Некоторая постоянная

Регулируя ток возбуждения, изменяют главный магнитный поток и пропорционально ему ЭДС Л"я = с^Фп. Зависимость ЭДС от тока возбуждения при разомкнутой цепи якоря (/я = 0) и постоянной частоте вращения п = const называется характеристикой холостого хода ЕИ (/в). Она же в другом масштабе может служить характеристикой намагничивания. Если цепь возбуждения разомкнута (/ц = 0), то в массивной станине генератора сохраняется некоторая остаточная индукция. При вращении якоря в поле остаточной индукции и отсутствии тока якоря в его обмотке индуктируется малая ЭДС холостого хода Е^ х.

Регулируя ток возбуждения, изменяют главный магнитный поток и пропорционально ему ЭДС /Гм -с?Фп. Зависимость ЭДС от тока возбуждения при разомкнутой цепи якоря (/я = 0) и постоянной частоте вращения п = const называется характеристикой холостого хода ЕЯ (/в). Она же в другом масштабе может служить характеристикой намагничивания. Если цепь возбуждения разомкнута (/в = 0), то в массивной станине генератора сохраняется некоторая остаточная индукция. При вращении якоря в поле остаточной индукции и отсутствии тока якоря в его обмотке индуктируется малая ЭДС холостого хода ЕЛ х.

Регулируя ток возбуждения, изменяют главный магнитный ноток и пропорционально ему ЭДС Л'я = с^Фп. Зависимость ЭДС от тока возбуждения при разомкнутой цени якоря (/ = 0) и постоянной частоте вращения п = const называется характеристикой холостого хода ЕЯ (JR). Она же в другом масштабе может служить характеристикой намагничивания. Если цепь возбуждения разомкнута (/в = 0), то в массивной станине генератора сохраняется некоторая остаточная индукция. При вращении якоря в поле остаточной индукции и отсутствии тока якоря в его обмотке индуктируется малая ЭДС холостого хода /:'я х.

поле совпадает с диффузным полем, р-тг-переход остается запертым — ток проходить не будет. При приложении потенциалов противоположного знака ( 5-4, в) внешнее поле будет направлено против диффузного, в результате чего через р-/г-переход будут свободно проходить.электроны и дырки, через пластинку пойдет ток, р-п-переход будет отперт. В реальных полупроводниках по сравнению с этой теоретической картиной будет следующее отличие: благодаря наличию неосновных носителей (в р-области некоторого количества электронов и в га-области некоторого количества дырок) в запертом состоянии через р -га-переход при разности потенциалов на электродах будет осуществляться слабое проникновение электронов и дырок, будет некоторая остаточная проводимость, обусловливающая слабый обратный ток ( 5-2, г).

Процесс дребезга при соударении контактов может быть представлен следующим образом (см. 4-14). В момент t = 0 произошло соприкосновение контактов (точка А), в цепи появился ток, напряжение на контактах упало до нуля и началось смятие материала и торможение контакта. В точке В подвижная контакт-деталь остановилась. Началось упругое восстановление материала контактов и обратное движение подвижной контакт-детали. Если бы материал был абсолютно упругим, то контакт восстановился бы до первоначального, практически же будет наблюдаться некоторая остаточная деформация. В точке С упругое восстановление материала контактов прекратилось, но подвижная контакт-деталь по инерции продолжает отходить. Происходит разрыв контактов. Ток в цепи становится равным нулю, напряжение на контактах восстанавливается. Контакт-деталь отходит на расстояние хк, и под действием контактной пружины контакты снова замыкаются (точка D). Происходит повторное смятие материала и его восстановление, и так — несколько раз с затухающей амплитудой. На 4-14 обозначено: хк — амплитуда колебаний контакт-детали; хд — величина упругой деформации; х0 — остаточная деформация.

упало до нуля и началось смятие материала и торможение контакта. В точке В подвижный контакт остановился. Началось упругое восстановление материала контактов и обратное движение подвижного контакта, ЕСЛИ бы Материал был абсолютно упругим, то контакт восстановился бы до первоначального, практически же будет наблюдаться некоторая остаточная деформация. В точке С упругое восстановление материала контактов прекратилось, но подвижный

Существуют вещества, называемые сегнетоэлектриками, для которых величина е сильно зависит от напряженности электрического поля. При некоторых значениях напряженности поля относительная диэлектрическая проницаемость этих веществ достигает весьма больших значений. Если при отсутствии внешнего электрического поля сегнетоэлектрик не был поляризован, то при увеличении напряженности поля Е электрическое смещение D возрастает соответственно кривой, изображенной на 1-48. Связь между D и Е оказывается нелинейной. Диэлектрическая проницаемость ег = е/е„ с увеличением Е сначала возрастает, достигает максимума и затем убывает. При периодическом изменении напряженности поля в пределах + Ет и — Ет наблюдается так называемое явление диэлектрического гистерезиса— кривая D = f (E) при уменьшении напряженности поля не совпадает с соответствующей кривой при увеличении напряженности поля ( 1-49). При уменьшении напряженности поля до нуля сохраняется некоторая остаточная поляризация и, соответственно, остаточное смещение Dr. .'••.'

Существуют вещества, называемые сегнетоэлектриками, для которых величина е сильно зависит от напряженности электрического поля. При некоторых значениях напряженности поля относительная диэлектрическая проницаемость этих веществ достигает весьма больших значений. Если при отсутствии внешнего электрического поля сегнетоэлектрик не был поляризован, то при увеличении напряженности поля Е электрическое смещение D возрастает соответственно кривой, изо- Рис 19-56 браженной на 19.57. Связь между D и ? оказывается нелинейной. Диэлектрическая проницаемость ег = е/е0 с увеличением Е сначала возрастает, достигает максимума и затем убывает. При периодическом из- де, менении напряженности поля в пределах от +Ет до -Ет наблюдается так называемое явление диэлектрического гистерезиса — кривая D - f(E) при уменьшении напряженности поля не совпадает с соответствующей кривой ( 19.58) при увеличении напряженности поля. При уменьшении напряженности поля до нуля сохраняются некоторая остаточная поляризация и, соответственно, остаточное смещение Dr.

Существует еще одно различие между этими двумя типами фазовых детекторов. Детектор типа 1 всегда генерирует выходное колебание, которое в дальнейшем должно фильтроваться с помощью фильтра контура регулирования (более подробно обсудим это позже). Таким образом, ФАПЧ с фазовым детектором типа 1 содержит контурный фильтр, работающий как фильтр нижних частот, сглаживающий логический выходной сигнал полной амплитуды. В таком контуре всегда присутствует некоторая остаточная пульсация и, следовательно, периодические фазовые изменения. В тех схемах, где ФАПЧ используется для умножения или синтеза частот, к выходному сигналу добавляются еще и «боковые полосы фазовой модуляции» (см. разд. 13.18).

Из кривых 229 видно, что при устранении намагничивающего поля ферромагнетик сохраняет остаточное намагничение, причем внутри магнетика существует некоторая остаточная индукция. При увеличении амплитуды намагничивающего поля она стремится к предельному значению Вй ( 229). Чтобы уничтожить это остаточное намагничение, внутри ферромагнетика необходимо создать определенное поле, направленное противоположно первоначальному намагничивающему полю, изображаемое отрезком OHk. Это поле называют задерживающей или коэрцитивной силой ферромагнетика.

Можно также отметить, что критерий МСКО дает смещённую оценку b. Следовательно, остаётся некоторая остаточная интерференция многих пользователей.

где А — некоторая постоянная, зависящая от конструкции диода; U — приложенное напряжение; (/к = 0,2—0,8 В — контактная разность потенциалов, значение которой связано с температурой и концентрацией носителей в и- и р-областях.

где С0 — некоторая постоянная; (3
Возбуждение Я С-цеп и экспоненциальным импульсом ЭДС. На практике часто приходится иметь дело с входным сигналом вида e(t) =?0exp(—$t)o(t), где р>0 —некоторая постоянная с размерностью с"1. Подобное колебание ( 8.9,а) называют экспоненциальным импульсом, начинающимся в момент времени / = 0.

где Z0 — некоторая постоянная соответствующей размерности. Множество корней числителя Zj представляет собой совокупность нулей входного сопротивления двухполюсника. Корни же знаменателя pi образуют множество полюсов входного сопротивления. В совокупности нули и полюсы называют особыми точками. Очевидно, что нули сопротивления служат полюсами проводимости и наоборот.

где Ко — некоторая постоянная величина.

Кроме того, все известные методы нахождения ЦЭН сводятся к тому, что центр электрических нагрузок определяется как некоторая постоянная точка на генеральном плане промышленного предприятия. Однако такое допущение нельзя считать строгим, и найденный ЦЭН рассматривается как условный центр. Положение найденного тем или иным методом ЦЭН не будет постоянным во времени.

где k — некоторая постоянная; ?/0бр — обратное напряжение; фк — контактная разность потенциалов.

При определении допустимых систематических перегрузок пользуются средними (если изменение температуры за продолжительность графика нагрузки на превышает 12°С) или эквивалентными (если изменение температуры превышает 12°С). Эквивалентной называется некоторая постоянная температура, при которой износ изоляции получается таким же, что и в действительных условиях при изменяющейся температуре. Эквивалентные (сезонные и годовые) значения температуры воздуха для некоторых городов России приведены в табл. П. 4.4.

Следовательно, tp(n)=KtR—K0, где K.0=t2(n) — некоторая постоянная величина.

где s — некоторая постоянная величина;

Отношение априорных вероятностей Р(исо)/Р(uci) = =7 — это некоторая постоянная величина, представляющая собой порог, относительно которого оценивается функция /(ысп).