Используя известную

12.18. Найти z-преобразование дискретного сигнала .v,(/c) = — kbk•1 (k), используя известное z-преобразование сигнала s(k} = = bk-\(k) (см. п. 2 решения примера 12.14).

Затем, используя известное сиз векторного анализа соотношение для любого вектора А, находящегося в среде, движущейся со скоростью v:

Подставив в это выражение (4.42) и используя известное из теории матриц равенство (ВС)Т — СТВТ, имеем при учете (4.41)

3. Выходное сопротивление усилителя с последовательной обратной связью по напряжению ^выхос можно найти, используя известное соотношение, справедливое для любой линейной схемы,

точками tk на равные интервалы. Для каждого tk находят оптимальный период Г0 , используя известное свойство [145], согласно которому вероятность выполнения задания достигает максимального значения при таком периоде Т, когда возможное число повторений этапов задания, обесцененных отказом, максимально, т.е.

Такое положение доказывается на основе теоремы Парсеваля. Так, используя известное выражение для ошибки системы, представленной на 5.1:

ную функцию fIv[t] представлять непрерывной огибающей '!„(()¦ Тогда, возвращаясь к 4-17, б — д, констатируем, что кривые 'Lj(t), помимо чистого запаздывания, имеют такой характер, лото-рый типичен (в порядке перечисления кривых) для пропорцио ильного, интегрального, апериодического и колебательного звекьев. Считая, что '/0(/) имеет характер скачка, и используя известное преобразование Лапласа для каждого из видов кривой 'I,,(t), можно информационные динамические свойства ЦВМ выражать через информационные передаточлые функции. В общем случае они будут состоять из постоянной L и переменной tDn(s) частей:

Решение. Исходная схема ( 5-15,а) представляет трехлучевую звезду, где ветвь с реактивностью хк является общей для обоих генераторов. Используя известное преобразование звезды в эквивалентный треугольник, найдем операторные реактивности непосредственных связей каждого генератора с точкой короткого замыкания. Эти реактивности ( 5-15,6) будут:

Численное значение энергии водотока определяют следующим образом. Водоток разбивают на ряд участков, начиная от истока до устья, и определяют полную энергию потока жидкости в начальном Э^ и конечном Э2 створах участка, используя известное уравнение Бернути. Теряемая энергия на этом участке будет равна разности

Более удобные расчетные соотношения могут быть получены при использовании механических переменных и параметров. Используя известное соотношение [32] для переменных потерь в роторе (потерь скольжения)

Формула (1.135) справедлива для любого элемента проводника, поэтому, используя известное выражение радиуса кривизны (1.59), получим дифференциальное уравнение кривой, по которой расположится проводник, натянутый силой Т, обтекаемый током / в поперечном магнитном поле Bz:

есть максимальное значение намагничивающей силы однофазной обмотки в общем виде, а выражение (i.2uj представляет собой общий вид вы-ражзнкя намагничивающей силы однофазных обмоток, из' (1.26) видно, что однофазная обмотка создает пульсирующую намагничивавшую силу, изменяющуюся во врамзни синусоидально, а в пространстве косинусои— дально, причем в пространстве оно остается неподвижным. Используя известную тригонометрическую

Чтобы найти предельные значения ЭДС и КПД, рассмотрим термодинамический аспект работы ТЭ. Согласно первому началу термодинамики элементарное изменение полной внутренней энергии данной системы dUn — dQ — dW определяется разностью между подведенной тепловой энергией dQ и совершенной системой работой dW, которая включает энергию расширения pdV (/?, Г- -давление и объем) и полезную немеханическую энергию. Последняя в рассматриваемом процессе является электрической энергией dW.^ поэтому dQ = dU п + pdV '+ dW 'э. Используя известную термодинамическую функцию состояния — энтальпию системы H^=Un-\-pV, можем записать:

Найдем связь между средним значением выпрямленного тока /н.ср и амплитудным значением фазного тока /цт. Используя известную формулу для периодического тока

9. Используя известную величину СЭк) (см. п. 4), можно найти емкость конденсатора СМ2:

Косвенным измерением называют такое измерение, когда значение искомой величины X определяется расчетным путем на основании прямых измерений других величин, связанных с измеряемой известной зависимостью: X = f(Alt Л2, ...)> где ^i> ^2. -•• — значения величин, полученные путем прямых измерений. Например, сопротивление постоянному току какого-либо приемника можно определить (вычислить), измеряя напряжение U на зажимах приемника и силу тока I и используя известную закономерность — закон Ома: R = U/1.

Вращающиеся волны н. с. Используя известную тригонометриче-, скую формулу, каждый член равенства (22-21) можно выразить в следующем виде:

Смысл рассматриваемого преобразования состоит в выработке напряжения U на выходе ПКН, пропорционального входному двоичному числу N. Используя известную форму представления двоичных чисел

Используя известную формулу разложения (или ее видоизменение, так называемую формулу включения) и произведя ряд преобразований, получим временную функцию тока этого контура:

Используя известную формулу интегрирования по частям и принимая I —- и и e~Kt dt = dv, полччнм

Вращающиеся волны н. с. Используя известную тригонометрическую формулу, каждый член равенства (22-21) можно выразить в следующем виде:

1. Используя известную автоматическую характеристику и(/тм) при номинальном С/тм (на 62.61, б это безреостатная параллельная группировка — БПГ), строят автоматические характеристики для других группировок [на 62.61, б — для безреостатной сериесной группировки (СГ) с последовательным соединением всех И] ТМ]. Так как поток возбуждения Ф при одном и том же /т м = = /в одинаков при всех группировках ТМ, построение искомых характеристик выполняется по соотношениям: