Магнитная проницаемости

где ц0 — магнитная постоянная; \ir — относительная магнитная проницаемость.

Если известна магнитная проницаемость ца материала кольца, то магнитная индукция будет В = ц„Н = na/w/2rcp.

( 7.6, а); магнитные материалы с округлой предельной статической петлей гистерезиса, у которых коэффициент прямоугольности 0,4 < < fci—i < 0,7 ( 7.6, б); магнитные материалы с линейными свойствами, у которых зависимость В {Н) практически линейная: В = = ц faff ( 7.6, в), где цг — относительная магнитная проницаемость.

Магнитная индукция в сердечнике В = (хц0 Н, где \>.0 = 4я . Ю"7 Г/м — магнитная постоянная, а у, — относительная магнитная проницаемость материала магнитопровода.

По мере удаления от начального участка Оа магнитная проницаемость ц растет и в точке в перегиба кривой

Напомним, что магнитная проницаемость [А вещества зависит от величины напряженности намагничивающего поля Я [см. кривую р. (Н) на 11.8)]. Поэтому магнитное сопротивление магнитопровода является нелинейной функцией намагничивающего тока и магнитопровод представляет собой нелинейный магнитный элемент /?м(/).

Формула (11.17) выражает законОма для неоднородной неразветвленной магнитной цепи. Из этой формулы видно, что магнитное сопротивление всей цепи равно сумме магнитных сопротивлений ее последовательно соединенных участков. Так как магнитная проницаемость воздуха * = 1, то магнитное сопротивление воздушных зазоров весьма велико и сильно снижает величину магнитного потока магнитопровода. Поэтому наличие воздушного зазора в рабочем объеме или в самой конструкции магнитопровода требует значительного увеличения н. с. для создания в магнитной цепи магнитного потока.

Большинство трансформаторов выполняют на сердечниках, которые собирают из изолированных лаком листов горячекатаной электротехнической стали марки Э4. Сборку сердечника проводят так, чтобы воздушные зазоры были сведены к минимуму; при задан ной величине рабочего потока ток холостого хода /,х будет тем меньше, чем меньше сопротивление магнитной цепи. Поэтому листы собирают таким образом, чтобы воздушные зазоры между ними (стыки) перекрывались в следующем слое ( 13.19,а). Изготовленные этим способом сердечники называются шихтованными. Хотя зазоры перекрываются листами соседних слоев, в местах стыков образуется слой с высоким магнитным сопротивлением. Это происходит вследствие того, что в листах, смежных с зазором ( 13.19,6), магнитные линии сгущаются и индукция возрастает до 2,0 ч- 2,5 Т. При такой индукции относительная магнитная проницаемость падает до нескольких единиц. В расчетной практике этот слой заменяют эквивалентным воздушным зазором, магнитное сопротивление которого равно сопротивлению стыка. Измерения на готовых сердечниках показывают, что

б) высокая магнитная проницаемость на линейном участке кривой первоначального намагничивания;

Пермаллои представляют собой сплав железа и никеля с добавлением хрома, меди, молибдена и других элементов. Магнитная проницаемость пермаллоев в десятки и даже сотни раз выше, чем у электротехнических сталей, а намагниченность насыщения — в 1,5-г 2 раза меньше. Коэрцитивная сила пермаллоев в Юн-50 раз меньше, чем у сталей, а удельное электрическое сопротивление имеет тот же порядок. Поэтому магнитные потери в пермалло-евых сердечниках во много раз меньше, чем в стальных. Уменьшение толщины пермаллоевой ленты до 0,02 мм еще больше снижает потери.

Индукция и магнитная проницаемость участка

Здесь 'С — скорость света в вакууме; е, ц, — относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости заполняющего материала.

219. Определить магнитное сопротивление сердечника, выполненного в виде усеченного конуса с диаметрами оснований 40 и 20 мм и длиной 50 мм ( 6). Абсолютная магнитная проницаемости материала сердечника \ла — 4я х х 10~6Г/м. Эквивалентное сечение сердечника принять равным полусумме площадей оснований конуса.

е, ц — диэлектрическая и магнитная проницаемости сред модели-оуемых полей.

В большинстве технических задач выполняются следующие условия: 1) скорость движения среды v значительно меньше скорости света с (v <^ с), что позволяет пренебречь членами высшего порядка малости и не требует привлечения теории относительности, 2) характеристики среды — диэлектрическая и магнитная проницаемости и удельная проводимость — являются постоянными величинами.

Магнитная проницаемости ft, Гн. м

s и JA— диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, окружающей токоведущие проводники.

где с — скорость света в пустоте (около 3-Ю8 м/с); е и i — диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, окружающей токоведущие проводники.

где г и р, — диэлектрическая и магнитная проницаемости кабеля. В кабеле с потерями фазовая скорость еще меньше.

где е и ц, — абсолютные диэлектрическая и магнитная проницаемости диэлектрика. В этом выражении L есть внешняя индуктивность, определяемая магнитным потоком в диэлектрике. Например, для кабеля имеем (ч. I):

где ц0 — магнитная постоянная, в СИ равная 4л- 10-' Гн/м; >1а —абсолютная и цг — относительная магнитная проницаемости. Одним из основных проявлений магнитного поля является воздействие его на проводник с током, помещенный в это прле**, Опыт пока-

е и ц — относительные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды, окружающей провода. Для воздушных линий е== 1 и ц= 1. В таком случае