Отдельных электронов

В табл. 7 приведены условные изображения отдельных электрических устройств, встречающиеся на рисунках, которые помещены в настоящей книге.

При наличии разброса отдельных электрических параметров, а также предельных эксплуатационных параметров одного и того же. типа ИМС в конце условного обозначения проставляется дополнительная буква (от А до Я).

конце условного обозначения иногда проставляется дополнительная буква от А до Я для учета разброса отдельных электрических параметров.

Таким же образом связаны между собой и полные приращения энергии и коэнергии магнитной системы, выраженные в виде суммы приращений для отдельных электрических контуров:

и'обозначают соответственно буквами X, У и Z. Условимся всегда выбирать положительные направления э. д. с. в обмотках генератора от концов фаз к началам ( 12-3). Каждая обмотка трехфазного генератора может служить самостоятельным источником электрической энергии и быть соединена с отдельным приемником энергии ( 12-3). В этом случае получается несвязанная трехфазная система из трех отдельных электрических цепей. Режим каждой цепи может быть рассчитан уже известными методами.

Развитие периферийных устройств ЭВМ и появление операционных (программных) систем позволило значительно расширить число задач, решаемых с помощью ЭВМ. С 60-х годов с применением средств вычислительной техники решены весьма сложные задачи, связанные с проектированием как отдельных электрических машин (ЭМ), так и целых серий ЭМ. Появление устройств отображения, а затем и ввода графической информации (что весьма важно для инженеров-машиностроителей) следует назвать этапным моментом на пути автоматизации проектных работ, так как появилась возможность обрабатывать и отображать не только символьную, но и образную информацию с помощью автоматических средств.

ж) обеспечение статической и динамической устойчивости энергосистем, их частей, электростанций и отдельных электрических машин;

кости объема в учебнике не рассматриваются специальные вопросы теории отдельных электрических микромашин, а также вопросы проектирования, расчета, технологии производства и испытаний микромашин.

Второе направление основано на создании структурных моделей. Структурные модели составляют из отдельных электрических звеньев, каждый из которых предназначается либо для интегрирования, либо для дифференцирования, либо для выполнения арифметических или алгебраических операций (сложение, вычитание, умножение, деление и т. д.).

3. Увеличение мощности энергетических объединений. Крупные электрические системы сегодня созданы во всех развитых странах мира. Объединение отдельных электрических станций на параллельную работу приводит к уменьшению суммарных затрат на выработку электроэнергии, но вместе с тем затрудняет и услож-

конце условного обозначения иногда проставляется дополнительная буква от А до Я для учета разброса отдельных электрических параметров.

поля имеет место зеемановское расщепление уровней энергии. В веществах, атомы которых имеют заполненные электронные оболочки, расщепление не наблюдается, так как магнитные моменты отдельных электронов взаимно компенсируются.

На 14.18 показана схема каскада, который служит для усиления входного напряжения по амплитуде. Источником входного напряжения может быть, например, звукосниматель, микрофон и т. д. Для простоты будем считать входное напряжение синусоидальным. На участке сетка — катод лампы с момента t\ действует пульсирующее отрицательное напряжение ис ( 14.19, а), постоянная составляющая которого — ?'с создается специальным источником и обеспечивает работу лампы в пределах тинейной части анодно-се-точной характеристики. Сеточных токов, возникающих при положительном напряжении на сетке за счет перехвата отдельных электронов, в данном случае нет.

Электронный ток в лампах представляет собой движение отдельных электронов, испускаемых катодом и доходящих до анода. Несмотря на то, что средний анодный ток может быть величиной постоянной в зависимости от числа одновременно достигших анода электронэв, анодный ток будет меняться во времени. Причем эти изменения будут носить случайный характер. Этот эффект носит название дробового эффекта.

В веществах, которые называются диамагнитными, орбиты и векторы спинов электронов в каждом атоме ориентированы так, что их общий магнитный момент, который составляется из суммы моментов отдельных электронов, имеющих как положительное, так и отрицательное значение, равен нулю. При помещении таких веществ в магнитное поле в них проявляется чистый диамагнитный эффект, вызывающий уменьшение внешнего магнитного поля. К диамагнитным веществам относятся висмут, ртуть, серебро, кварц, медь, вода, водород и др.

техническому насыщению (область III). На последнем участке кривой индукции (область /V) наблюдается слабый рост индукции с увеличением поля. Увеличение индукции происходит за счет роста намагниченности самого домена, т. е. ориентации спиновых моментов отдельных электронов, направление которых не совпадает с направлением внешнего поля вследствие дезориентирующего влияния теплового движения.

На 13.6 умножение числа электронов не отражено, показаны лишь траектории отдельных электронов. Часть электронов теряется в фокусирующей и ускоряющей системе (на сетке Э, 13.6,о), что обычно учитывается с помощью коэффициента уь (у?, — отношение числа электронов на первом диноде Д\ к числу электронов ЛА вылетевших из фотокатода), т.е. на первый динод поступит n^ys электронов. С поверхности первого динода выйдет в а раз большее число электронов, чем на него упадет. Появившиеся после бомбардировки первого динода вторичные электроны ускоряются полем второго динода Д2 и выбивают из него вторичные электроны, т. е. со второго динода уйдет в ст2 раз большее число электронов, и т. д. К аноду придет поток электронов, в ат раз больший, чем было испущено катодом (т — число динодов). Число электронов, попадающих на анод, при неодинаковых сиу динодов можно вычислить

Результирующий магнитный момент атома. Зная орбитальные и спиновые магнитные моменты отдельных электронов и используя правила пространственного квантования, можно определить результирующий магнитный момент атома в целом Mj. При этом получается выражение, подобное (11,19):

Электронный ток в лампах представляет собой движение отдельных электронов, испускаемых катодом и доходящих до анода. Несмотря на то, что средний анодный ток может быть величиной постоянной в зависимости от числа одновременно достигших анода электронов, анодный ток будет меняться во времени. Причем эти изменения будут носить случайный характер. Этот эффект носит название дробового эффекта.

В клистроне происходит так называемое динамическое управление электронным потоком, т.е. управление скоростями полета отдельных электронов ( 5.8).

На 5.8, а указаны моменты нахождения отдельных электронов условного потока в управляющем поле U. Электроны, находящиеся в этом поле, не отклоняются, а только изменяют скорость в моменты времени, когда напряжение не равно нулю — электроны 2,4, б. Электроны 7,3,5 не изменяют начальной скорости V. Если теперь дать возможность электронам пролететь некоторое расстояние дальше (в пространстве дрейфа), то ускоренные электроны (их скорость составляет V + AV) будут догонять электроны, вылетевшие раньше и не изменившие своей скорости V (электроны 2 догоняют электроны 1).

Случайный характер теплового движения свободных электронов в сопротивлении приводит к появлению на его зажимах флуктуации напряжения, называемых тепловым шумом. Так как полное шумовое напряжение складывается из очень большого числа импульсов, вызванных движением отдельных электронов, то естественно ожидать, что общее шумовое напряжение является гауссовым процессом. В силу того, что длительность отдельных импульсов чрезвычайно мала, спектральную плотность шумового напряжения можно считать однородной (белый шум).