Начального намагничивания

ловные математические ожидания длительности пребывания цепи в невозвратных состояниях при условии, что начальное состояние было i(i^Hi).

-» -* выраженная критерием k(z, х) . Пусть начальное состояние систе-

Последний режим работы АСУ—выключения и остановки—во многом похож на первый, но протекает в обратном порядке. Однако здесь надо иметь в виду, что простое отключение напряжения питания еще не обеспечивает возврат системы в начальное состояние: необходимо сформировать сигналы, закрывающие все вентили и заслонки в трубопроводах, а также обеспечить переход всех перемещаемых органов (а такие есть практически в каждом технологическом оборудовании) в исходную позицию. Все это должно быть выполнено и проконтролировано очень тщательно, так как повторный пуск системы, когда рабочие органы находятся в каком-либо случайном положении, может привести к нарушению ТП и порче оборудования.

4) начальное состояние автомата Qo;

Обычно счетчик имеет цепь установки в нулевое состояние (сброс триггеров в 0). Однако начальное состояние счетчика необязательно нулевое. Начальное состояние может устанавливаться передачей в счетчик кода некоторого числа, и с него уже будет начинаться операция счета единиц. Такой режим работы счетчика необходим, например, при образовании последовательности адресов команд при заданном исходном адресе. С ростом разрядности счетчика понижается предельная частота его работы. Это объясняется тем, что с ростом разрядности счетчика п будет возрастать задержка поступления сигнала на вход С некоторого /-го разряда относительно времени поступления входного сигнала хсч на вход С младшего разряда счетчика. Из временной диаграммы видно, что такая задержка может привести к искажению информации в счетчике (моменты времени 4 и 8). Для повышения быстродействия счетчики выполняют с параллельным переносом.

Системный модуль (центральный процессор) помимо микропроцессора К1810ВМ86 содержит постоянную память, таймер, контроллеры прерываний, прямого доступа к памяти, схемы управления системной шиной и генерации синхросигналов. В постоянной памяти хранятся программа инициализации (установка в начальное состояние аппаратуры ПК, программная настройка контроллера прерываний и прямого доступа к памяти, адаптеров, таймера), программа тестирования процессора, памяти, адаптеров, программа управления вводом-выводом.

а — начальное состояние стека; б — состояние после записи значения B05FH; в — состояние после чтения

= 1(0). При этом начальное состояние o2q Лан™„1ая схемы считается нулевым (Х(0)=0), т. е. при /=0 ток в индуктивных элементах и напряжение на емкостных элемен- 3.1

Импульсная характеристика представляет собой отклик цепи g(t) на единичный импульс (xBX(t)=ti(t)). Как и в случае переходной характеристики, начальное состояние схемы принимается нулевым (Х(0)=0) и при ?=0 схема не имеет запасенной энергии.

FI и F2 с шагом Т и Т/2, соответственно обозначенных именами Fl, F2, F3, F4. В блоке 4 (строки 3956—3958) устанавливается начальное состояние цепи в момент времени t=Q, т. е. х(0)=0. Увеличение текущего времени на шаг интегрирования и проверка условия окончания процесса интегрирования в блоках 5 и 6 осуществляются в строке 3960. Если текущее время превысит значение ?тах, расчет закончится. В блоке 7 (строка 3962) производится расчет входного сигнала (подпрограмма в строке 3990). Приводимая в строке 3990 запись определяет входной сигнал в виде единичного скачка, т. е. xBX(t) = \(t), поэтому результатом вычислений в программе будет переходная характеристика. В блоке 8 (строки 3964—3970) производится расчет с шагом Т значения х\(пТ-\-Т] по рекуррентной формуле (3.55). Для нахождения с уменьшенным вдвое шагом интегрирования значения х2(пТ-}-Т) в блоках 9 и 10 (строки 3972—3976) осуществляется двукратный просчет по формуле (3.55). В качестве входных сигналов в моменты времени, соответствующие половине шага и целому шагу, берутся значения W(l) и W(2), рассчитываемые в строке 3990. В блоке // (строки 3978—3980) определяются отклики цепи h\(f) и МО- в блоке 12 (строка 3982) увеличивается счетчик (L) числа пройденных шагов. Если число пройденных шагов равно шагу вывода результатов расчета К (блок 13), производится в блоках 15—17 (строки 3984—3988) расчет относительной погрешности и вывод на экран дисплея значений текущего времени t, значений h\(t) и А2(0 (соответственно имена ТО, HI, H2, Е). Для исключения возможности переполнения разрядной сетки в случае деления на нуль при расчете

Начальное состояние всех трех триггеров при снятии потенциалов с прямых выходов — «1». Это соответствует двоичному числу 111 (семь в десятичной системе, табл. 6.6). Если на вход счетчика поступает импульс, то он переводит триггер Тг\ в состояние «О» при неизменном состоянии остальных триггеров. Согласно табл. 6.5 в счетчик будет записано двоичное число 110 (шесть в десятичной системе). При поступлении на вход счетчика еще одного импульса число, записанное в нем, уменьшится еще на единицу и т. д.

Если в полностью размагниченном ферромагнитном материале монотонно увеличивать напряженность и определять индукцию в установившемся режиме, то зависимость В(Н), называемая кривой начального намагничивания, будет иметь вид, показанный на 21-1. Статическая малшт-ная проницаемость материала

гистерезиса. Она не отображает связи В(Н) при последовательно-непрерывной смене магнитных состояний, как кривая начального намагничивания и петли гистерезиса.

Примем для определенности, что при отсутствии переменной составляющей известна рабочая точка а на кривой начального намагничивания ( 22-48). Далее под действием синусоидального тока рабочая точка в первую четверть периода перемещается по кривой начального намагничивания (участок ab). В следующий полупериод, когда напряженность суммарного поля Я уменьшается до своего минимального значения Н0—Нт, магнитное состояние определяется верхней частью частного гистерезисного цикла (участок 6с). Затем напряженность и индукция вновь увеличиваются (участок cd) и т.д. Примерно через 5—15 периодов достигается практически стабильный частный цикл тп.

В свою очередь, угол насыщения а зависит от степени начального намагничивания магнитопровода, т. е. от потока Ф0. Действительно, изменение потока A! в течение интервала возбуждения может быть определено из выражения

т. е. приращение потока ДФ! пропорционально площади, ограниченной кривой напряжения в пределах интервала возбуждения (на 22-2, б эта площадь заштрихована). Чем больше поток Ф0 начального намагничивания, тем меньше разность ДФ, = Ф., — Ф0, тем меньше угол а и больше ток нагрузки /нср.

Практически основная кривая намагничивания совпадает с кривой начального намагничивания, описывающей зависимость В = / (Я), полученную для полностью размагниченного материала при изменении Н от 0 до //макс. По основной кривой намагничивания определяется индукция насыщения, начальная Но и максимальная Цмакс магнитные проницаемости. Испытание ферромагнитных материалов должно производиться при их равномерном намагничивании. Поэтому в большинстве случаев стремятся, чтобы при испытании материал находился в замкнутой магнитной цепи, поля рассеяния которой весьма малы.

Зависимость намагниченности J от напряженности поля Н показана на 6-2 пунктирной кривой. На том же рисунке показана линейная зависимость В„ — ]i0H. Складывая ординаты кривой ]i0J (Н) и прямой В0 (Н), получим ординаты новой кривой В (Я) — кривой начального намагничивания ( 6-2). Кривую В (Н) можно разделить на четыре участка: 1) начальный прямолинейный участок Оа, соответствующий малым напряженностям поля, показывает, что магнитная индукция увеличивается относительно медленно и почти пропорционально напряженности поля; 2) прямолинейный участок аб, на котором магнитная индукция растет также почти пропорционально напряженности поля, но значительно быстрее, чем на начальном участке; 3) участок бе — колено кривой намагничивания, который характеризует замедление ррста В\ 4) участок магнитного насыщения — участок, расположенный выше точки в, здесь зависимость снова линейная, но рост В очень сильно замедлен по сравнению со вторым участком. Магнитная индукция, которая соответствует

значения Яа = Iawll магнитная индукция будет увеличиваться по кривой начального намагничивания (Оа) и достигнет соответствующего максимального значения В^ — = + SMaKc. Если затем уменьшать силу тока и напряженность поля, то магнитная индукция будет уменьшаться, но при соответствующих значениях напряженности магнитная индукция будет несколько большей, чем при увеличении напряженности. Кривая изменения магнитной индукции (участок аб на 6-4, а) расположится выше кривой начального намагничивания. При нулевых значениях силы тока и напряженности поля магнитная индукция будет

Для сегнетоэлектрика, впервые подвергающегося воздействию электрического поля, зависимость смещения от напряженности поля D (?) выражается кривой начальной поляризации, аналогичной кривой начального намагничивания ферромагнетика. После окончания воздействия электрического поля в сегнетоэлектрике сохраняется остаточное смещение аналогично остаточной магнитной индукции в ферромагнетике, т. е. сегнетоэлектрики подобно ферромагнетикам обладают гистерезисом. Площадь петли гистерезиса пропорциональна потерям энергии на электрический гистерезис за один цикл изменения напряженности поля. При упрощенных расчетах явлением гистерезиса и потерями часто пренебрегают и пользуются основной кривой поляризации. Она подобна основной кривой намагничивания ферромагнетика, т. е. представляет собой кривую, проведенную через вершины гистерезисных петель, которые получены при различных максимальных значениях напряженности поля.

В свою очередь, угол насыщения а зависит от степени начального намагничивания сердечника, т. е. от потока Ф0. Действительно, изменение потока ДФ) в течение интервала возбуждения может быть определено из выражения

т. е. приращение потока ДФ! пропорционально площади, ограниченной кривой напряжения в пределах интервала возбуждения (на 22-2, б эта площадь заштрихована). Чем больше поток Ф0 начального намагничивания, тем меньше разность ДФ! = Ф5 — Ф0, тем меньше угол а и больше ток нагрузки /„ ср.