Магнитное напряжение

9-21. Магнитное экранирование

9-21. Магнитное экранирование. . ................... . 301

§21-22. Магнитное экранирование. Положим, что в равномерном магнитном поле напряженностью Н0 надо заэкранировать некоторую область пространства, например цилиндрическую, так, чтобы напряженность поля в ней была во много раз меньше, чем напряженность внешнего поля.

§21.22. Магнитное экранирование'..................ПО

§ 3.34. Электромагнитное экранирование

180.5. Магнитное экранирование в постоянных полях обусловлено преимущественным прохождением магнитного потока в стенке экрана, выполняемого в этом случае из материала с большой магнитной проницаемостью.

Электромагнитное экранирование в переменных полях определяется поглощением электромагнитной волны в стенке экрана, тем лучше экранирующего, чем больше удельная проводимость материала экрана.

27.23. Магнитное экранирование ...............................168

27.23. Магнитное экранирование

При работе с сигналами очень низкого уровня, или устройствами, очень чувствительными к магнитным наводкам (головки магнитофонов, катушки индуктивности, проволочные сопротивления), может оказаться желательным магнитное экранирование. «Экраны из мю-металла» выпускаются в виде готовых форм или гибких листов. Если внешнее магнитное поле велико, то лучше всего применять экран 'из материала с высокой магнитной проницаемостью, окруженный экраном с низкой магнитной проницаемостью (например, из обычного железа) для того, чтобы предотвратить магнитное насыщение внутреннего экрана. Конечно, наиболее простым решением часто является удаление мешающего источника магнитного поля. Иногда бывает необходимо убирать большие силовые трансформаторы, так сказать, с переднего края. Тороидальные трансформаторы имеют меньшую величину излучаемого магнитного поля по сравнению с обычными прямоугольными.

б) материалы с большой начальной и большой максимальной проницаемостями хнач и хманс — для деталей и узлов, осуществляющих магнитное экранирование;

Уравнение (6.9) может быть применено и к замкнутому в геометрическом смысле контуру. Это значит, что часть контура может проходить по стрелке, указывающей положительное направление магнитного напряжения между какими-либо точками контура. Указанная особенность уравнения (6.9) позволяет легко найти магнитное напряжение между интересующими нас точками магнитопровода.

Найдем, например, магнитное напряжение между точками k и b (см. 6. 8, в). Выбрав положительное направление искомого магнитного напряжения имд/„ например, как показано на рисунке, и обходя контур abka по часовой стрелке, получим

Зависимости Ф((Л,) и Ф = /(1/м) называются вебер-амперны-ми характеристиками (вб. а. х.). Их построение производится с помощью уравнений, составленных по закону полного тока, для контуров, в которые должно входить интересующее нас магнитное напряжение 1/м.

Точка пересечения /1 графиков Ф([7М) и Ф = /(— С/мв) определит значения Ф и 1/м. Далее нетрудно найти магнитную индукцию В = Ф/S, магнитное напряжение 1/мй = — L'M > 0, по кривой намагничивания ( 6.12,6) напряженность магнитного поля Н и напряженность магнитного поля воздушного зазора Я8 = В/ц0 = 1/м6//6.

Зная BS2, нетрудно найти магнитный поток Ф2 = ВЙ2562, а затем подсчитать магнитное напряжение VMab:

Построив с помощью уравнения 1/м„/, = Я3/3 вб. а. х. Ф3(^/м«л) и зная магнитное напряжение 1/миь легко определить магнитный поток Ф,.

— — симметричная 195, 217 Магнитное напряжение 205

Между расчетами нелинейных электрических цепей постоянного тока и магнитных цепей с постоянными МДС нетрудно установить аналогию. Действительно, из уравнения (7.7) следует, что магнитное напряжение на участке магнитной цепи равно произведению магнитного сопротивления 'участка на магнитный поток UM =?„&• Эта зависимость аналогична закону Ома для резистивного элемента электрической цепи постоянного тока U = rl [см. (1.1)]. Сумма магнитных напряжений в контуре магнитной цепи равна сумме МДС этого контура 2 f/M = = SF [см. (7.26)], что аналогично второму закону Кирхгофа для электрических цепей постоянного тока S U = Б? [см. (1.10)].

Пользуясь аналоговой электрической схемой и расчетной схемой замещения, обратную задачу определения потока в магнитной цепи по заданной н. с. можно решить путем построения опрокинутой характеристики линейного элемента, как это делалось ранее при расчете нелинейных электрических цепей постоянного тока. Для этого воспользуемся понятием о магнитных напряжен и-я х элементов схемы . замещения магнитной цепи, равных произведению потока и магнитного сопротивления участка или произведению напряженности магнитного поля и длины участка. Для рассматриваемой цепи магнитное напряжение ферромагнитного участка UM = Ф#м = HI, магнитное напряжение воздушного зазора

Если решается прямая задача, например по заданному, потоку Ф3 определяется н. с., то полученную систему используют следующим образом. Сначала по известному потоку Ф3 определяют значения В3 и В0, а затем Я3 и Н0. По полученным значениям Я3 и Я0, пользуясь уравнением (в), находят магнитное напряжение на разветвлении:

Зная магнитное напряжение Uab, можно найти напряженность магнитного поля второго участка Я2 = U аЬП2 и по ней сначала определить индукцию В2, а затем поток Ф2.