Напряжения начинается

4.17. Магнитный модулятор на основной частоте представляет собой трансформаторную схему реверсивного магнитного усилителя. Как повлияет на величину выходного напряжения модулятора увеличение тока управления в два раза, если начальное положение рабочей точки совпадает с точкой а в предыдущей задаче, а перемещения рабочих точек усилителей остаются в пределах линейного участка кривой намагничивания?

между ускоряющим 4 и фокусирующим с? анодами. Силы Fl направлены к продольной оси трубки, поэтому действие их можно рассматривать как результат прохождения электронов через собирательную электростатическую линзу, фокусирующую электронный луч в точке А ( 1.24, г). Вылетая из диафрагмы фокусирующего анода, электроны в снова попадают в электоическое поле, действующее между анодами, но силы FZ направлены в этом случае так, что электроны будут отклоняться от продольной оси трубки. Действие сил Fz можно рассматривать как действие рассеивающей электростатической линзы. Благодаря тому, что скорость электронов в значительно больше скорости электронов б, действие сил F2 будет настолько кратковременным, что траектория электронов изменится лишь незначительно. Они будут продолжать приближаться к продольной оси трубки и пересекут ее в точке В, положение которой зависит от «кривизны» электрических силовых линий вблизи фокусирующего анода, которая определяется соотношением напряжения на ускоряющем 4 и фокусирующем 3 анодах. Следовательно, подбирая потенциометром «фокус» (см. 1.24, а) напряжение на аноде 3, можно сфокусировать электронный луч непосредственно на люминофоре. Во избежание скопления на люминофоре отрицательных зарядов, перенесенных свободными электронами, нужно, чтобы число электронов, приходящих на люминофор, было равно числу уходящих с него электронов. Это достигается за счет того, что вторичные электроны, выбитые с поверхности люминофора электронным лучом, уходят на аквадаг 7, представляющий собой коллоидный раствор графита в жидком стекле, нанесенный на внутреннюю поверхность трубки и соединенный со вторым анодом. Яркость светящейся точки на экране трубки регулируется потенциометром «яркость». С увеличением отрицательного напряжения модулятора относительно катода яркость уменьшается, так как уменьшается число электронов, вылетающих через отверстие модулятора в единицу времени.

9.1. Начертить схему питания электродов прожектора электронно-лучевой трубки с электростатической фокусировкой. Определить сопротивление резисторов делителя, от которого должны быть получены следующие напряжения: модулятора ?/М) изменяющееся от 0 до —100 В; первого анода ?/аь изменяющееся от 300 до 500 В; второго анода Ua2=2 кВ. Ток делителя равен 2 мА. Катодным током самой трубки пренебречь. Определить также напряжение источника анодного питания ?а-

Напряжение помех, возникающее в этом случае, может иногда достигать нескольких сот милливольт и не остается постоянным во времени, создавая дрейф напряжения модулятора со скоростью порядка 0,1 — 1 мв в сутки. Поэтому нижний порог рабочего диапазона емкостных модуляторов оказывается •слишком высоким.

Модуляционная характеристика определяет зависимость тока луча от напряжения модулятора. Для кинескопов желательно увеличение крутизны модуляционной характеристики с одновременным уменьшением абсолютной величинь1*

Для увеличения выходного напряжения модулятора можно использовать транзисторный модулятор, схема которого приведена на 24.6 б. В этой схеме эмиттерныи переход биполярного транзистора используется вместо диода, а ток коллектора увеличивается по сравнению с током базы (т. е. эквивалентного диода) в В раз. Таким образом, выходное напряжение модулятора также увеличивается в В раз.

На 3.9 приведены графики зависимости угла расхождения пучка за плоскостью скрещения (tg а) от расстояния модулятор — анод и напряжения модулятора, рассчитанные по формулам (3.18) (пунктирная прямая) и (3.19); кружками показаны полученные экспериментально значения tga.

Изменение рабочей поверхности катода при изменении напряжения модулятора приводит к более быстрому росту тока катода прожектора с уменьшением (по абсолютной величине) напряжения модулятора. Вследствие этого зависимость тока катода прожектора от напряжения модулятора (модуляционная характеристика) описывается показательной функцией с показателем степени, большим 3/2.

В общем случае зависимость тока катода от напряжения модулятора прожектора может быть описана выражением

Величина запирающего напряжения модулятора ?/м0 зависит от геометрических соотношений системы электродов прожектора: расстояний йкж (катод — модулятор) и dMa (модулятор — анод), радиуса отверстия диафрагмы модулятора ^м, толщины диафрагмы модулятора бм и анодного напряжения. Для расчета величины ?/м0 можно использовать полуэмпирические соотношения, в частности, широко известную формулу, предложенную М. Гейне:

3.15. Зависимость запирающего напряжения модулятора от напряжения ускоряющего электрода для тет-родного прожектора

Выпрямление тока, т. е. передача мощности от источника переменного напряжения, начинается с момента, когда ЭДС е^ превышает постоянное напряжение Ed, что соответствует углу а ( 11.2, б). Индуктивный

При восстановлении напряжения начинается разворот-самозапуск двигателей. В процессе самозапуска по обмоткам двигателей проходят токи самозапуска, которые в несколько раз могут превосходить их /Н0м. Однако эти токи представляют опасность только в тех случаях, когда двигатели не могут развернуться. Сверхтоки в других случаях в правильно спроектированной и эксплуатируемой сети существуют кратковременно и обычно обусловливают допустимые кратковременные перегревы обмоток. До внедрения в практику работ И. А. Сыромятникова для двигателей с фазным ротором опасались также динамического действия бросков при внезапном восстановлении напряжения, когда пусковой реостат выведен, и поэтому такие двигатели практически немедленно при сильных снижениях напряжения автоматически отключали минимальными защитами напряжения. Go второй половины 30-х годов такая практика из эксплуатации была исключена, что дало возможность значительно повысить надежность питания многих потребителей. При принятии такого решения учитывалось, что при внешних КЗ у выводов двигателей через них проходят броски тока, которых избежать нельзя, имеющие примерно те же значения, что и пусковые токи двигателей при выведенном пусковом реостате.

При повышении напряжения начинается процесс лавинообразного увеличения числа носителей и скапливания их в зоне перехода Я2. Это приводит к возрастанию тока. Процесс лавинообразного увеличения числа носителей завершается пробоем перехода Я2. В этот момент происходит полное открытие прибора.

жениях начинается коронный разряд вблизи электродов. При дальнейшем повышении напряжения начинается развитие стримеров, как и в чисто газовых промежутках. Канал стримера отделен от поверхности твердого диэлектрика слоем газа, так как вливающиеся в стример лавины электронов образуются вследствие фотоионизации молекул газа и развиваются в нем. Однако из-за крайне неравномерного распределения напряженности поля в рассматриваемом случае, разогрев канала стримера, при котором начинается термическая ионизация, происходит при очень малой длине стримера. Так, в воздухе с относительной плотностью 6 = 1 и толщиной твердого диэлектрика в несколько миллиметров при длине стримеров 5 — 10 см образуется лидерный канал. Характерно, что такие явления развиваются при быстроменяющемся напряжении (переменное напряжение, импульсы с большой крутизной). При медленном нарастании напряжения на поверхности твердого диэлектрика оседает объемный заряд, образующийся в результате развития стримера. Этот заряд на поверхности твердого диэлектрика ослабляет поле вблизи электродов, что приводит к затуханию разряда.

i В результате приложения к эмиттерному переходу прямого напряжения начинается усиленная диффузия (инжек-ция) дырок из эмиттера в базу. Электронной составляющей диффузионного тока через эмиттерный переход можно пренебречь, так как рр^>пп, поскольку выше оговаривалось условие Na^>Na. Таким образом, ток эмиттера 1эж ~/Э,ДИФР- Под воздействием сил диффузии в результате перепада концентрации вдоль базы дырки продвигаются от эмиттера к коллектору. Поскольку база в транзисторе

В момент выключения иэ = f/BblKJI; /э = /ВЫкл. Напряжение на конденсаторе С в момент выключения ОПТ f/ст = ^выкл + + 'выкл г- С указанного напряжения начинается новый цикл зарядки конденсатора С. Учитывая это, получим, что время зарядки

После окончания прямого хода пилообразного напряжения начинается формирование обратного хода. Сначала конденсатор С = = CiC2/(Ci + С2) разряжается, как и в схеме 8.12, коллекторным током транзистора 7\. Этот первый этап заканчивается насыщением транзистора TI, после чего напряжение на верхней (согласно 8.14) обкладке конденсатора С*, а следовательно, и на выходе схемы близко к нулю. В силу неравенства емкостей конденсаторов, неодинаковых зарядных токов, а следовательно, и накопленных на обкладках конденсаторов зарядов к моменту установления нулевого напряжения на выходе напряжения на конденсаторах Ci и С2 отличны от нуля. Поэтому на втором этапе происходит разрядка этих конденсаторов. Верхняя обкладка конденсатора Cf через насыщенный транзистор 7\ связана с нижней обкладкой конденсатора С2 и корпусом схемы. Конденсаторы Ci и С2 оказываются включенными параллельно; емкость, полученная при таком соединении конденсаторов Сс = Ct + Cz. Конденсатор Сс разряжается через резистор Ко- Так как коэффициент

Выпрямление тока, т. е. передача мощности от источника переменного напряжения, начинается с момента, когда э. д. с. е^ превышает постоян-

После окончания прямого хода пилообразного напряжения начинается формирование обратного хода. Сначала конденсатор C = C1C2/(C1-j-C2) разряжается, как и в схеме 6.14, коллекторным током транзистора 7\. Этот первый этап заканчивается насыщением транзистора 7\. После насыщения напряжение на верхней (согласно 6.16) обкладке конденсатора С:1, а следовательно, и на выходе схемы близко к нулю. В силу неравенства емкостей конденсаторов, неодинаковых зарядных токов, а следовательно, и накопленных на обкладках конденсаторов зарядов к моменту установления нулевого напряжения на выходе напряжения на конденсаторах Сх и С2 отличны от нуля. Поэтому на втором этапе происходит разряд этих конденсаторов. Верхняя обклад-

Самозапуск асинхронных двигателей. В электрических сетях в результате коротких замыканий случаются кратковременные, длительностью до нескольких секунд, большие понижения напряжения или перерывы питания. Включенные в сеть асинхронные двигатели при этом начинают затормаживаться и чаще всего полностью останавливаются. При восстановлении напряжения начинается одновременный самозапуск не отключившихся от сети двигателей. Такой самозапуск двигателей способствует быстрейшему восстановлению нормальной работы производственных механизмов и поэтому целесообразен, а в ряде случаев даже чрезвычайно желателен. Однако одновременный самозапуск большого числа асинхронных двигателей загружает сеть весьма большими токами, что вызывает в ней большие падения напряжения и задерживает процесс восстановления нормального напряжения. Время самозапуска двигателей при этом увеличивается, а в ряде случаев значение пускового момента недостаточно для пуска двигателя. Кроме того самозапуск некоторых двигателей в подобных условиях недопустим или невозможен (например, двигатели с фазным ротором с пуском с помощью реостата и двигатели с короткозамкнутым ротором с пуском с помощью реакторов и автотрансформаторов, не снабженные специальной автоматической аппаратурой для автоматического самозапуска). Поэтому целесообразно возможность самозапуска использовать только для двигателей наиболее ответственных производственных механизмов, а все остальные двигатели снабдить релейной защитой для их отключения от сети при глубоких падениях напряжения. Самозапуск асинхронных двигателей широко применяется в СССР для двигателей механизмов электрических станций.

Как видно из рисунка, напряжение на дуге изменяется в соответствии с вольт-амперной характеристикой. Скорость снижения тока существенно уменьшается в течение последних 5...10 мкс до прихода его к нулю. Это время мало, но оно в несколько раз больше постоянной времени дуги и поэтому существенно влияет на состояние дуги при нуле тока (точка 1). Дуга легко угасает. Сопротивление дуги видоизменяет и кривую ПВН. Процесс восстановления напряжения начинается в точке 1; напряжение достигает максимума в точке 2, когда iL = ic = 0.