Напряженность электрического

При расчете и анализе магнитных цепей пользуются обычно величиной Н, называемой напряженностью магнитного поля. Зная последнюю, можно определить магнитную индукцию

Вырежем из тороида участок длиной /в <€ / ( 7.13, в). Оставшаяся часть тороида будет постоянным магнитом, а в образовавшемся воздушном зазоре магнитное поле возбуждается этим постоянным магнитом. Пренебрегая неоднородностью магнитного поля в воздушном зазоре, будем считать, что всюду в зазоре магнитное поле -характеризуется напряженностью магнитного поля Н0 и индукцией В_ = UQ// .

Так как в рассматриваемом случае зависимость между индукцией и напряженностью магнитного "поля в магнитопроводе линейная, то

Чтобы иметь возможность производить сравнительную оценку дей- >jfj ствия различных материалов, необ- ^тих ходимо брать образцы, для которых наиболее просто и однозначно определялась бы связь между н. с. wl и напряженностью магнитного поля Н. В качестве таких образцов берут кольцевые магнитопроводы (см. 11.1), мало отличающиеся J*H наружным dH и внутренним dBH

При изменении во времени величин В и Я необходимо учитывать два явления: искажение формы кривой и сдвиг по фазе между магнитной индукцией и напряженностью магнитного поля.

Для примера возьмем кольцевую катушку и в (3.17) разделим обе части равенства на ца: B/\ia = IN/l. Величину в левой части равенства называют напряженностью магнитного поля

Вырежем из тороида участок длиной /в < I ( 7.13, в). Оставшаяся часть тороида будет постоянным магнитом, а в образовавшемся воздушном зазоре магнитное поле возбуждается этим постоянным магнитом. Пренебрегая неоднородностью магнитного поля в воздушном зазоре, будем считать, что всюду в зазоре магнитное поле -характеризуется напряженностью магнитного поля Яв и индукцией #в = До#„. Учтем, что вследствие "выпучивания" магнитных линий в воздушном зазоре площадь поперечного сечения воздушного зазора 5g больше площади поперечного сечения постоянного магнита S = 5.

Так как в рассматриваемом случае зависимость между индукцией и напряженностью магнитного "поля в магнитопроводе линейная, то

Вырежем из тороида участок длиной / < / ( 7.13, в). Оставшаяся часть тороида будет постоянным магнитом, а в образовавшемся воздушном зазоре магнитное поле возбуждается этим постоянным магнитом. Пренебрегая неоднородностью магнитного поля в воздушном зазоре, будем считать, что всюду в зазоре магнитное поле -характеризуется напряженностью магнитного поля Я и индукцией Вп = МоЯ„.

Так как в рассматриваемом случае зависимость между индукцией и напряженностью магнитного поля в магнитопроводе линейная, то

13.39 р. Для удвоения частоты применяется схема, содержащая два одинаковых трансформатора ( 13.39). Первичные обмотки трансформаторов соединены последовательно. Для защиты источника постоянного тока от переменных токов в цепь включен дроссель. Вторичные обмотки трансформаторов включены встречно. Связь между индукцией и напряженностью магнитного поля может быть представлена уравнением

Диэлектрики выполняют свои изолирующие функции, пока напряжение устройства и, следовательно, напряженность электрического поля в диэлектрике данного устройства не превысят определенных значений. Если напряженность окажется больше некоторого критического значения, наступает пробой диэлектрика. Пробой различных (твердых, жидких и газообразных) диэлектриков вызван различными явлениями. Однако во всех случаях проводимость и ток диэлектрика недопустимо возрастают и он теряет свои изолирующие свойства.

Если в однородном полупроводниковом стержне создать при помощи внешнего источника электрической энергии напряженность электрического поля ?, то наряду с хаотическим (тепловым) движением электронов и дырок возникнет их упорядоченное движение (дрейф) в противоположных направлениях, т. е. электрический ток, называемый током проводимости:

Электрическая прочность ?пр для рассмотренных вышг пленочных диэлектриков после пропитки достигает значения 250 кВ/мм. Рабочая напряженность электрического поля ?р зависит от заданного ресурса. Для конденсаторной бумаги, пропитанной касторовым маслом или хлорированными жидкими диэлектриками, для ресурса не меньше z=104 разрядов рабочая напряженность не превышает 80 кВ/мм, а при z=103 разрядов —120 кВ/мм. Для пленочно-бу-мажной изоляции на основе лавсановой пленки, пропитанной хлордифенилами, при z=103, ?np= 150^-200 к В/мм и ?„р = 80н-100 кВ/мм при z=106 (при колебательном разряде) соответственно Ер = 200-^220 кВ'мм и ?р=100-М20 кВ/мм (при апериодическом разряде). Значение tg8 при частоте 50 Гц находится в диапазоне 0,003—0,008.

При учете только активного объема конденсатора Fa удельная энергия HryYa=W\/ya = (),5?aE2. где Е=Ерт — максимальная допустимая рабочая напряженность электрического поля. Так, пропитанная бумага имеет еа^(5-4-6)?0 и электрическую прочность приблизительно 250 кВ/мм. При этом для конденсаторов ЕН [3.4] предельная рабочая напряженность ?рт:$ 100 кВ/мм. Предельная удельная энергия по активному объему, соответствующая рабочей напряженности 100 кВ/мм и еа = (5-^6)Е0, составляет К,/уд = 250 — 300 кДж/м3. При средней удельной массе конденсатора Л/ау„ = Ма/1>'а==3000 кг/м3 имеем

Напряженность электрического поля. Важные для практики свойства и характеристики электрического поля зависят от формы заряженного тела, величины, знака и распределения его заряда, от взаимного расположения заряженных тел (если поле создается группой тел), от свойств среды, окружающей заряженные тела, и других факторов. Поэтому электрические поля, созданные при различных условиях, отличаются одно от другого по форме, а также по количественным и качественным показателям.

Предположим, что источником электрического поля является тело с зарядом QI, а заряд QJ настолько мал, что не изменяет характеристик этого поля. В этом случае заряд Qa является пробным, с помощью которого можно обнаружить силу F3 и исследовать электрическое поле в различных точках. Силовой характеристикой электрического поля является напряженность электрического поля.

Напряженность электрического поля — векторная величина, численно равная отношению силы, действующей на положительно заряженную частицу, к ее заряду:

где Е — напряженность электрического поля, В/м (вольт/метр).

рую можно выразить через напряженность электрического поля, учитывая формулу (1.2):

Напряженность электрического поля уединенного точечного заряженного тела в любой точке определяют по формуле (1.3), используя которую можно получить выражение для определения величины потенциала.

Заряженное тело, образующее электрическое поле Напряженность электрического поля Потенциал Величины, входящие в формулы