Коэффициента лавинного

Запишем выражения для коэффициента корреляции флуктуационной помехи на выходе системы при различных частотных характеристиках K,(f). Системы полагаем узкополосными с центральной частотой f0 и полосой пропускания Д/Эф. Эти выражения представим в следующей обобщенной записи:

Значение коэффициента корреляции, после которого корреляционную функцию считают практически равной нулю, определяют на основании среднего квадрати«еекого отклонения выборочных коэффициентов корреляции. Значение среднего квадратического отклонения коэффициентов корреляции для <я > <вшах определяют по формуле

Экспериментальное определение автокорреляционной функции в большинстве случаев связано с измерениями значений автокорреляционной функции при различных фиксированных т(0^т<оо). Отдельное значение автокорреляционной функции при данном т носит название коэффициента корреляции. При т=0 коэффициент корреляции Rx(0)=Dx. При т = оо коэффициент корреляция для эргодических стационарных случайных процессов равен 0. Для 0<т<оо Rx(t)^D[X\.

метра максимального значения коэффициента корреляции. Функциональная схема корреляционного измерителя скорости движения проката представлена на 15-15. По данным, приведенным в ![Л. 14-38], погрешность измерения скорости движения металла \М 36 м/с не превышала 0,1%. Время, необходимое для получения результата измере-

Нахождение результирующей систематической погрешности по известным систематическим погрешностям суммируемых составляющих не вызывает трудностей. Использование же выражения (2.22) для расчета о затруднительно, так как точное значение коэффициента корреляции между составляющими обычно неизвестно. В этом случае при расчетах полагают г равным нулю, если случайные составляющие можно считать независимыми, или равным единице со знаком плюс или минус, если заметна корреляция между суммируемыми случайными составляющими погрешностей. Рассмотрим подробнее суммирование случайных погрешностей.

Коэффициент корреляции определяется экспериментально по результатам многократных наблюдений аргументов Qh и QJ. Наиболее удобной формулой для определения коэффициента корреляции, которая связывает непосредственно результаты п наблю-_h и Q; без необходимости предварительного вычисления

Иначе говоря, интервал корреляции есть полуширина прямоугольника единичной высоты, равновеликого с площадью, заключенной под кривой коэффициента корреляции.

Полезно проследить на графиках ( 20.9), как коэффициент корреляции процесса X(t) преобразуется в две характерные составляющие коэффициента корреляции колебания Y(t):

где (I(T) — огибающая коэффициента корреляции квазпгармопнче-ского процесса .г(/) с заданной ЛКФ вида

Наличие знака минус перед второй произнодной коэффициента корреляции Г1Ч эквивалента шума it формулах (21.50) и (21.51) вызвано тем, что в точке максимума, т. е. при т = 0 она всегда отрицательна из-за четности любой ЛКФ.

Возможность такой нормировки обусловлена связью между второй производной коэффициента корреляции р(т) и так называемой средпеквадратической частотой спектра флуктуации, представляющих НЧ эквивалент входного шума. Если воспользоваться введенным ранее обозначением 5х(ч>)и.ч для нормирован-

Связь коэффициента лавинного размножения с коэффициентом ударной ионизации и вывод условия лавинного пробоя

электронов, соответствующий плотности электронного тока /„(б) ( 3.15). В соответствии с определением коэффициента лавинного размножения выходящая из перехода плотность электронного тока равна Л1/„(б). Эта же плотность тока является полной плотностью тока через рассматриваемый переход, так как через левую границу несимметричного п+-р-перехода дырочная составляющая тока не проходит. Таким образом, граничные условия принимают вид

Соотношение (3.65) отражает связь коэффициента лавинного размножения с коэффициентом ударной ионизации. При пробое р-п-перехода коэффициент лавинного размножения М—>-оо. Тогда

Расчет коэффициента лавинного размножения и пробивного напряжения при лавинном пробое резкого электронно-дырочного перехода

3.16.Зависимость коэффициента лавинного размножения от напряжения на р-/г-переходе

Соотношение между этими пробивными напряжениями транзистора в различных схемах включения можно найти, используя выражение для коэффициента лавинного размножения носителей (3.70):

Выражение (5.3) представляет собой уравнение ВАХ диодного тиристора в закрытом состоянии. Напомним, что статический коэффициент передачи тока эмиттера транзистора растет с увеличением тока эмиттера в результате уменьшения влияния рекомбинации в эмиттерном переходе и появления электрического поля в базе из-за увеличения градиента концентрации носителей заряда. Коэффициент передачи тока эмиттера растет также с увеличением напряжения на коллекторном переходе в результате уменьшения толщины базы и увеличения коэффициента лавинного размножения в коллекторном переходе. Эти четыре физических фактора вызывают рост суммарного статического коэффициента передачи тока тиристорной структуры при увеличении напряжения и соответственно тока в закрытом состоянии тиристора.

многих других тиристоров, не проводящих в обратном направлении) надо учитывать в основном изменение коэффициента лавинного размножения М с напряжением на коллекторном переходе [см. (3.70)]. Например, условие переключения диодного тиристора из закрытого состояния в открытое (5.5) можно раскрыть следующим образом:

Миллера для коэффициента лавинного умножения, определенное следующим образом:

Лавина в фотодиоде развивается относительно медленно, так как каждая ионизация осуществляется в среднем через время свободного пробега носителей тпр. Постоянная времени нарастания тока определяется соотношением тнр = =МтПр, где коэффициент М различен для больших и малых световых потоков. После окончания короткого импульса светового потока ток лавины медленно уменьшается, пока все носители не покинут обедненный слой электрического перехода. Если за время пролета носителя происходит только одна ионизация атома, то для оценки быстродействия лавинного фотодиода вводят параметр Mfrp= (2niHV)~l. Величина frp называется граничной частотой фотодиода. Постоянная времени тн~1пс, что соответствует Af/rp=160 ГГц. В кремниевых фотодиодах максимальное значение коэффициента лавинного размножения

Различие в коэффициентах М германиевого и кремниевого фотодиодов определяется неодинаковостью темновых токов. Для уменьшения темнового тока предпочтительны материалы с большой шириной запрещенной зоны. Коэффициент лавинного размножения чувствителен даже к небольшим отклонениям напряжения питания U в рабочей точке. Относительное изменение коэффициента лавинного размножения определяется соотношением dM/M^yMdU/U, где -у — ионизационная способность носителей. Она различна для электронов и дырок и зависит от материала (у = 1,5-т-4 для кремния и y=2,9-f-9 для германия). При больших М = = 103-М04 необходима стабильность напряжения питания н сотые и тысячные доли процента. Аналогичные проблемы по стабилизации коэффициента размножения необходимо решать при изменении температуры, так как температурный коэффициент напряжения пробоя фотодиода аи = = 1,24-3 мВ/°С.