Некоторой предельной

Конструктивными мерами получают значение дМ/да, равное некоторой постоянной величине. Тогда

Пусть двигатель продолжительно работает с некоторой постоянной нагрузкой, характеризуемой потерями АР в единицу времени. Кроме того, примем, что в рассматриваемый момент времени температура перегрева двигателя равна тнач-

Пусть двигатель продолжительно работает с некоторой постоянной нагрузкой, характеризуемой потерями АР в единицу времени. Примем, что в рассматриваемый момент времени температура перегрева двигателя равна

магнитных свойств машины и вида нагрузки основной обмотки генератора. В первом приближении эту сложную закономерность можно заменить экспонентой (5.4) с некоторой постоянной времени Те

Рассмотрим зависимость массы лебедки от числа передач при некоторой постоянной номинальной частоте вращения двигателей. Масса электрического и механического оборудования лебедки

Равенство (8.3) является не уравнением, а тождеством, справедливым при любых 2 и /. Поскольку здесь левая часть зависит только от з, а правая только от t, то единственный способ добиться тождественности — это положить обе части равными некоторой постоянной величине k, называемой постоянной разделения. Итак, метод Фурье позволяет свести задачу интегрирования уравнения в частных производных (8.1 а) к решению дифференциальных уравнений второго порядка, называемых разделенными уравнениями:

Сущность этого метода сводится к тому, что меняющуюся нагрузку / заменяют некоторой постоянной эквивалентной, т. е. равноценной нагрузкой (эквивалентным током /Экв), при которой в двигателе выделяется то же количество тепла (получается тот же нагрев), что и при действительной меняющейся нагрузке.

При выпуске конструкторской документации (для этого примера) за основу должен быть принят базовый метод. Он предусматривает наличие в документации некоторой постоянной части для любой ячейки данного типа (поле

Амплитудная характеристика. Динамический диапазон. Нелинейные искажения. Амплитудная характеристика определяется зависимостью f/BUx = /СЛх) на некоторой постоянной частоте ( 4.3). В рабочем

Так как левая часть равенства (5.8) не зависит от х, а правая — от t, то они должны быть тождественно равны некоторой постоянной отрицательной (будет показано далее) величине, которую обозначим — X2.

Равенство это должно быть справедливо при любых значениях R и 9. Это возможно лишь в том случае, когда каждая из частей уравнений равна некоторой постоянной. Обозначим эту постоянную через А2 == const. Уравнение Лапласа разобьется на два уравнения:

Однако коэффициент передачи тока P=/t2i на высоких частотах уменьшается в К2 раз на некоторой предельной частоте /р. Это не сказывается на частотных характеристиках усилителя, если в пределах полосы пропускания значение /I2f остается постоянна

Ток, протекающий во вторичной цепи, вызывает нагрев расплава, при этом почти вся энергия выделяется в канале, имеющем малое сечение. Металл, находящийся в ванне, нагревается за счет тепло- и массо-обмена между каналом и ванной. Перемещение металла обусловлено главным образом электродинамическими усилиями, возникающими в канале, и в меньшей степени конвекцией, связанной с перегревом металла в канале по отношению к ванне. Перегрев ограничивается некоторой предельной допустимой величиной, лимитирующей удельную мощность в канале.

В области сантиметровых волн для передачи энергии можно применять волноводы, которые представляют собой металлические трубы; поэтому в волноводе, так же как и в коаксиальной линии, практически нет потерь на излучение. Тепловые же потери в волноводе меньше, так как в нем нет центрального проводника. Благодаря простоте конструкции и малым потерям волноводы нашли широкое применение в радиотехнических устройствах сверхвысоких частот. Как будет показано ниже, передача энергии по волноводу без значительного затухания возможна только при частотах выше некоторой предельной, которая называется «критической частотой волновода». Критическая частота зависит от размеров и формы волновода. Чем меньше сечение волновода, тем выше критическая частота. Для того чтобы размеры волновода получились практически приемлемыми, частота сигнала, передаваемого по волноводу, должна

В области сантиметровых волн для передачи энергии можно применять волноводы, которые пре/;ставляют собой металлические трубы; поэтому в волноводе, так же как и в коаксиальной линии, практически нет потерь на излучение. Тепловые же потери в волноводе мегьше, так как в нем нет центрального проводника. Благодаря простоте конструкции и малым потерям волноводы нашли широкое применение в радиотехнических устройствах сверхвысоких частот. Как будет показано ниже, передача энергии по волноводу без значительного затухания возможна только при частотах выше некоторой предельной, которая называется «критической частотой волновода». Критическая частота зависит от размеров и фор!\ ы волновода. Чем меньше сечение волновода, тем выше критическая частота. Для того чтобы размеры волновод;, получились практически приемлемыми, частота сигнала, передаваемого по волноводу, должна быть очень высоко!i, обычно не ниже 109 гц.

Соотношения (14.28) и (14.29) имеют смысл при условии, что абсолютная величина расстройки сос — со0 не превышает некоторой предельной величины, при которой sin(pa = 1. Из физических соображений очевидно, что эти предельные величины ыс — со0 1 мако соответствуют границам полосы захватывания. Подставляя в уравнение (14.28) sin фа = ±1, найдем полную относительную ширину полосы захватывания в виде

Соотношения (9.64) и (9.65) имеют смысл при условии, что абсолютная величина расстройки со — сор не превышает некоторой предельной величины, при которой 5тфк = 1- Из физических соображений очевидно, что эти предельные величины со — юрмакс соответствуют границам полосы захватывания. Подставляя в уравнение (9.64) sin фк = ± 1, находим полную относительную ширину полосы захватывания в виде

превышающих номинальный в 6—8 раз. Если двигатель включается вхолостую, то время разгона до номинальной скорости tn = 0,1ч-0,3 сек; поэтому нагревание обмотки якоря невелико, всего порядка нескольких градусов. Расширение предела безреостатного пуска возможно путем применения быстродействующего автомата, который размыкает цепь якоря при достижении током некоторой предельной заранее заданной величины, а затем снова включает ее при уменьшении тока. Таким образом, процесс разгона двигателя осуществляется путем подачи на зажимы якоря одного или нескольких импульсов.

дельной величины Uc наиб, а затем, уменьшается до нуля, так как при со = оо получается хс = 0 и Uc — Ixc = 0. Напряжение на индуктивности UL = IxL равно нулю при ю = 0, так как / = 0 и XL = 0. При увеличении частоты напряжение на индуктивности растет до некоторой предельной величины UL наиб, а затем уменьшается до напряжения на зажимах цепи UL = U, так как при со = оок как выше показано, Ua = lr = 0 и Uc = /*с = 0.

Электрический к. п. д. индуктора. Зависимость электрического к. п. д. индуктора от частоты подробно разобрана в § 11-3 применительно к объектам с постоянными по всему сечению удельным сопротивлением и магнитной проницаемостью. С ростом частоты к. п. д. повышается от нуля (при / = 0) до некоторой предельной величины, определяемой значениями удельных сопротивлений, и магнитных проницаемостей индуктора и нагреваемого объекта, а также соотношением их размеров.

постоянного тока — усиливают сигналы от / = 0 (постоянный ток) до некоторой предельной частоты.

Результирующий процесс определяют различными способами. Выбранный здесь способ предполагает, что толщина отложений непрерывно растет со временем вплоть до некоторой предельной равновесной величины. Время роста отложений tr определяется соотношением