Направлены перпендикулярно

Магнитный момент спина равен магнетону Бора [in = 9,27-10~24 А-м2. В первом приближении магнитный момент атома элементов группы железа определяется алгебраической суммой спинов электронов недостроенной оболочки *. Так, например, в недостроенном Sd-слое железа имеется шесть электронов; спины пяти из них направлены параллельно друг другу, а одного — антипараллельно. Следовательно,

Электромагнитные силы создаются в трансформаторах в результате взаимодействия тока в обмотке с магнитным полем рассеяния. Реально возникающее поле рассеяния ( 2.40) может быть представлено в виде суммы двух полей: продольного с индукцией Bd, магнитные линии которого направлены параллельно оси обмотки, и поперечного с индукцией Bq, линии которого расходятся радиально. Наличие поперечного поля обусловлено краевым эффектом, возникающим вследствие конечных значений высоты и ширины обмотки: чем выше обмотка, тем меньше поперечное поле. При взаимодействии этих полей с током обмотки возникают электромагнитные силы: радиальные Fq, стремящиеся сжать внутреннюю обмотку и растянуть внешнюю, и аксиальные Fd, стремящиеся сжать обмотку в продольном направлении.

Эту систему уравнений, выраженных в комплексной форме, можно представить графически в виде векторной диаграммы ( IV. 14, а). Уравнению (IV. 36) соответствует часть / векторной диаграммы, где показано разложение тока холостого хода /„ на активную (/Оа) и индуктивную (/Ои) составляющие. Составляющая /01 создает поток Ф, сцепленный с витками первичной и вторичной обмоток. Векторы /0(1 и Ф совпадают по фазе (направлены параллельно). Поток Ф индуктирует э. д. с. EI и Ег, которые отстают от него на четверть периода

В связи с тем что раздельно определить поля рассеяния первичной и вторичной обмоток трудно, проведем приближенный расчет индуктивного сопротивления короткого замыкания хк для цилиндрических обмоток, считая, что индукционные линии магнитного поля рассеяния направлены параллельно высоте цилиндра, которую принимают одинаковой для первичной и вторичной обмоток ( IV. 32, а). Расчетную длину /s считают равной II kn, где коэффициент kn составляет 0,93—0,98.

направлены параллельно оси Z кабеля и равны:

Присоединим к зажимам генератора проводник, имеющий по всей длине одно и то же поперечное сечение. В проводнике возникнет однородное электрическое поле, линии которого направлены параллельно оси провода, а равнопотенциальные поверхности совпадают с поперечными сечениями проводника.

продольного, линии которого направлены параллельно

и ширины обмоток, с индукцией В'и второго поперечного поля, вызванного фиктивной обмоткой //, с индукцией В" и числом витков xw/100, где*— выраженный в процентах незаполненный витками разрыв в обмотке ВН. Следует заметить, что, строго говоря, треугольная форма кривой В относится не к индукции, а к м. д. с. поперечного поля. Находим в этом случае, что силы, вызванные вторым поперечным полем F'K, направлены параллельно вертикальной оси обмоток. Они стремятся увеличить имеющуюся несимметрию в расположении витков обмоток, сжимают внутреннюю и растягивают наружную обмотку, прижимая ее к верхнему и нижнему ярмам. Сила Р'т может быть определена по (7-41), если положить:

Для определения суммарных радиальных сил рассмотрим изображенный на 7.8 простейший случай взаимного расположения обмоток трансформатора. Обе обмотки имеют равные высоты и равномерное распределение витков по высоте. Показано также распределение магнитных линий поля рассеяния. Это поле рассеяния может быть представлено в виде суммы двух полей: продольного, линии которого направлены параллельно оси обмотки, и поперечного, линии которого расходятся радиально. Распре-

Находим в этом случае, что силы, вызванные вторым поперечным полем, Foc направлены параллельно вертикальной оси обмоток. Они стремятся увеличить имеющуюся несимметрию в расположении витков обмоток, сжимают внутреннюю и растягивают наружную обмотку, прижимая последнюю к верхнему и нижнему ярмам. Сила Рж может быть определена по (7.41), если положить

Если векторы напряженности индукции во всех точках поля равны и направлены параллельно друг другу, то поле однородно. Такое поле и создается в проводнике в рассматриваемом случае.

направлены перпендикулярно радиусу г в рассматриваемой точке и оси кабеля. В изоляции кабеля напряженность магнитного поля

Под действием касательных составляющих заряды (свободные) должны двигаться по поверхности. В данной же главе мы рассматриваем поле только неподвижных зарядов (электростатическое). Поэтому касательных составляющих вектора напряженности не может быть и электрические линии направлены перпендикулярно заряженной металлической поверхности.

Убедиться в том, что линии равного потенциала направлены перпендикулярно к краям листа. Между соседними линиями равного потенциала выбрать одинаковые напряжения.

Струи, исходящие с поверхности металлических электродов, направлены перпендикулярно его поверхности и имеют резкие очертания. Скорость струи v связана с током дуги /, его плотностью /, плотностью газа или пара v. радиусом основания дуги гй на электроде следующей зависимостью: у=(//л0)у2/(лу).

ческой пластины заряды перемещались бы от точек с большим потенциалом к точкам с меньшим потенциалом. Поэтому на 5.15 линии векторов напряженности поля ЕА и Ев зарядов QA и QB направлены перпендикулярно равкопотенциальным поверхностям — к пластине А и пластине Б. Так как пластины Б к А различаются только знаками зарядов, то численно напряженность поля ЕВ заряда QB у поверхности пластины Б равна напряженности поля ЕА заряда QA у поверхности пластины А, но вектор ЕБ направлен противоположно вектору ЕА-

В проводнике силы взаимодействия отдельных линий тока с собственным магнитным полем проводника направлены перпендикулярно линиям тока. При неизменном сечении проводника все линии тока параллельны и силы не имеют осевой составляющей (в цилиндрическом проводнике они направлены по радиусу: F = F, на 3-7).

Потоки плазмы направлены перпендикулярно к поверхности тех электродов, из которых они исходят, и распространяются прямолинейно, если на них не действуют внешние факторы. Они имеют более высокую температуру и проводимость, чем другие части ствола дуги. Поэтому во многих случаях ствол дуги разделяется на яркие потоки плазмы и менее яркую часть ствола Д, опирающуюся на эти потоки ( 6-31, в).

В проводнике силы взаимодействия отдельных нитей тока с собственным магнитным полем проводника направлены перпендикулярно линиям тока. При неизменном сечении проводника все нити тока параллельны и силы не имеют осевой составляющей (в цилиндрическом проводнике они направлены по радиусу: F = Fr на 2-7).

Потоки плазмы направлены перпендикулярно к поверхности тех электродов, из которых они исходят, и распространяются прямолинейно, если на них не действуют внешние факторы. Они имеют более высокую температуру и проводимость, чем другие части ствола дуги. Поэтому во многих случаях ствол дуги разделяется на яркие потоки плазмы и менее яркую часть ствола Д, опирающуюся на эти потоки ( 6-26).

полоской. Низ левой камеры очерчен по некоторой кривой так, чтобы дать выход заряженным частицам. К камерам приложено переменное напряжение, период изменения напряжения развей времени пробега частицами полной окружности. Камеры К из немагнитного материала находятся в неизменном магнитном поле, линии которого направлены перпендикулярно плоскости рисунка. Под действием переменного электрического поля между камерами .заряженные отрицательно частицы, которые вводятся в точке А, ускоряются; с увеличением скорости увеличивается радиус траектории частиц — траектория является спиралью. ,

Векторы магнитной индукции Bd направлены перпендикулярно к плоскости, проходящей через оси проводов.