим решением этого однородного уравнения:

8. (О) Для нахождения импульсной характеристики цепи следует решать однородное дифференциальное уравнение. Почему уравнение имеет ненулевое решение? Зависит ли решение от параметров импульса?

В общем случае для цепи, содержащей источники ЭДС е., сопротивления г., индуктивности L., взаимоиндуктивности ЛГ и емкости С для определения искомого тока i записывают линейное однородное дифференциальное уравнение в соответствии со вторым законом Кирхгофа для данного контура: