Магнитной проводимостью

Если ферромагнитный материал был размагничен, то при увеличй-1 нии напряженности Я магнитная индукция В изменяется в соответствии с кривой 1 первоначального намагничивания ( 6.6). Последней соответствует на том же рисунке кривая 2 изменения магнитной проницаемости ц„(Я), построенная согласно формуле \ia •= В/Я.

ц,» I. Максимальному значению магнитной проницаемости соответствует точка А, которая может быть получена, если через начало координат провести касательную к кривой /.

ся от кривой первоначального намагничивания. Основная кривая намагничивания используется при расчете магнитных цепей. Наибольшее значение магнитной проницаемости иа определяется по основной кривой.

По основной кривой намагничивания ферромагнитного материала определяют зависимость абсолютной магнитной проницаемости

Магнитное сопротивление уменьшается с увеличением магнитной проницаемости материала. Поэтому для получения больших потоков при заданной н. с. магнитопровод должен быть выполнен из магнитно-мягкого материала с высокой магнитной проницаемостью (*.

где С/эфф — эффективное напряжение, подаваемое на индуктор; cos ф — коэффициент мощности, зависящий от расстояния h и магнитной проницаемости ^; п — число витков индуктора; ^д — электрическое сопротивление детали. Эффективность нагрева повышается, если на поверхности паяемой детали по периметру соединения сформировать короткозамкнутый контур с малым удельным сопротивлением. Это позволит локализовать энергию и исключить перегрев внутреннего объема.

1. Магнитная система машины ненасыщена, в силу чего индуктивности машины не зависят от намагничивающих сил (или токов); величины самих индукгивностей при этом определяются для некоторого значения магнитной проницаемости стали магнитопровода.

1.20. Чем отличается дифференциальная магнитная проницаемость, построенная по основной кривой намагничивания от дифференциальной магнитной проницаемости, построенной по средней кривой намагничивания?

Решение. Средняя кривая намагничивания в отличие от основной кривой не имеет точки перегиба ( 1.20). Если величину магнитной проницаемости ц = Б/(д,0Я вычислить по средней кривой намагничивания, то получим

Решение. На участке 2 — 3 статическая характеристика линейна. Этот участок соответствует максимальной дифференциальной магнитной проницаемости

По кривой зависимости относительной магнитной проницаемости в функции индукции получаем значения относительных магнитных проницаемостей при заданных сечениях сердечника ( 9.10, б). Расчетные данные сведены в табл. 9.10.

вольфрамовой стали с большой остаточной индукцией и относительно малой коэрцитивной силой Нс и, следовательно, с относительно высокой магнитной проводимостью.

9.29. Определить критическую величину" рабочего зазора нейтрального реле с одним замыкающим магнитоуправ-ляемым контактом МК типа КЭМ-1, приняв коэффициент магнитной проводимости сердечника kCT — GCT/G5o = 2 и величину начального рабочего зазора 60= 0,22 мм. Магнитной проводимостью путей рассеяния пренебречь.

/6 = 1,3 мм; величина начального рабочего зазора 60= = 0,22 мм; модуль упругости материала электродов (сплав 52Н) Е =1,36-10" Н/м2. Принять kCT = 2; k№M = 0,5. Магнитной проводимостью путей рассеяния пренебречь.' Решение. При kCT ~ Gcr/Gs, и

9.32. Определить коэффициент возврата kB нейтрального реле с одним МК типа К.ЭМ-1. Можно ли изменить kB конструктивными методами? Принять omin=0,01 мм, 80=0,22 мм, йст = 2. Магнитной проводимостью путей рассеяния пренебречь.

Изменение индукции приводит к изменению м. д. с. на единицу длины магнита и, следовательно, к тому, что на разных участках с одинаковой магнитной проводимостью потери потока будут различны. Это учитывается путем применения в расчетах метода последовательного

Величина, обратная магнитному сопротивлению, называется магнитной проводимостью Л„ = 1/гм [см ч. 1 , гл. 81. Закон Ома для магнитной цепи в большинстве случаев не может быть применен для расчета вследствие того, что связь между В и Я нелинейна Примерная графическая зависимость В = /(Я) для ферромагнитных материалов показана на рис 2-2; такая двузначная зависимость называется петлей гистерезиса. При возрастании индук ция В изменяется (возрастает) по нижней части петли

дечника сталью &с=0,98. Указанная марка стали, обладающая повышенной магнитной проницаемостью вдоль проката, снижает магнитное напряжение полюсов, но только если при штамповке ось листа полюса совпадает с направлением проката. В этом случае поперек проката, а следовательно поперек полюса, сталь будет обладать значительно меньшей магнитной проводимостью, поэтому уменьшается размагничивающее действие реакции якоря. Одновременно уменьшается маг-

Из (1.25) следует, что индуктивность не зависит от значений тока и потока и определяется только магнитной проводимостью и числом витков.

Из (1.33) следует, что индуктивность не зависит от значений тока и потока и определяется только магнитной проводимостью и числом витков.

Индуктивные сопротивления самоиндукции, или, как их называют, индуктивные сопротивления рассеяния обмоток, характеризуют поля рассеяния, потоки которых сцеплены с витками каждой из обмоток в отдельности. Методы их расчета для машин различных типов имеют много общего. Поля рассеяния статора и ротора рассматривают раздельно. Потоки рассеяния каждой из обмоток, кроме того, подразделяют на три составляющие: пазового, лобового и дифференциального рассеяния. Соответственно подразделению потоков вводят понятия сопротивлений пазового, лобового и дифференциального рассеяний, сумма которых определяет индуктивное сопротивление рассеяния фазы обмотки статора или ротора. Для расчета сопротивлений рассеяния помимо размеров магнитопровода и обмоточных данных машины необходимо знать удельные коэффициенты магнитной проводимости пазового Хп, лобового Хл и дифференциального рассеяний Хд. Под удельной магнитной проводимостью понимают магнитную проводимость, отнесенную к единице расчетной длины магнитопровода с учетом ослабления поля над радиальными вентиляционными каналами:

Уменьшение потока пазового рассеяния из-за насыщения приближенно учитывают введением дополнительного раскрытия паза, равного сэ. Дополнительное раскрытие сэ принимается таким, чтобы его магнитное сопротивление потоку рассеяния было равно магнитному сопротивлению насыщенных участков зубцов. При этом условии можно использовать для расчета коэффициент магнитной проводимости паза с учетом насыщения обычные формулы, предполагая, что дст = °°. Уменьшение Хп из-за насыщения участков зубцов (ДХПЛ1ас) будет определяться сэ. Таким образом, сэ зависит от уровня насыщения верхней части зубцов потоками рассеяния и, следовательно, от МДС паза, т.е. от тока в обмотке. Так как ток обмотки в свою очередь зависит от индуктивного сопротивления, определяемого магнитной проводимостью, то расчет приходится проводить методом последовательных приближений. Первоначально задаются предполагаемой кратностью увеличения тока, обусловленной уменышнием индуктивного сопротивления из-за насыщения зубцо-вой зоны: