Некоторый постоянный

7?L-uenb. В одноконтурной цепи из резистора R и индуктивного элемента L также могу существовать собственные колебания. Для этого элемент L должен иметь некоторый начальный запас энергии магнитного поля.

Предположим, что распределенная колебательная система за счет действия каких-либо внешних источников приобрела некоторый начальный запас энергии 5нач и в дальнейшем предоставлена сама себе. В этом случае в резонаторе может быть возбуждена бесконечная совокупность его мод. Имея в виду свойство их ортогональности, не ограничивая общности, будем полагать, что, возбужденной оказалась лишь некоторая мода с номером п. При отсутствии потерь в системе полная энергия будет неизменной, а комплексная амплитуда напряжения в каждой точке резонатора будет отвечать монохроматическому колебательному процессу типа стоячей волны, происходящему на собственной частоте <оп. При этом мгновенное значение напряжения

ным на 8.6, а и б. Рассмотрим работу ПАЗ с открытым входом ( 8.6, а) при подаче на вход синусоидального напряжения. Пусть в некоторый начальный момент t0 входное напряжение начинает нарастать ( 8.6,в), заряжая конденсатор через открытый диод VD1. При достаточно малой постоянной времени заряда т3 [т3= (Rn + RD)C; Ru — внутреннее сопротивление источника сигнала; RD — сопротивление открытого диода] по сравнению с периодом измеряемого напряжения напряжение на конденсаторе С практически повторяет входное напряжение и поэтому через четверть периода достигает значения Umax ( 8.6,г). С этого момента входное напряжение уменьшается и диод закрывается,

При U, = 0 в анодной цепи реальных диодов наблюдается некоторый «начальный» ток /а0. Наличие этого тока объясняется тем, что некоторые вылетающие с поверхности катода электроны обладают существенной начальной скоростью и, следовательно, энергией, достаточной для преодоления тормозящего поля (создаваемого электронами вблизи катода) и достижения анода. Вольт-амперные характеристики идеального и реального диодов приведены на 15.3, штриховой и сплошной линиями соответственно.

упрощения зависимость выходного напряжения КП от входного принята линейной во всем диапазоне изменения ывх- На этом графике прямая 1—/', отражающая зависимость потенциала сетки от «вх, при одинаковых масштабах по осям проходит под углом 45° в обе стороны от нуля без принципиальных ограничений. При входном сигнале мвх = 0 через лампу протекает некоторый начальный гок /ао, который создает на катодном сопротивлении падение напряжения /ао^к=?Л(0, определяющее такое смещение на сетке, при котором протекает именно ток /ао-

смотрим 2.4, на котором изображено несколько одних и тех же атомов, расположенных вдоль полупроводника, в различные моменты времени. Пусть в некоторый начальный момент времени в крайнем атоме /, расположенном слева, появилась дырка вследствие того, что из этого атома «ушел» электрон. В этом случае атом становится заряженным положительно и может притянуть к себе электроны соседнего атома. При наличии электрического поля, направленного слева направо, электрон атома 2, двигаясь против сияовых линий поля, заполнит дырку в первом атоме, но зато образуется новая дырка в атоме 2 ( 2.4, б). Последовательно переходя от одного атома к другому, дырка через некоторое время образуется в крайнем правом атоме 6 ( 2. 4, е). Таким образом, проводимость полупроводника обусловлена перемещением как свободных электронов, так и дырок. В первом случае носители зарядов отрицательны (негативны), во втором — положительны (позитивны). Соответственно различают два вида проводимости полупроводников — электронную, или проводимость типа п (от слова negative — отрицательный), и дырочную, или проводимость типа р (от слова positive — положительный).

Для измерения изменяющихся во времени скоростей примеряют автоматическое уравновешивание моста с использованием обратной связи ( 23.6). Когда скорость набегающего потока равна нулю, мост приводят в равновесие, устанавливая некоторый начальный ток от вспомогательного источника U0 путем изменения большого

При решении прямой задачи бывает удобно задать некоторый начальный уровень величины Р0 (или К0), например равный 0,9, и затем осуществлять ту же процедуру, которая была описана выше. Если

бым методом поиска оптимума одномерной функции, например методом дихотомии или методом "золотого сечения", выбрав некоторый начальный интервал поиска. (Если оптимум оказывается вне интервала, то соответствующую процедуру можно распространить за пределы выбранного первоначально интервала.)

Начальные условия задаются в виде распределения скорости и температуры в области течения теплоносителя D в некоторый начальный момент времени :

При 1/в = 0 в анодной цепи реальных диодов наблюдается некоторый «начальный» ток /а0. Наличие этого тока объясняется тем, что некоторые вылетающие с поверхности катода электроны обладают существенной начальной скоростью и, следовательно, энергией, достаточной для преодоления тормозящего поля (создаваемого электронами вблизи катода) и достижения анода. Вольт-амперные характеристики идеального и реального диодов приведены на 15.3, штриховой и сплошной линиями соответственно.

Пусть f(t)—функция, тождественно обращающаяся в нуль при /<0 и возрастающая при /<0 не быстрее, чем по экспоненте ехр(с^), где с>0 — некоторый постоянный параметр, называемый показателем роста. В математике функции с такими свойствами принято называть оригиналами. Понятно, что практически любые функции, возникающие при исследовании нестационарных процессов в реальных цепях, принадлежат к этому классу.

Коэффициент передачи делителя ?я = Ri/(R\ + Ri) можно увеличить, если эмиттеру транзистора Та придать некоторый постоянный положительный потенциал. Так, например, при U3 = S, В, /гд = 8,7:12 =

Масштабный усилитель. Назначение этого усилителя — изменение масштаба электрической величины посредством умножения входного сигнала на некоторый постоянный коэффициент.

где а — некоторый постоянный коэффициент пропорциональности; t/mo — первоначальное значение амплитуды, которое получается при отсутствии модуляции, т. е, при а = 0 или U) (0=0.

Типичным примером линейных преобразований сигнала является изменение его амплитуды: u'(t)=Ku(t). где К — некоторый постоянный коэффициент. При этом, очевидно, форма сигнала не меняется и заключенная в нем информация не нарушается. Следовательно, поскольку при неизменной форме сигнала состав его спектра не меняется, такое изменение сигнала является линейным преобразованием ( 3.7).

Через испытуемый полупроводниковый термоэлемент / пропускается некоторый постоянный ток /0, который вызывает появление теплоты Пельтье в местах спая термоэлемента с массивными медными шайбами 2. Шайбы плотно притерты к медным цилиндрическим чашкам 3, закрытым медными крышками 4. Один из спаев в зависимости от направления тока будет охлаждаться, а другой — нагреваться. Охлаждающийся спай нагревается электрическим током /„, который пропускается через нагреватель 5 из провода высокого сопротивления. Когда температура обеих чашек уравняется (о чем можно судить по э. д. с. термопар 6), теплота Q = PHRHt, выделяющаяся в нагревателе, уравновесит поглощенную теплоту Пельтье Qn •= IJIut в близлежащем спае и обеспечит нагрев первой чашки, равный нагреву второй чашки за счет теплоты Пельтье. Следовательно, мощность PR, отсчитываемая по ваттметру W, равна двойной теплоте Пельтье, выделяющейся в секунду.

Если к HP подвести некоторое постоянное напряжение или через него пропустить некоторый постоянный ток такого значения, чтобы рабочая точка находилась на падающем участке ВАХ, и затем воздействовать на HP синусоидальным напряжением или током малой амплитуды, то сопротивление Z(/(o), оказываемое HP синусоидальной составляющей малой амплитуды, будет представлять собой комплексное число. Опыт показывает, что при достаточно большой со действительная часть этого сопротивления оказывается положительной, т. е. Re Z(/co)> 0. Объясняется это тем, что физические процессы в самом HP являются процессами инерционными, причем инерционность (сдвиг фаз) сильнее проявляется с ростом частоты.

Масштабный усилитель. Назначение масштабного усилителя — изменение масштаба электрической величины посредством умножения входного сигнала на некоторый постоянный коэффициент.

Если к НС подвести некоторое постоянное напряжение или через него пропустить некоторый постоянный ток такой величины, чтобы рабочая точка находилась на падающем участке в. а. х., и затем воздействовать на НС синусоидальным напряжением или током малой амплитуды, то сопротивление Z(/co), оказываемое НС синусоидальной составляющей малой амплитуды, будет представлять собой комплексное число. Опыт показывает, что при достаточно большой со действительная часть этого сопротивления оказывается положительной, т. е. Re Z (/со) ;> 0. Объясняется это тем, что физические процессы в самом НС являются процессами инерционными, причем инерционность все сильнее проявляется с ростом частоты.

где с, — некоторый постоянный коэффициент пропорциональности.

где Ч^ — некоторый постоянный поток, не изменяющийся при вибрации катушки; Ь — ширина катушки; dBldx — градиент индукции. Если частота колебаний катушки со, то х — с sinco/. Тогда: