Напряжение уравновешивающее

Это напряжение уравновешивается частью ЭДС.^о фазной обмотки статора, индуктируемой в ней нотокосцеплением ^0. Прибавив к вектору U вектор jxl, перпендикулярньш /, получим вектор Е0. Положение вектора потокосцепления ч>0 определяется тем, что он опережает индуктируемую им ЭДС Е0 на угол 90°. Так как jxl = ~~Е Е я, т. е. это падение напряжения, учитывающее сумму

Принцип действия потенциометров переменного тока, так же как и потенциометров постоянного тока, заключается в том, что измеряемая э. д. с. (или измеряемое напряжение) уравновешивается известным напряжением, создаваемым рабочим током на резисторе с компенсирующим сопротивлением. Для уравновешивания двух напряжений переменного тока необходимо выполнить четыре условия: 1) равенство модулей; 2) противоположность фаз; 3) равенство частот; 4) идентичность форм кривых. Выполнение этих условий обеспечивается конструкцией потенциометра. В качестве нуль-индикаторов, так же как и в мостах переменного тока, применяются вибрационные гальванометры и электроннолучевые нуль-индикаторы.

При принятых выше допущениях фазное напряжение уравновешивается только этими э. д. с.:

Они покавывают, что: 1) первичное напряжение (/^ уравновешивается э.д. с. ~Ел и падением напряжения на полном сопротивлении первичной обмотки Z^X^ ; 2) вторичная э.д. с. С, уравновешивается падением напряжения 0% на сопротивлении нагрузки Zfff, и падением напряжения на полной сопротивлении вторичной обмотки 2г!^ ; 3) «.с. вторичной обмотки и^Х^ направлена встречно первичной и.о. **?,*? » благодаря чему вторичная обмотка при нагруеке оказывает размагничивающее действие на первичную обмотку. • ,

Решение. На участке 0 — а ( 1.9, б) напряжение, приложенное к дросселю, почти полностью уравновешивается э.д.с., индуктированной в обмотке дросселя, так как работа дросселя происходит на крутом участке кривой намагничивания. Ток незначительно повышается за счет небольшого изменения напряженности. Сердечник дросселя достигает насыщения и магнитная индукция в нем перестает изменяться. В момент t = а ток скачком возрастает и приложенное напряжение уравновешивается падением напряжения на нагрузке. Кривая тока повторяет форму кривой напряжения. При t = и-Цл-fa) работа дросселя происходит снова на крутом участке кривой намагничивания, где возникает изменение индукции. Затем процесс повторяется.

[см. формулу (3.32)]. Если /<^ = 0, падение напряжения iR = Q, приложенное к катушке напряжение уравновешивается только э.д.с. самоиндукции, поэтому

Это напряжение уравновешивается частью ЭДС,?о фазной обмотки статора, индуктируемой в ней иотокосцеплением Ф0. Прибавивши: вектору U вектор jxl, перпендикулярный /, получим вектор Е0. Положение вектора потокосцепления Ф0 определяется тем, что он опережает индуктируемую им ЭДС Е0 на угол 90°. Так как jxl = -Е - Ё я, т. с. это падение напряжения, учитывающее сумму ЭДС, индуктируемых потокосцеплениями рассеяния и реакции якоря, то уравнение электрического состояния фазы синхронного генератора (15.8) можно записать так:

Это напряжение уравновешивается частью ЭДС.А'о фазной обмотки статора, индуктируемой в ней нотокосцеплением Ф0- Прибавив к вектору U вектор jxl, перпендикулярный /, получим вектор Е0. Положение вектора потокосцепления Ч'о определяется тем, что он опережает индуктируемую им ЭДС Е0 на угол 90°. Так как jxl = ~Е Е я, т. е. это падение напряжения, учитывающее сумму

пенными элементами ( 5.4, б). Это объясняется следующими положениями. Как в электрической цепи с последовательно соединенными элементами, в которой приложенное напряжение уравновешивается суммой падений напряжений на отдельных элементах, в механической системе с параллельно соединенными элементами приложенная внешняя сила F уравновешивается суммой соответствующих трех составляющих (5.1). В то же время ток в последовательной электрической цепи и скорость или перемещение в параллельной механической системе являются общими для всех элементов. Уравнение (5.1) может быть записано в виде

Подведенное к двигателю напряжение уравновешивается ЭДС обмотки якоря и падением напряжения в цепи якоря:

При холостой работе трансформатора в его магнитной цепи действует только м. д. с. Fg тока холостого хода первичной обмотки. При включении нагрузки во вторичную обмотку трансформатора в ней появится ток /а, который создаст м. д. с. этой обмотки. Согласно закону Ленца м. д. с. вторичной обмотки противодействует намагничивающей м. д. с. первичной обмотки. Вследствие этого магнитное поле в сердечнике трансформатора несколько уменьшится, но не значительно, потому что эффективное значение приложенного к первичной обмотке напряжения Ui = const. Это напряжение уравновешивается_41ервич-ной э.д.с. Е1 ж U1 = const и, следовательно, согласно выражению EI — 4,44/1ш1Фга амплитуда поля сердечника Фт« const. Таким образом, при постоянном эффективном значении приложенного первичного напряжения Ul трансформатор и при холостом ходе и при нагрузке практически работает почти с неизменной амплитудой Фт магнитного поля в сердечнике. Для поддержания этого условия с появлением во-вторичной обмотке трансформатора тока /2 нагрузки автоматически возрастает также и потребляемый из сети первичный ток lv Возраста-

Реальная индуктивная катушка с ферромагнитным сердечником имеет активное сопротивление обмотки и магнитное поле рассеяния, которое в некоторых случаях приходится учитывать. В § 12.1 было составлено уравнение электрического состояния (12.3), учитывающее падение напряжения на активном сопротивлении катушки и напряжение, уравновешивающее э. д. с. рассеяния:

Из выражения (2-12) следует, что э. д. с. самоиндукции отстает по фазе от тока на угол п/2. Чтобы в пени протекал ток, требуется иметь на зажимах напряжение, уравновешивающее э. д. с. самоиндукции, равное ей по значению и противоположное по знаку:

Таким образом, напряжение, уравновешивающее основную э. д. с.

Из выражения (2-12) следует, что ЭДС самоиндукции отстает по фазе от тока на угол я/2. Чтобы в цепи протекал ток, требуется иметь на зажимах напряжение, уравновешивающее ЭДС самоиндукции, равное ей по значению и противоположное по знаку:

Напряжение участка ВА ( 13.11), включающее падение напряжения на индуктивности L\ и напряжение, уравновешивающее ЭДС взаимной индукции,

Напряжение, приложенное к зажимам рамки, уравновешивает сумму э. д. с., возникающих в рамке, и может быть представлено в виде трех составляющих: 1) падение напряжения
Заменим несинусоидальный ток в катушке с ферромагнитным сердечником и напряжение на ее зажимах эквивалентными синусоидами. Надлежит выбрать амплитуды Um и 1т эквивалентных синусоид и угол сдвига фаз ср между ними. Здесь мы рассматриваем напряжение, уравновешивающее э. д. с., индуктируемую в обмотке катушки переменным магнитным потоком в сердечнике, не учитывая падения напряжения в активном сопротивлении обмотки, и индуктивного падения, напряжения, определяемого потоками рассеяния.

Из выражения (5-12) следует, что э. д. с. самоиндукции отстает по фазе от тока на угол л/2. Чтобы в цепи протекал ток, требуется иметь на зажимах напряжение, уравновешивающее э. д. с. самоиндукции, равное по величине и противоположное ей по знаку: ,

Из уравнения (б) видно, что при синусоидальном режиме и отсутствии запаздывания векторный потенциал, магнитный поток и ток совпадают по фазе, а э. д. с. самоиндукции отстает по фазе от тока на 90° и в балансе активной мощности не участвует. Если же явлением запаздывания нельзя пренебречь, то векторный потенциал отстает по фазе от тока на некоторый угол; э. д. с. самоиндукции отстает по фазе на угол больше 90°, а напряжение, уравновешивающее эту э. д. с., опережает по фазе ток на угол меньше 90° и, следовательно, обусловливает дополнительную составляющую активной мощности — мощность излучения.

Реальная катушка индуктивности с ферромагнитным сердечником имеет активное сопротивление обмотки и магнитное поле рассеяния, которое в некоторых случаях приходится учитывать. В § 11.1 было составлено уравнение электрического состояния (11.3), учитывающее падение напряжения н*а активном сопротивлении катушки и напряжение, уравновешивающее э. д. с. потоко-сцепления рассеяния:

напряжение, уравновешивающее э. д. с. самоиндукции обмотки возбуждения возбудителя, которая возникает при переходе тока iB от своего предшествующего значения к предельному.