Называется эффективной

Этот ионный прибор обладает тем свойством, что при малых напряжениях сопротивление между его электродами велико, а при определенном напряжении, называемом напряжением зажигания изаж, в приборе возникает интенсивная ионизация газа (тлеющий разряд), вследствие чего его проводимость резко возрастает. Сопротивление неоновой лампы при этом скачком уменьшается до очень незначительной величины.

Другая разновидность МДП-транзисторов имеет искусственно созданный (встроенный) в процессе изготовления структур канал ( 1.10, а). В структурах этого типа прикладываемое к затвору напряжение уменьшает концентрацию основных носителей в области канала, происходит обеднение канала носителями.'Отсюда возникло часто встречающееся название приборов этого типа с обеднением канала. Обеднение канала носителями приводит при определенном напряжении затвора, называемом напряжением отсечки, к исчезновению проводимости между истоком и стоком и к прекращению тока стока /с. Примерный вид вольт-амперной характеристики /с(?/з) МДП-транзистора со встроенным каналом приведен на 1.10, б.

Если на затвор по отношению к истоку подается обратное смещение ( в данном случае отрицательное напряжение), то при отсутствии тока объемный заряд расширяется в толщу канала, а концентрация свободных электронов в нем соответственно снижается. При некотором уровне обратного смещения, называемом напряжением отсечки, объемный заряд может перекрыть все сечение канала, что равносильно уходу всех подвижных носителей заряда — электронов - в подложку ( 4.2,6).

тому, что сечение канала вблизи области истока сужается. При некотором критическом напряжении на стоке, называемом напряжением насыщения, разность потенциалов между затвором и поверхностью на границе области стока становится равной нулю. В то же время в этой точке обращается в нуль напряженность электрического поля в диэлектрике и удельный заряд носителей в канале. Образуется так называемая горловина канала. Напряжение насыщения

При одновременном приложении анодного и сеточного напряжений между анодом и катодом действует электрическое поле, равное сумме напряженностей анодного и сеточного полей. При отрицательном потенциале сетки относительно катода между указанными электродами создается тормозящее для электронов поле и часть электронов возвращается к катоду. С увеличением отрицательного потенциала сетки анодный ток уменьшается. При отрицательном потенциале сетки, называемом напряжением запирания С/зап, анодный ток становится равным нулю.

Будем увеличивать напряжение между электродами ( 4-10). При некотором значении напряжения, называемом напряжением зажигания, ток в газе резко увеличится и газ начнет све-иться. i

При приложении положительного напряжения к затвору Uзи >0 р-п переход еще сильнее смещается в область обратного напряжения, ширина перехода увеличивается, как показано на 1.10,6. В результате канал, проводящий ток, сужается и ток /с уменьшается. Таким образом, увеличивая напряжение L/зи, можно уменьшить /с, что видно из рассмотрения 1.9, г. При определенном t/зи > называемом напряжением отсечки, ток стока практически не протекает. Отношение изменения тока стока Д/с к вызвавшему его изменению напряжения между затвором и истоком ДС/зи при ?/Си = const называется крутизной; S=> =Д/с/Д?7зи ПРИ ^CH=const.

Проводимость канала определяется его сечением. Изменяя напряжение на затворе U3, смещающее при указанной на 3.25, а полярности источника ?3 переходы в обратном направлении, можно изменять сечение канала за счет расширения или сужения обедненных слоев переходов, а следовательно, сопротивление канала и значение проходящего через него тока. При U3 = 0 ток стока /0 проходящий через канал, имеет максимальное значение, так как сечение канала максимально. При увеличении обратного напряжения U, обедненные слои р-п-переходов расширяются, уменьшая сечение канала, проводящего ток между истоком и стоком. В результате уменьшается ток стока /с. При определенном напряжении, называемом напряжением отсечки [73„ сечение канала уменьшается практически до нуля и возрастание тока 1К прекращается. При этом сток и исток оказываются изолированными друг от друга. Таким образом, управление током стока (основной

Ширина обедненной области при этом увеличивается, а проводящий канал сужается. При некотором напряжении на стоке, называемом напряжением насыщения ?/Сн, обедненные области смыкаются у стокового конца ( 4.24, в) и дальнейший рост тока с ростом напряжения на стоке прекращается. Напряжение насыщения ?/св измеряется при напряжении на затворе относительно истока, равном нулю, и численно равно напряжению отсечки, т. е. UCn=U3o при ?/зи=0.

При определенном напряжении на стоке, называемом напряжением насыщения (t/синас), плотность заряда электронов в канале у стока становится очень малой — происходит перекрытие канала. На 5.5, в показано уменьшение толщины канала до нуля. Напряжение насыщения может быть получено из уравнения нейтральности, если у стокового конца канала положить Qn=0, фпов = фпор+. 4-^/синас. Для этого случая в § 5.5 показано, что

Если увеличивать напряжение между электродами ( 4-19),то при некотором его значении, называемом напряжением зажигания U3, ток в газе резко увеличивается (участок ВГ на 4-20) и газ начинает светиться в результате ударной ионизации и возбуждения молекул газа. Электрические заряды, всегда содержащиеся в небольшом

Закон (2-11) получен для диода, образованного двумя плоскими электродами. При цилиндрической конструкции электродов под величиной га следует понимать радиус анода. Кроме того, в знаменатель правой части (2-11) следует ввести поправочный коэффициент р2, зависимость которого от соотношения га/гк — радиусов анода и катода представлена на 2-5. Величина Qa называется эффективной поверхностью анода. Для цилиндрической конструкции электродов она равна внутренней поверхности анода, так как катод обычно длиннее анода и электроны попадают на всю внутреннюю поверхность анода.

Закон (2-11) получен для диода, образованного двумя плоскими электродами. При цилиндрической конструкции электродов под величиной га следует понимать радиус анода. Кроме того, в знаменатель правой части (2-11) следует ввести поправочный коэффициент р2, зависимость которого от соотношения га/гк — радиусов анода и катода представлена на 2-5. Величина Qa называется эффективной поверхностью анода. Для цилиндрической конструкции электродов она равна внутренней поверхности анода, так как катод обычно длиннее анода и электроны попадают на всю внутреннюю поверхность анода.

распределения Р (?, 6) должна таким образом зависеть от выборки li> 12>—> ?п> чт°бы случайная величина 0 (19 ?2,..., ?) имела по возможности меньшее рассеяние около 9. Оценка, имеющая минимальное из всех возможных значение дисперсии оценки 9 относительно 8, называется эффективной (здесь и ниже такого рода оценки отмечены знаком "Л".)

Время, необходимое для достижения проектной средней глубины выгорания (Л или а) топливной загрузки при работе на номинальной проектной мощности NT, называется эффективной кампанией топлива ТЭф. Оно измеряется в «эффективных сутках» или «эффективных часах» работы реактора на номинальной проектной мощности. 7Эф — важнейший показатель, характеризующий энергетический ресурс активной зоны при работе ее с энергонапряженностью /. Так как

Время, необходимое для достижения проектной средней глубины выгорания (Л или а) топливной загрузки при работе на номинальной проектной мощности NT, называется эффективной кампанией топлива 7Эф. Оно измеряется в «эффективных сутках» или «эффективных часах» работы реактора на номинальной проектной мощности. 7эф — важнейший показатель, характеризующий энергетический _ресурс активной зоны при работе ее с энергонапряженностью /. Так как

Величина Сос{\ + А0) = С$ин называется эффективной динамической емкостью ЗЧУ. На практике всегда стараются выполнить условие С$ин » С$. При большом АО это достигается

Сила тока 1е называется эффективной силой переменного тока, a Ue — эффективным напряжением. Пользуясь эффективными значениями, можно, следовательно, выразить среднюю мощность переменного тока теми же формулами (248.1), что и мощность посто» янного тока.

Эта нижняя граница - очень полезный результат. Она даёт оценку близости при сравнении дисперсии практической оценки относительно нижней границы. Несмещённая оценка, дисперсия которой достигает нижней границы, называется эффективной.

т. е. выражение (2.8) действительно соответствует уравнению для второго закона Ньютона. Таким образом, на основании структуры энергетических зон (функции S'(k)), введя величину т* согласно (2.10) и используя уравнение (2.9), можно судить о движении электрона в кристалле. Величина т* называется эффективной массой электрона в кристалле.

Мс — количество эквивалентных энергетических минимумов в зоне Бриллюэна (для кремния Мс = 6, для GaAs — 1). Величина m*dc называется эффективной массой плотности состояний. Она несколько отличается от эффективной массы, приведенной в (2.10), поскольку учитывает анизотропность энергетических зон. Для кремния m*dc= (m*nim*2nt)1/3 = 0,33 m0, a для GaAs m*dc = mn* = 0,067 m0. S"c — энергия на дне зоны проводимости. Формула (2.19) [ справедлива вблизи дна зоны проводимости только в том случае, если энергия & выражается квадратичной зависимостью от импульса к, как в формуле (2.15). При высоких энергиях формула (2.19) несколько видоизменяется. Однако на практике она справедлива, за исключением, например, случая, когда под действием сильного электрического поля электроны с высокой энергией (так называемые «горячие» электроны) инжектируются из гетероперехода.

Nc называется эффективной плотностью состояний в зоне проводимости. Для кремния