Концентрических окружностей

Рассмотрим в качестве примера магнитное поле в сечении замкнутого кольцевого магнитопровода из однородного материала ( 6.5). Линии магнитной индукции в кольце из любого материала при равномерном распределении витков представляют собой концентрические окружности. Выбрав за контур интегрирования линию магнитной индукции с радиусом р, получим

Для оперативной работы наиболее широкое применение получили магнитные диски (МД) или вместе с устройством, в которое они вставляются для работы, накопители на магнитных дисках (НМД). МД состоят из пакета, содержащего 9—11 отдельных дисков диаметром 330 мм. Диски в пакете расположены в 40 мм друг от друга. Поверхность дисков покрыта ферромагнитным материалом. Пакет дисков вставляется в НМД и вращается с постоянной скоростью 50 об/с. В промежутки между отдельными дисками пакета входят подвижные рычаги, на концах которых укреплены магнитные головки. Магнитные дорожки с записью образуют на поверхностях дисков концентрические окружности. Все рычаги устанавливаются синхронно на длине одинакового радиуса от центра, образуя как бы цилиндр. Рычаги с головками устанавливаются электро-

Как видно, между исходными уравнениями и их решениями в рассмотренных примерах существует соответствие по табл. 23.1. При этом в электрическом поле векторы Е и D направлены по радиусу, т. е. силовые линии представляют собой лучи, эквипотенциальные линии ф = const — концентрические окружности. В магнитном поле векторы В и Н направлены по касательным к концентрическим окружностям (силовым линиям), причем линии равных значений векторного потенциала также являются концентрическими окружностями. Следовательно, Az — const представляет собой уравнение силовых линий магнитного поля как в проводнике с током, так и вне его.

Рассмотрим в качестве примера магнитное поле в сечении замкнутого кольцевого магнитонровода из однородного материала ( 6.5). Линии магнитной индукции в кольце из любого материала при равномерном распределении витков представляют собой концентрические окружности. Выбрав за контур интегрирования линию магнитной индукции с радиусом р, получим

Глазу свойствен так называемый обман зрения. При мерцании источников света создается эффект движения. Нанесенная на поверхность тел а сетка или концентрические окружности вызывают видимое искажение формы этого тела. Границей различимых мерцаний считают 15—20 мерцаний в секунду. При меньшей частоте мерцаний глаз фиксирует отдельные вспышки, при большей — воспринимает как непрерывный свет. Совместное действие нескольких раздражителей (например, слуховых и зрительных) создает эффект усиления восприятия.

В качестве другого примера рассмотрим магнитное поле в сечении замкнутого кольца (тороида) из однородного материала ( 2.4, в), на котором равномерно распределены витки намагничивающей катушки. Линии магнитной индукции в кольце из любого материала при равномерном распределении витков катушки представляют собой концентрические окружности. Выбрав за контур интегрирования линию магнитной индукции с радиусом р, получим

Линии магнитной индукции представляют собой концентрические окружности с центром, расположенным на оси кабеля. В первой области магнитная -линия радиуса г <; а охватывает часть тока

Рассмотрим силовые линии поля прямого тока. В § 87 мы видели, что напряженность Н всегда перпендикулярна к плоскости, содержащей провод и рассматриваемую точку поля. Поэтому силовые линии в данном случае суть концентрические окружности, центр которых расположен на оси тока ( 154). Их направление определяется правилом правого буравчика.

тока имеют вид параллельных прямых линий, направленных справа налево. Силовые же линии тока представляют собой концентрические окружности. Складываясь, оба поля дают картину силовых линий, изображенную на рисунке, откуда сразу можно заключить, что на провод действует сила, перпендикулярная к проводу и к первоначальному магнитному полю.

Направление магнитного поля Н в каждой точке перпендикулярно к ? и к направлению распространения. Поэтому магнитные силовые линии представляют собой концентрические окружности, лежащие в плоскостях, перпендикулярных к диполю, и имеющие центр на оси диполя ( 525,6).

Такие зависимости строятся в полярных координатах.для различных светильников в пределах угла от 0 до 180°. Так как большинство источников света симметрично, то кривая светораспределения в пределах 180—360°является зеркальным отражением кривой, построенной в пределах 0—180°. Если в полярных координатах нанести в том же масштабе концентрические окружности, то радиусы-векторы построенных кривых будут равны силе света источника в данном направлении, т. е. под углом а ( 1.2).

При отсутствии потерь (6 = 0) уравнение (7-13) дает р = /, т. е. получается окружность ( 7-9, в). Для различных значений / получается семейство концентрических окружностей.

Погонная индуктивность. По определению она равна частном от деления полного магнитного потока, существующего на протя жении метрового отрезка линии, к протекающему в линии току т. е. Li=
А*\ концентрических окружностей. Направле-

1. Определим конфигурацию и направление магнитного поля. СилоЕ.ые линии имеют вид концентрических окружностей, р „, как это показано на 3.5. НЕ правление поля определяется по правилу правой руки.

3. Докажем, что поле вне катушки не существует. Проведем доказательство от противного. Допустим, что поле существует. В силу симметрии линии ;>того поля имеют вид концентрических окружностей. Одна из них

Для различных значений / получается семейство концентрических окружностей.

концентрических окружностей. Направление поля определяется по правилу правого Рис' 3'! буравчика.

1. Определим конфигурацию и направ-•*• ление магнитного поля. Силовые линии имеют вид концентрических окружностей, р „ . как это показано на 3.5. Направление поля определяется по правилу правой руки.

3. Докажем, что поле вне катушки не существует. Проведем доказательство от противного. Допустим, что поле существует. В силу симметрии линии этого поля имеют вид концентрических окружностей. Одна из них проходит через произвольно взятую точку С (см. 3.5). Применим закон полного тока к контуру, совпадающему z окружностью радиуса и ограничивающему соответствующую поверхность:

Магнитное поле прямолинейного проводника с током имеет вид концентрических окружностей ( 3.5, а). Направление поля определяют по правилу буравчика. Вследствие симметрии напряженность поля во всех точках, равноудаленных от оси проводника, одинакова. В качестве контура выберем окружность радиусом г, совпадающую с силовой линией поля. Так как контур совпадает с магнитной линией, длина вектора напряженности и его проекция на касательную в любой точке равны между собой: Я/ = //г.

Магнитное поле кольцевой катушки имеет вид концентрических окружностей и сосредоточено внутри катушки ( 3.6). Направление поля определяется по правилу правой руки: если правую руку расположить вдоль катушки так, чтобы четыре пальца совпадали с направлением тока в витках катушки, го отогнутый большой палец покажет направление поля.