Направлением магнитных

являются контурными э. д. с., величины которых определяют алгебраическим суммированием отдельных э. д. с. ветвей данного контура. При этом э. д. с., совпадающие с направлением контурного тока, суммируют со знаком «плюс».

Направление тока /3 совпадает с направлением контурного тока /i в ветви с сопротивлением г3, так как числовое значение его получено с положительным знаком:

Знак минус означает, что действительное направление тока /о совпадает с направлением контурного тока 1\\.

Направление этого тока совпадает с направлением контурного тока /ц в ветви с сопротивлением г4.

совпадающим с выбранным положительным направлением контурного тока; поэтому при составлении уравнения по второму закону Кирхгофа падение напряжения от данного контурного тока в собственном сопротивлении контура берется со знаком плюс. Падение напряжения от тока смежного контура в общем сопротивлении берется со знаком минус, если контурные токи в этом сопротивлении направлены встречно, как это, например, имеет место в схеме 7-4, где направление обоих контурных токов выбрано по. ходу часовой стрелки.

В соответствии со сказанным ранее собственные сопротивления Z(j,-) войдут со знаком плюс, поскольку обход контура принимается совпадающим с положительным направлением контурного тока Д. Общие сопротивления Z(jft) войдут со знаком минус, когда токи /j и /h направлены в них встречно.

контурным токам; ток в сопротивлении Z3, являющемся общим для обоих контуров, равен разности контурных токов Д и Д, так как эти токи направлены в ветви Z3 встречно1. При этом если положительное направление искомого тока в ветви Z3 принять совпадающим с направлением контурного тока Д, то ток в ветви будет равен Д — Д. В противном случае он будет равен Д — Д.

Положительные направления контурных токов задаются произвольно. Направление обхода каждого контура принимается обычно совпадающим с выбранным положительным направлением контурного тока; поэтому при составлении уравнения по второму закону Кирхгофа падение напряжения от данного контурного тока в собственном сопротивлении контура берется со знаком плюс. Падение напряжения от тока смежного контура в общем сопротивлении берется со знаком минус, если контурные токи в этом сопротивлении направлены встречно, как это, например, имеет место в схеме 7-4, где направление обоих контурных токов выбрано по ходу часовой стрелки.

В соответствии со сказанным ранее собственные сопротивления Z(U) войдут со знаком плюс, поскольку обход контура принимается совпадающим с положительным направлением контурного тока /;. Общие сопротивления Z(u,) войдут со знаком минус, когда токи /( и Д направлены в них встречно.

По формуле (2.10) gkm может получиться либо положительной, либо отрицательной величиной. Отрицательный знак означает, что ЭДС Ет, направленная согласно с контурным током в т-ветви, вызывает ток в fe-ветви, не совпадающей по направлению с произвольно выбранным направлением контурного тока lk по й-ветви.

Так, если ЭДС Ek источника ЭДС, находящегося в й-ветви схемы 2.15, в, направлена согласно с контурным током Ik в схеме 2.15, б, то положительное направление отсчета для тока /ш в схеме 2.15, в будет совпадать с положительным направлением контурного тока по ветви ш(ЭДС Ет в схеме 2.15,в направлена по/т).

На 10.10,и и в изображены картины магнитных полей и векторные диаграммы для моментов времени, соответствующих точкам 2 и 3 (см. 10.9) На !0.(О,s — с приведены графики распределения магнитных индукций вдоль воздушного зазора двигателя (кО — длина внутренней окружности сердечника статора), образованных током каждой фазы, и результирующего поля соответственно для моментов времени, отмеченных точками 5, 6, 7 (см. 10.9). Пунктирными линиями обозначены магнитные индукции, соответствующие положительным направлениям тока при их амплитудных значениях, сплошными линиями — магнитные индукции, соответствующие действительным направлениям тока. Для момента времени, соответствующего точке 5 (см. 10.9), ток фазы А положительный и равен амплитудному значению, токи фаз В и С отрицательные и равны половине амплитудного значения. Поэтому амплитуда магнитной индукции фазы А составит Вт и график поля совпадает с положительным направлением магнитных индукций, амплитуды магнитной индукции фаз В и С составят BJ2, а их графики будут повернуты на 180"' по отношению к положительным направлениям. Результирующее

полюсов N0 — S0 следует за направлением магнитных линий вращающегося поля. Согласно гипотезе Фарадея магнитные линии поля в воздушном зазоре можно представить себе как упругие нити. Поэтому электромагнитный момент машины определяется упругими силами «нитей», связывающих полюсы ротора и статора. В установившемся режиме противодействующий механический момент уравновешивается электромагнитным моментом, при этом ротор синхронно следует за вращающимся полем машины, отставая от него на угол 0. Механическая работа выполняется двигателем за счет электрической энергии, которую он потребляет из сети переменного тока. Энергия источника постоянного тока возбуждающего поле ротора расходуется лишь на тепло, выделяющееся в обмотке возбуждения.

Процесс термомагнитной записи информации в точке Кюри заключается в следующем. Луч лазера направляют в определенную точку предварительно намагниченной информационной среды. При нагреве пленки в области действия луча выше точки Кюри ферро- или ферри-магнитное состояние переходит в парамагнитное. После выключения луча и остывания пленки ниже точки Кюри эта область намагничин;ает-ся в направлении, обратном первоначальному. Таким образом фиксируется новое состояние (происходит запись бита информации). Для считывания информации, записанной в магнитной среде в виде системы доменов с различным направлением магнитных моментов, можно использовать эффекты Фарадея или Керра. Стирание информации производится путем изменения направления внешнего магнитного поля на обратное.

Магнитное поле характеризуется направлением и интенсивностью. Направление магнитного поля определяется направлением магнитных силовых линий. Для прямого проводника с током магнитные силовые линии представляют собой окружности с центром на оси проводника. Направление магнитных силовых линий связано с направлением тока «правилом буравчика»: их направление совпадает с направлением вращательного движения буравчика, если поступательное движение его

где Е — эдс индукции, В; В — магнитная индукция, Т; v — скорость движения проводника, м/с; о — угол между направлением магнитных силовых линий поля и направлением движения проводника.

м/с; а — угол между направлением магнитных линий и вектором скорости v ( 2-1,6 и в).

Рассмотрим опыт, когда петля из провода, концы которой присоединены к баллистическому гальванометру G, из положения / вне поля вводится в магнитное поле — положение 2; в этом положении поверхность, ограниченную петлей, пронизывают две линии ( 6-2). Заметим, что подвижная система гальванометра повернется на некоторый угол. Это отклонение будет пропорционально электрическому заряду AQ, прошедшему в цепи за время перемещения петли. Условимся считать положительным направление нормали к поверхности петли, совпадающее с направлением магнитных линий и соответствующее вращению правого винта, движущегося поступательно в положительном направлении нормали. Тогда направление тока в петле будет противоположным положительному направлению обхода, т. е. отрицательным — против вращения винта.

cosa=0 и Ht=Q). На четырех участках, являющихся дугами окружностей, направление обхода контура совпадает с направлением магнитных линий, т. е. a=0; cosa=l и H=Ht. Таким образом,

совпадает с направлением магнитных линий, охватывающих провод с этим током».

6-74. Определить момент, развиваемый рамкой с током, расположенной в магнитном поле ( 6.74), если /=5 А, /=0,2 м, /•=0,1 м, магнитная индукция В=0,6 Тл. Плоскость рамки совпадает с направлением магнитных линий. Указать правильный ответ.

Если расположенный в однородном магнитном поле проводник поворачивать так, чтобы изменялся угол а, образованный направлением тока и направлением магнитных