Магнитная постоянная

трубках — кинескопах. Поскольку магнитная отклоняющая система размещается вне баллона ЭЛТ, ее удобно вращать вокруг оси ЭЛТ, меняя положение осей на экране, что важно в некоторых применениях, например в радиолокационных индикаторах. С другой стороны, магнитная отклоняющая система инерционнее электростатической и не позволяет перемещать луч с частотой более 10—20 кГц. Поэтому в осциллографах — приборах, предназначенных для наблюдения на экране ЭЛТ изменений электрических сигналов во времени,— применяют трубки с электростатическим управлением.

2.3. Устройства электронно-лучевой трубки с магнитным отклонением луча (а) и магнитная отклоняющая система (б)

Основным недостатком магнитных отклоняющих систем является большая инерционность, из-за чего трубки с магнитным отклонением невозможно использовать на частотах выше 10— 20 кГц. Кроме того, магнитная отклоняющая система более громоздка и потребляет большую мощность от источника сигнала.

С целью увеличения плотности энергии в пучке после выхода из анодного отверстия электроны фокусируются при помощи специальной магнитной линзы 4, а для перемещения луча по свариваемому стыку служит магнитная отклоняющая система 5.

Магнитная отклоняющая система обычно содержит две пары катушек, надеваемых на горловину трубки и образующих магнитные поля во взаимно перпендикулярных направлениях. Рассмотрим отклонение электрона магнитным полем одной пары катушек, считая, что поле ограничено диаметром ка-

Достоинства и недостатки электростатической и магнитной систем отклонения. Из выражения (7-23) видно, что отклонение луча магнитным полем в меньшей степени зависит от скорости электрона, чем для электростатической системы отклонения (7-18). Поэтому магнитная отклоняющая система находит применение в трубках с высоким анодным потенциалом, необходимым для получения большой яркости свечения экрана.

Радиолокационные трубки. Несколько иные требования предъявляются к радиолокационным трубкам. Здесь нужно получить на экране изображение импульса радиосигнала, отраженного от облучаемого объекта таким образом, чтобы координаты изображения импульса на экране могли быть пересчитаны в координаты объекта в пространстве. Фокусировка луча должна быть хорошей и обеспечивать необходимую точность определения координат. В радиолокации обычно применяются трубки с магнитным управлением луча и длительным послесвечением экрана. Изображение сигнала на экране получают в полярных координатах. Для этой цели используется: магнитная отклоняющая система, состоящая из пары катушек. К катушкам подводится ток пилообразной формы, создающий линейно меняющееся во времени магнитное поле, которое отклоняет луч по радиусу от центра экрана к периферии. С помощью специального устройства отклоняющая система, надетая на горловину трубки, медленно вращается, и луч прочерчивает на экране радиальные линии, медленно смещаемые по азимуту. Вращение катушки происходит синхронно с вращением остро-

Магнитная отклоняющая система обычно содержит две пары катушек, надеваемых на горловину трубки и образующих магнитные поля во взаимно перпендикулярных направлениях. Рассмотрим отклонение электрона магнитным полем одной пары катушек, считая, что поле ограничено диаметром ка-

Достоинства и недостатки электростатической и магнитной систем отклонения. Из выражения (7-23) видно, что отклонение луча магнитным полем в меньшей степени зависит от скорости электрона, чем для электростатической системы отклонения (7-18). Поэтому магнитная отклоняющая система находит применение в трубках с высоким анодным потенциалом, необходимым для получения большой яркости свечения экрана.

Радиолокационные трубки. Несколько иные требования предъявляются к радиолокационным трубкам. Здесь нужно получить на экране изображение импульса радиосигнала, отраженного от облучаемого объекта таким образом, чтобы координаты изображения импульса на экране могли быть пересчитаны в координаты объекта в пространстве. Фокусировка луча должна быть хорошей и обеспечивать необходимую точность определения координат. В радиолокации обычно применяются трубки с магнитным управлением луча и длительным послесвечением экрана. Изображение сигнала на экране получают в полярных координатах. Для этой цели используется: магнитная отклоняющая система, состоящая из пары катушек. К катушкам подводится ток пилообразной формы, создающий линейно меняющееся во времени магнитное поле, которое отклоняет луч по радиусу от центра экрана к периферии. С помощью специального устройства отклоняющая система, надетая на горловину трубки, медленно вращается, и луч прочерчивает на экране радиальные линии, медленно смещаемые по азимуту. Вращение катушки происходит синхронно с вращением остро-

Магнитная отклоняющая система ( 18,6) выполняется в виде двух катушек, вектор индукции ~S магнитного поля которых перпендикулярен вектору скорости v электронов. Под действием силы Лоренца траектория полета электронов искривляется тем больше, чем больше ток / в катушках, и, следовательно, индукция поля.

где ц0 — магнитная постоянная; \ir — относительная магнитная проницаемость.

Магнитная постоянная и„=4л:•10"7 Гн/м.

В вакууме индукция и напряженность, магнитного поля связаны простым соотношением: В = Ц0Н, где ц0 = 4тт • 10~7 Гн/м - магнитная постоянная. Для ферромагнитных материалов зависимость индукции от напряженности магнитного поля В (Н) в общем случае нелинейная.

Магнитная индукция в сердечнике В = (хц0 Н, где \>.0 = 4я . Ю"7 Г/м — магнитная постоянная, а у, — относительная магнитная проницаемость материала магнитопровода.

Магнитные свойства ферро- или ферримагнетиков обычно характеризуются зависимостями магнитной индукции В и намагниченности УИ (или внутрен-ней магнитной индукции Bt = \ьаМ, где \иа = 4 яХ Х.10~7 Гн/'м — магнитная постоянная) от напряженности магнитного поля Я, а также зависимостями удельных потерь на перемагничива-Йие р от магнитной индукции В и частоты /. Графики зависимостей В (или М) от Н называют кривыми намагничивания.

относительной магнитной проницаемостью ц == б/Ц0 Н (где В — магнитная индукция, Тл; ц0— магнитная постоянная, равная 4 я • Ю-7 Гн/м);

Но — магнитная постоянная, равная 4л-107 гн/м; (га — абсолютная магнитная проницаемость, гн/м.

- ^ = Л0 ([г cos 8 - /> sin 8) = .i0 = 4п • I О"7 г«/ле — магнитная постоянная;

где а и b — радиусы внутреннего и внешнего проводников, Ло = = 1,2566-10~6 Гн/м — магнитная постоянная вакуума.

где цю=4я-10-7= 12,556-К)-7 Гн/м —магнитная постоянная вакуума. Относительную магнитную проницаемость ц, как правило, следует полагать равной единице, поскольку большинство диэлектриков в диапазоне радиочастот не проявляют собственных магнитных свойств.

Удельная сила, приходящаяся на единицу площади межполюсного зазора в опоре, составляет Fya = B%/2ii0. Здесь В& — усредненное значение магнитной индукции в зазоре; ц0 = 4л: • 10 ~7 Гн/м — магнитная постоянная.