Нахождения распределения

В первом случае принужденная составляющая /пр может быть определена из установившегося режима: /пр = U/R. Для нахождения постоянной интегрирования А перепишем (7.4) в форме i=AQ~th+UjR и учтем начальные условия для / и первый закон коммутации (7.1):

Определим теперь принужденную составляющую иСпр для случая, когда u(t)=U= const. Из 7.6 следует, что в установившемся режиме ис„р=и. Следовательно, с учетом (7.16) и (7.18) уравнение для ис примет вид ыс=Ле~ '/т+{/. Для нахождения постоянной интегрирования А учтем нулевые начальные условия

Для нахождения постоянной интегрирования А воспользуемся вторым законом коммутации

Для нахождения постоянной времени емкости связи между каскадами _СС2 формула (6.91) примет следующий вид: тнс = = Сс2(/?дх2 +#ni), так как последовательно включенные сопротив-

могло бы быть использовано для нахождения постоянной D, но это, очевидно, связано с конкретными условиями возбуждения волновода, качественно не влияющими на изучаемые явления, поэтому оставим указанную постоянную неопределенной (ее часто принимают равной единице, а при определении обычно исходят из мощности, пропускаемой волноводом).

сов II и III. Для нахождения постоянной Я надо определить характер сопротивления двухполюсника (индуктивный или емкостный) при частоте, превышающей наибольшую резонансную. Если оно имеет емкостный характер, в схеме двухполюсника следует разомкнуть все ветви, содержащие индуктивности, и определить эквивалентную емкость Сдк полученной схемы, а затем Н приравнять этой обратной эквивалентной емкости (Н = 1/Сэк). В случае индуктивного характера сопротивления все емкости схемы следует заменить коротко-замкнутыми участками, подсчитать эквивалентную индуктивность L3H оставшейся схемы и приравнять ее Н (Н = L3K).

Для нахождения постоянной интегрирования А необходимо знать начальный ток ii (0+). Он может быть рассчитан по уравнению Кирхгофа

Постоянные Н, входящие в выражение сопротивлений реактивных двухполюсников, имеют размерность индуктивности для двухполюсников классов I и IV и размерность, обратную емкости, для классов II и III. Для нахождения постоянной Я надо определить характер сопротивления двухполюсника (индуктивный или емкостный) при частоте, превышающей наибольшую резонансную. Если оно имеет емкостный характер, в схеме двухполюсника следует разомкнуть все ветви, содержащие индуктивности, и определить эквивалентную емкость Сэ полученной схемы, а затем Я приравнять этой обратной эквивалентной емкости (Я = 1/Сэ). В случае индуктивного характера сопротивления все емкости схемы следует заменить короткозамкнутыми участками, подсчитать эквивалентную индуктивность L3 оставшейся схемы и приравнять ее Я (Я = L9).

5. В цепи с произвольным числом резисторов и одной катушкой индуктивности (одним конденсатором) свободная составляющая x"{t) определяется выражением x"(t) =х0 ехр (-?/т), где х0 — ее начальное значение (z'i(0) либо ис(0)). Так как при нахождении свободной составляющей все источники ЭДС должны быть замкнуты накоротко, а ветви с источниками тока — разомкнуты, то цепь можно представить в виде последовательно соединенных резистора и катушки индуктивности (конденсатора). Постоянная времени такой цепи х = Ь/гэ (либо т = г,С). Таким образом, для нахождения постоянной времени следует, замкнув нако-

В первом случае принужденная составляющая /пр может быть определена из установившегося режима: гпр = UJR. Для нахождения^ постоянной интегрирования А перепишем (7.4) в форме i=Ae~tl*+U/R и учтем начальные условия для i и первый закон коммутации (7.1):

Определим теперь принужденную составляющую иСпр для случая, когда u{t)= U — const. Из 7.6 следует, что в установившемся режиме uCnp=U. Следовательно, с учетом (7.16) и (7.18) уравнение для ис примет вид uc = Ae~t/''+U. Для нахождения постоянной интегрирования А учтем нулевые начальные условия

Для нахождения распределения времени задержки можно [12] пользоваться следующим выражением для его z-преобразования:

как с целью нахождения распределения концентрации примеси по глубине слоя, так и при изучении процессов диффузии примесей в полупроводниковые материалы и расчета их термодинамических характеристик.

Рассмотрим диффузию неравновесных носителей заряда. Пусть в момент времени ^=0 на плоской поверхности л:=0 полубесконечного образца в виде узкой полосы длиной / и шириной w с помощью мгновенного источника генерируются носители заряда. Для нахождения распределения неравновесных носителей заряда нужно решить уравнение непрерывности, содержащее диффузионный и рекомбинационный члены. Если неосновные носители заряда — дырки, то уравнение записывается в виде

Результирующие погрешности средства измерений и результатов измерений являются функцией элементарных погрешностей, в простейшем случае — их суммой. Поэтому результирующую погрешность, выражаемую через элементарные погрешности, следует рассматривать как систему случайных величин. Для нахождения распределения системы случайных величин необходимо знать не только безусловные, но и условные их распределения, т. е. распределения одних величин при фиксированных значениях других величин. Случайные величины, условные распределения которых равны безусловным распределениям, называются независимыми. В противном случае они зависимые в пределах от тесной функциональной связи до полной независимости. В этих пределах лежат все градации стохастической или вероятностной зависимости между случайными величинами или процессами, которыми являются и погрешности. Случайные величины, связанные линейной стохастической зависимостью, называются коррелированными.

По расчетным кривым можно найти ток в месте КЗ, но не его распределение по ветвям схемы. Последняя задача может быть решена, если ввести ряд допущений. Для интерзала / = 0-5-0,5 с влияние различных систем АРВ генераторов на ток КЗ примерно одинаково. Для этого же интервала времени можно принять допущение о линейности характеристик нагрузки и других элементов сети. Следствием указанных допущений является допущение о постоянстве в интервале /=0-5-0,5 с коэффициентов распределения токов. При этом для нахождения распределения тока КЗ по ветвям схемы в интервале / = 0н-0,5 с можно использовать следующий приближенный инженерный метод.

Результирующие погрешности средства измерений и результатов измерений являются функцией элементарных погрешностей, в про стейшем случае — их суммой. Поэтому результирующую погрешность, выражаемую через элементарные погрешности, следует рассматривать как систему случайных величин. Для нахождения распределения системы случайных величин необходимо знать не только безусловные, но и условные их распределения, т. е. распределения одних величин при фиксированных значениях других величин. Случайные величины, условные распределения которых равны безусловным распределениям, называются независимыми. В противном случае они зависимые в пределах от тесной функциональной связи до полной независимости. В этих пределах лежат все градации стохастической или вероятностной зависимости между случайными величинами или процессами, которыми являются и погрешности. Случайные величины, связанные линейной стохастической зависимостью, называются коррелированными.

Для нахождения распределения электрических зарядов емкостей и соответственно напряжений на емкостях при статическом равновесии зарядов пользуются законом сохранения количества электричества и вторым законом Кирхгофа.

Описанный выше порядок преобразования схемы и нахождения распределения токов принципиально применим и для так называемой цепной схемы, показанной на 4-6. Просуммировав комплексные сопротивления Z, и Z8 в последней ветви, найдем комплексную проводимость ветви, которую алгебраически сложим с l/Ze и получим суммарную комплексную проводимость двух последних ветвей; вычислив обратную величину, т. е. комплексное сопротивление, прибавим к ней Z5. Продолжая

По расчетным кривым можно найти ток в месте КЗ, но не его распределение по ветвям схемы. Последняя задача может быть решена, если ввести ряд допущений. Для интервала ^=0-нО,5 с влияние различных систем АРВ генераторов на ток КЗ примерно одинаково. Для этого же интервала времени можно принять допущение о линейности характеристик нагрузки и других элементов сети. При указанных допущениях коэффициенты распределения токов в интервале ^=0-f-0,5 с постоянны. При этом для нахождения распределения тока КЗ по ветвям схемы в интервале /— 0-=-0,5 с можно использовать следующий приближенный инженерный метод:

15.7. ПРИМЕРЫ НАХОЖДЕНИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ СИГНАЛА ПРИ МУЛЬТИПЛИКАТИВНОЙ ПОМЕХЕ

15.7. Примеры нахождения распределения сигнала при мультипликативной помехе.....................546