Линейного конденсатора

Рассмотрим случай линейного изменения моментных функций. Пусть одномерная плотность w(x, t)—нормальный закон распределения с цементными функциями tnx(t)=m<,—kmx(t), Gx(t)=b.<3xt, а односторонний допуск с нижней границей a
В случае линейного изменения напряжения ис

9.11. Зависимости а>0 (t) и to (t) при пуске вхолостую двига-. теля постоянного тока независимого возбуждения путем линейного изменения во времени подводимого к якорю напряжения,

Для линейного изменения частоты во времени, г = = const, параметр абсолютного скольжения можно определить по формуле

В тех случаях, когда линейность выходного напряжения должна быть очень высокой (/(н < 0,01), в схему генератора вводят дополнительные цепи коррекции ( 8.14). В схеме 8.141конденсатор С образован двумя последовательно включенными конденсаторами Ct и C2f Напряжение на конденсаторе С = CiC2/(Ci -f- С2) при его зарядке определяется суммой напряжений иа + ucz = ис. Соответственно «вых = /Сп«с = Ка(иа + «сг) « "ci + Uc2- В течение прямого хода конденсатор С заряжается и напряжение на нем нарастает по закону, близкому к линейному. По такому же закону изменяются и составляющие этого напряжения ыС1 и исг. В силу линейного изменения напряжения ис, ыС1 и «С2 ток через резистор R0 корректирующей цепи

В дисперсионных спектроанализаторах используются ДЛЗ, обладающие постоянством модуля коэффициента Передачи К(<*)= const и 'Квадратичной фазовой характеристикой
— скорость линейного изменения частоты внутри импульса ( 3.19,6). Мгновенное значение ЛЧМ сигнала можно записать в виде

Так, для рассмотренного выше линейного изменения частоты заполнения расширение спектра радиоимпульса характеризуется коэффициентом Kf, равным

есть скорость линейного изменения частоты внутри импульса. Тогда мгновенное значение колебания, представленного на 3.19, а, можно записать в виде

по закону, близкому к линейному. По такому же закону изменяются и составляющие этого напряжения uCi и иСг. В силу линейного изменения напряжений ис> uCi и «Са ток через резистор Ra корректирующей цепи:

Программа линейного изменения намагничивающего тока может быть реализована различными способами. Например, в устройстве, описанном Капптуллером, обмотка намагничивающего устройства включается в анодную цепь электронной лампы. Изменение анодного тока по линейному закону достигается изменением потенциала сетки, подаваемого от реостата, питаемого постоянным током, движок которого связан с двигателем, управляемым измерительным устройством [60].

Сначала определяется энергия электрического поля системы заряженных проводящих тел в общем виде, а отсюда — для уединенного тела, линейного конденсатора и прообраза емкостной машины — двух линейных конденсаторов С\ и С2> связанных взаимоемкостью Cj2:

Для нелинейного конденсатора по его кулон-вольтной характеристике определяется работа, затраченная на зарядку конденсатора. Следует обратить внимание, что энергия нелинейного конденсатора, в отличие от линейного, не определяется только конечными значениями заряда и напряжения, а зависит от вида кулон-вольтной характеристики. Здесь же определяются потери на диэлектрический гистерезис.

Как видно из формулы (2.76), барьерная емкость р—п перехода зависит от напряжения смещения. При малой амплитуде переменного сигнала Um, когда Um^Uo6j, + UK, барьерную емкость можно использовать в качестве линейного конденсатора.

2. Энергия нелинейного конденсатора

Работа источника, затраченная на зарядку нелинейного конденсатора и равная запасенной в нем энергии, определяется заштрихованной площадью, также ограниченной кулонвольтной характеристи-

от значения напряжения [/<,, т. е. энергия нелинейного конденсатора не определяется конечными значениями Q0 и U0.

Вольтамперная характеристика V (/) цепи с последовательным соединением катушки со стальным сердечником и линейного конденсатора ( 14.18, а) может быть построена на основе кривой UL (/) для катушки и прямой Uc (./) для конденсатора ( 14.18,6). Так как напряжения UL и L/C находятся в противофазе, то

Для цепи с параллельным соединением катушки индуктивности со стальным сердечником и линейного конденсатора ( 14.19, а) надо построить ампервольтную характеристику /' (U) тока в неразветвленной части цепи по кривой //.({/) катушки и прямой /с (U) конденсатора ( 14.19,6); ток

Феррорезонанс токов. Рассмотрим теперь параллельное соединение катушки со сталью и линейного конденсатора ( 22-39, а). На 22-39, б приведена векторная диаграмма цепи для эквивалентных синусоид, когда потери не учитываются. При синусоидальном напряжении источника питания ток в конденсаторе тоже синусоидальный. Общий ток I=iL-\-Ic или /== = 1/1.—/с . На 22-39,в построены вольт-амперные характеристики для действующих значений токов и напряжений катушки, конденсатора и всей цепи. В точке р наступает феррорезонанс токов, которого можно достичь изменением напряжения U источника питания.

Феррорезонанс токов. Рассмотрим теперь параллельное соединение катушки со сталью и линейного конденсатора. На 8-36,а и б приведены схема цепи и ее векторная диаграмма для эквивалентных синусоид, когда потери не учитываются. При синусоидальном напряжении источника питания ток в конденсаторе тоже синусоидальный. Общий ток i = IL + ic или/= l/z,—/с. На рис- 8-Э6,в построены вольт-амперные характеристики для действующих значений токов и напряжений катушки, конденсатора и

Заряд на обкладке линейного конденсатора пропорционален напряжению между обкладками и равен q = Си, где С — емкость конденсатора. Предположим, что конденсатор подключен к зажимам генератора и напряжение генератора с течением времени изменяется. Вместе с ним будет изменяться напряжение на конденсаторе и заряды на его обкладках. Следовательно, в проводах, соединяющих генератор с конденсатором, будут перемещаться электрические заряды.