Основании эквивалентной

сдвиг по оси у, выраженный целым числом строк, то на основании экспериментов получаем аууэ ^ 0,07 — 0,1, если Zc = 625 строк. Коэффициент корреляции изображения при сдвиге на один элемент (q = = 1) равен 0,093—0,9. Сравнивая его с коэффициентом корреляции ТВ сигнала, убеждаемся, что RL(q— l)
Мощность потерь при перемагничивании стали обычно рассчитывается по формуле, составленной на основании экспериментов:

На основании экспериментов сделан вывод, что рациональным значением постоянной времени полуавтоматических систем слежения следует считать 3 сек. В этом случае получаются наименьшие по величине с высокочастотным спектром ошибки слежения при наименьших временах входа системы в нормальный режим работы.

Данные по теплоотдаче к кипящей недогретой до температуры насыщения жидкой четырехокиси азота при — 0,3^X^0 представлены на 5.7. Сравнение экспериментальных значений с рассчитанными по зависимостям, полученным на основании экспериментов с водой, не дали положительных результатов. Значительное расхождение опытных и расчетных данных объясняется различием в закономерностях теплообмена диссоциирующей жидкости и воды. Зависимость (5.7) состав-

Пленки Блюма [60] образовывались внутри небольших трубок (капсул), заполненных корродентом. Маш [59] на основании экспериментов с использованием новых и предварительно прокорродировавших автоклавов, покрытых с внутренней стороны политетрафторэтиленом, и золотых пробоотборных трубок пришли к заключению, что тип образующейся пленки, с некоторыми ограничениями, зависит от присутствия или отсутствия подходящей катодной поверхности в контакте с корродирующей поверхностью. В отсутствие внешнего катода образуется более плотная защитная пленка магнетита (типа Блюма). В контакте с катодной поверхностью коррозионная пленка имеет двухслойную структуру, отмеченную выше. Кестл и Ман [61], с другой стороны, показали, что форма окисления образцов находится в согласии с формой, предсказанной из свойств экспериментальной системы по отношению к переносу раствора. Движущей силой процесса переноса является различие растворимости материала основной коррозионной пленки и магнетита.

ных экспериментов на условия реакторного облучения. С целью сопоставления результатов имитационных и реакторных экспериментов проведены многочисленные исследования [70, 98, 100, 101]. Джонстон с соавторами [100, 101, 187, 218] считает, что величина распухания сталей может быть оценена на основании экспериментов по облучению материалов ионами Ni+ с энергией 5 МэВ. В интервале

Так как отдельные виды ТЭР являются взаимозаменяемыми, при анализе эффективности их использования прибегают к понятию обобщенной энергии. При обобщении возможно два подхода и соответственно два различных численных результата обобщения энергозатрат, в зависимости от того, какие эквиваленты преобразования энергии применены - теоретические или реальные. Теоретические эквиваленты преобразования энергии установлены на основании экспериментов деградации электроэнергии в процессе нагрева и эталонного процесса сжигания топлива в калориметрической бомбе, применяются для анализа обратимых энергетических процессов и поэтому не учитывают качественных различий между видами энергии.

В ряде работ на основании экспериментов по фотопроводимости [162, 163], ФЛ [59, 164] и ЭПР [56, 165] описаны электрические н оптические свойства TP-a-Si: Н, и отмечены их сильное изменение под действием освещения ( в оптическом диапазоне). Эти изменения связываются с ростом числа свободных валентных связей при освещении. В настоящем разделе рассматривается динамика фото возбужденных носителей в пико-секундном и наносекундном временном режиме на оптически освещае-

В ряде работ на основании экспериментов по фотопроводимости [162, 163], ФЛ [59, 164] и ЭПР [56, 165] описаны электрические н оптические свойства TP-a-Si: Н, и отмечены их сильное изменение под действием освещения ( в оптическом диапазоне). Эти изменения связываются с ростом числа свободных валентных связей при освещении. В настоящем разделе рассматривается динамика фото возбужденных носителей в пцко секундном и наносекундном временном режиме на оптически освещае-

На основании экспериментов, проведенных многими исследователями с различными материалами, установлены электростатические, илитрибоэлектрические, ряды [75, 272, 273]. В этих рядах материалы расположены в такой последовательности, что любой из них приобретает отрицательный заряд при соприкосновении с материалом, расположенным выше него, и положительный от контакта с материалом, расположенным ниже; При этом с увеличением расстояния между двумя материалами в ряду абсолютная величина разделенного заряда растет. Пример такого ряда приведен во второй главе.

Для определения усилительных свойств этой усилительной схемы на основании эквивалентной схемы можно составить уравнения Кирхгофа для входного и выходного контуров:

Общее напряжение цепи определяется на основании эквивалентной безразмерной характеристики:

Те же самые уравнения получаются и на основании эквивалентной схемы 15-11,6, составленной для изображений.

Те же самые уравнения получаются и на основании эквивалентной схемы на 15-11, б, составленной для изображений.

Выражение для /д (р) получено на основании эквивалентной схемы 2.6, в предположении, что среднее значение падения напряжения на диоде составляет Uw (изменение перепада Un сравнительно мало). Для удобства расчетов представим ток /8 (р) в виде

2. Оценим коэффициент трансформации выходного трансформатора = Wi/W2, для чего прежде всего найдем выходное напряжение ключа на стадии формирования фронта, используя упрощенную эквивалентную схему на 2.15, а. В этой схеме R^ = RH «ввх и Сё = = Сп/лых, приведенные к первичной обмотке значения сопротивления и емкости нагрузки. На основании эквивалентной схемы можно показать, что выходное напряжение

(это выражение получено на основании эквивалентной схемы 2.14, б при Uynp == О, LSBX = 0).

На основании эквивалентной схемы находятся внешние характеристики каскада с полевым транзистором:

Учитывая энергетический смысл вносимого сопротивления, на основании эквивалентной схемы связанных контуров (см. 4.26, а) можно сделать вывод, что условия первого частного резонанса (4.78) и полного резонанса (4.79) являются условиями передачи максимальной активной мощности во вторичный контур

Что касается возможностей исследования распределенных омических потерь и локальных неоднородностей в фотоэлементах на основе кремния и других непрямозонных материалов с беэызлучательной рекомбинацией носителей, то здесь требуется применение довольно сложных методик со сканирующим световым пятном. Обычно используется сканирование светочувствительной поверхности СЭ сфокусированным лазерным лучом [26], однако для этой цели может использоваться и некогерентное излучение [27]. Выявление распределенных омических потерь происходит при записи пространственного распределения фотоотклика на фоне потенциала фронтальной области, изменяющегося при пропускании через СЭ прямого тока [26]. Другая возможность — высокочастотный анализ сигналов на основании эквивалентной схемы, включающей барьерную емкость/?—ге-перехода [28]. Общим недостатком методик со сканированием является низкая разрешающая способность и невозможность проводить массовый контроль изготавливаемых СЭ.

Продолжая анализ работы СЭ на основании эквивалентной схемы 2.15, рассмотрим влияние неравномерности освещения на форму

На основании эквивалентной схемы ( 6,3) нетрудно записать выражение для полного сопротивления тун-