Любезного разрешения

ник [23—24]. Этот новый эффект, обусловленный локализованными состояниями, может найти применение в ближайшем будущем.

2) так же как и для экситонного поглощения, наличие хвоста Урбаха вблизи края собственного поглощения обусловлено двумя факторами: нормально распределенным диагонально-узловым беспорядком (локализованными состояниями) н зонными энергетическими состояниями;

дов: закон пропорциональности ~Е1/2 [24] и закон прямой пропорциональности (~Е) [23] с учетом зон энергий, образованных локализованными состояниями. Результаты расчетов, проведенных методами теории возмущений и'в рамках приближения когерентного потенциала, показывают, что наиболее справедливой является модель [24].

где a. (hv) — КП при энергии фотонов hv\ Е^ — уровень Ферми; N(E} — плотность состояний с уровнем энергии Е. Соотношение (3.3.13) является, по существу, приближением Дэвиса— Мотта, т.е. вюпочает в себя допущение, что матричные элементы остаются неизменными при переходах между "размытыми" состояниями в одной зоне и локализованными состояниями в другой, также как и при переходах между "размытыми" состояниями в обеих зонах [82] . Хиндли также поднимал вопрос о постоянстве матричных элементов в рамках модели случайных фаз [83].

Широкая полоса оптического поглощения в области низких hv в легированном фосфором a-Si:H (см. 3.3.9) должна быть связана с локализованными состояниями вблизи валентной зоны, которые создаются атомами .фосфора, так как нельзя объяснить экспериментальные данные, предполагая наличие какой-либо структуры N(E) вблизи зоны проводимости, если учесть, что Ер лежит приблизительно на 0,2 эВ ниже Ес.

В упоминавшихся до сих пор моделях возбужденные носители релак-сировали непосредственно до состояния фотопотемнения [155—158]. Однако с помощью этих моделей нельзя объяснить некоторые особенности наблюдаемого .динамического поведения, такие как начальное нарастание показателя преломления и последовательные уменьшение и постепенное возрастание фотопотемнения. Для объяснения наблюдаемого динамического поведения фотопотемнения предложена следующая энергетическая схема ( 3.6.4). Возбужденные носители движутся по подвижным состояниям и захватываются неподвижными глубокими локализованными состояниями, после чего постепенно релаксируют до уровня фотопотемнения с относительно большим временем затухания 70 мкс.

2) так же как и для экситонного поглощения, наличие хвоста Урбаха вблизи края собственного поглощения обусловлено двумя факторами: нормально распределенным диагонально-узловым беспорядком (локализованными состояниями) н зонными энергетическими состояниями;

дов: закон пропорциональности ~Е1/2 [24] и закон прямой пропорциональности (~Е) [23] с учетом зон энергий, образованных локализованными состояниями. Результаты расчетов, проведенных методами теории возмущений и'в рамках приближения когерентного потенциала, показывают, что наиболее справедливой является модель [24].

где a (hv) — КП при энергии фотонов hv; ?V — уровень Ферми; N(E) — плотность состояний с уровнем энергии Е. Соотношение (3.3.13) является, по существу, приближением Дэвиса— Мотта, т.е. включает в себя допущение, что матричные элементы остаются неизменными при переходах между "размытыми" состояниями в одной зоне и локализованными состояниями в другой, также как и при переходах между "размытыми" состояниями в обеих зонах [82] . Хиндли также поднимал вопрос о постоянстве матричных элементов в рамках модели случайных фаз [83].

Широкая полоса оптического поглощения в области низких h v в легированном фосфором a-Si:H (см. 3.3.9) должна быть связана с локализованными состояниями вблизи валентной зоны, которые создаются атомами .фосфора, так как нельзя объяснить экспериментальные данные, предполагая наличие какой-либо структуры N{E) вблизи зоны проводимости, если учесть, что Е^ лежит приблизительно на 0,2 эВ ниже Ес.

В упоминавшихся до сих пор моделях возбужденные носители релак-сировали непосредственно до состояния фотопотемнения [155—158]. Однако с помощью этих моделей нельзя объяснить некоторые особенности наблюдаемого .динамического поведения, такие как начальное нарастание показателя преломления и последовательные уменьшение и постепенное возрастание фотопотемнения. Для объяснения наблюдаемого динамического поведения фотопотемнения предложена следующая энергетическая схема ( 3.6.4). Возбужденные носители движутся по подвижным состояниям и захватываются неподвижными глубокими локализованными состояниями, после чего постепенно релаксируют до уровня фотопотемнения с относительно большим временем затухания 70 мкс.

5.2. Зависимость Ieq от VD при 25 кГц (из работы [3], с любезного разрешения, © 1963 ШЕЕ).

5.3. Эквивалентные диодные токи насыщения для теплового шума в канале ПТ (а) и в затворе ПТ (б) (согласно работе [4], с любезного разрешения, © 1966 ШЕЕ).

5.7. Избыточный шум ПТ с р—я-переходом в зависимости от напряжения смещения на втором затворе Vss для двух значений тока стока (согласно работе [26], с любезного разрешения «Пергамон Пресс»).

Горизонтальная шкала соответствует 20 мс/дел., вертикальная 20 нА/дел. (Согласно [41], с любезного разрешения Американского физического института.)

(Согласно [41], с любезного разрешения Американского физического института.)

Экспериментальные точки обозначены кружками, а числа в круглых скобках указывают количество проанализированных случаев. (Согласно [41], с любезного разрешения Американского физического института.)

Экспериментальные точки соответствуют незалитым (17°С) и залитым (1 °С) кружкам. (Согласно [41], с любезного разрешения Американского физического института.)

Экспериментальные точки обозначены незалитыми кружками, прямая часть сплошной линии соответствует зависимости f-2. (Согласно [41], с любезного разрешения Американского физическо го института.)

(Согласно [17], с любезного разрешения «Пергамон Пресс»,)

(Согласно [17], с любезного разрешения «Пергамон Пресс».)

(с любезного разрешения, © 1975 IEEE)

~ 12.3. Экспериментальная зависимость тока джозефсоновского контакта от величины магнитного поля ([23], с любезного разрешения Американского физического общества.)