Однородной неискажающей

Для однородной магнитной цепи легко решается и обратная задача — определение потока сердечника по заданной н. с. В этом случае сначала определяют величину Н = wl/lcp, затем по кривой намагничивания находят соответствующее значение В и вычисляют поток Ф = BS.

Пользуясь формальной аналогией законов Ома для магнитной и электрической цепей, для однородной магнитной цепи можно составить расчетную схему замещения ( 1 1.12,6) и аналоговую электрическую схему ( 11,12,в) с действующими в них н. с. в = wl и э. д. с. Е.

Расчет магнитных цепей обычно проводят без определения магнитного сопротивления ./?„. Это понятие используют в некоторых случаях при качественном рассмотрении явлений в магнитных цепях. Согласно формуле (3.21), намагничивающая сила для однородной магнитной цепичисленно равна произведению напряженности магнитного поля и длины магнитопровода Я/. Эту величину называют магнитным напряжениеми обозначают Um (Um = = Hl).

где /ср — длина средней силовой линии магнитного поля, м. Закон Ома для однородной магнитной цепи имеет вид

Отсюда Н = l/(2nR). В однородной магнитной среде с проницаемостью ;А вектор магнитной индукции В совпадает по направле-

Для анализа логических возможностей однородной магнитной матрицы с линейной выборкой представим ячейку такой матрицы ( 4-7, а) в виде совокупности многофункциональных настраиваемых элементов, имеющих общую управляющую (адресную) систему, с помощью которой могут подаваться управляющие переменные и в виде импульсов тока различной амплитуды и направления. Каждый элемент (сердечник) ячейки имеет информационный вход, на который поступает двоичная входная переменная xt в виде импульса тока, и выход, на котором реализуется выходная функция yi в виде импульса напряжения, причем у — 1 при возникновении импульса любой полярности, а у = 0 при отсутствии импульса.

4-8. Функциональный блок с однородной магнитной матрицей

Полученное выражение представляет собой приведенную к размерам сердечника кривую намагничивания материала данной магнитной цепи. При изменениях размеров последней изменяется и форма приведенной кривой намагничивания. Приведенная кривая сдвинута в сторону больших значений напряженности поля по сравнению с кривой намагничивания материала. Введя понятие приведенной напряженности поля, магнитную цепь с переменным сечением заменяют однородной магнитной цепью, имеющей размеры сердечника. После этого расчеты производятся точно так же, как для однородной цепи, но вместо кривой намагничивания материала используют приведенную кривую. На 1.24,6 построена зависимость удельной МДС от значения возни-

Для однородной магнитной цепи переменного тока, если комплексное действующее значение МДС обмотки равно lw, а комплексное магнитное сопротивление ZM=/?M+/A'M, то комплексная амплитуда магнитного потока будет равна

Найдем выражение для характеристики магнитного потока, обусловленной элементарными токами. Для этого выделим в магнитном поле в однородной магнитной среде замкнутую трубку потока индукции малого поперечного сечения (чтобы в пределах этого сечения поток можно было считать однородным).

§ 11-10. Соотношение между характеристиками поля в однородной магнитной среде

Прямая волна при движении затухает по закону е~^х от начала к концу ( Г11-17), а обратная — при движении от конца к началу. Сложение напряжений «ф и u^ дает распределение напряжений вдоль линии. Подобные кривые получаем и для распределения тока. Для воздушных линий электропередачи сопротивление г и проводимость g относительно невелики, поэтому волновое сопротивление практически такое же, как и в случае распространения волн по однородной неискажающей линии:

Фазовая скорость в этом случае практически такая же, как и для однородной неискажающей линии: и = ш/а= \/УLC.

17-2. Решение уравнений однородной неискажающей линии при переходном процессе классическим методом

17-2. Решение уравнений однородной неискажающей линии при

17-3. Решение уравнений однородной неискажающей линии при

Фазовая скорость в этом случае практически такая же, как и для однородной неискажающей линии: и = со/а= 1/J/LC.

Волновое, или характеристическое, сопротивление в этом случае такое же, как и однородной неискажающей линии, и скорость

18.2. Решение уравнений однородной неискажающей линии

18.3. Решение уравнений однородной неискажающей линии

18.2. Решение уравнений однородной неискажающей линии при переходном процессе классическим методом

18.3. Решение уравнений однородной неискажающей линии при переходном процессе операторным методом

1. Зависит ли волновое сопротивление однородной неискажающей линии от сопротивления г проводов на единицу ее длины?