Используя известные

Используя граничные условия (7.59), определим постоянные интегрирования At и AJ :

Интегрируя 1-е уравнение (7.73) 2 раза и используя граничные условия, найдем

где q>K— контактная разность потенциалов между слоем и подложкой; [/—разность потенциалов, обусловленная освещением структуры. Константы интегрирования А, В и С можно определить, используя граничные условия (4.35), (4.36), (4.38). Воспользовавшись решением (4.37), получим выражение, аналогичное (4.34), характеризующее зависимость интенсивности света /0 от коэффициента поглощения а-1 при фиксированном значении фото-ЭДС, т. е. при Api(0)=const:

Полагая, что введение немагнитного зазора не повлияет ни на поле в объеме Vi, ни на поле в объеме V2 остальной части магнитной системы, и используя граничные условия на поверхности 5Р1, отделяющей зазор от объема Vi, он выражает натяжение в зазоре Тп0 по (4.24) или по (6.15) сначала через величины поля в зазоре Тпо = = \и,0(НйНйп — 0,5//о/Г).

Затем, используя граничные условия на поверхности SP1 (Bn =

Используя граничные условия на поверхности 5, отделяющей •среду 2 от среды /, нетрудно выразить компоненты индукции в среде 2, через компоненты индукции в среде /: В2Г = В1г = — icr X •< rAsmQ/b2; В2в = ((iarfiir)5ie = «Vta — rAcosQ)/b*.

Зная амплитуду и фазу Еплл и диэлектрические проницаемости обеих сред, можно, используя граничные условия, найти ?отр и .Епр. Вначале будут рассмотрены два частных случая:

Используя граничные условия, нетрудно получить закон начального распределения напряжения вдоль обмотки:

При интегрировании дифференциального уравнения (3.64) надо согласовать пределы интегрирования, используя граничные условия (3.63), которые наглядно представлены на 3.15. Тогда

Используя граничные условия (10-40) и (10-41), можно определить коэффициенты Ct и С2:

Используя граничные условия (10-40) и (10-41), можно определить коэффициенты Ct и С2:

Наибольший интерес представляет величина провала напряжения. Выше приведены формулы для расчета провала напряжения генератора. Используя известные величины Х^ и набрасываемой нагрузки, можно определить провал напряжения. При включении тока нагрузки, равного полуторакратному от номинального с номинальным коэффициентом мощности, Кт =1,5, X'd =0,095 и провал напряжения составляет Д{/ = 0,125.

/ = а0 + а^ит sin со/ + a2Um sin2 со/ + aaUln sin3 со/. Используя известные тождества:

Аналогичным образом можно провеем и анализ ИН на основе сфероидальных кагушск. используя известные формулы для их индуктивностей [2,4].

Используя известные тригонометрические формулы для квадрата и куба суммы двух гармонических колебаний, приходим к следующим составляющим в спектре коллекторного тока:

Используя Известные обозначения:

Используя известные кратности моментов, получим максимальный вращающий момент

Коэффициенты S0, Slt S_i получены следующим образом. Используя известные приемы разложения в ряд Фурье функций

Коэффициент утечки Л, как это вытекает из определения а, равен отношению магнитного потока в нейтральном сечении магнита к значению потока в воздушном зазоре, т. е. Л = -~. Чтобы вычислить значение Л, необходимо определить изменение магнитного потока вдоль магнитной цепи от нейтрального сечения до зазора. По идее такое определение подобно расчету магнитной цепи с параллельными ветвями. Этот расчет заключается в том, что, задавшись значениями Вп и Я„ в нейтральном сечении и используя известные соотношения между про-водимостями основной цепи и путей утечек на отдельных

Используя известные схемы нормального включения транзисторов (ОИ, ОС, ОЗ для полевых и ОЭ, ОК, ОБ для биполярных), можно получить различные составные транзисторы (табл. 4.1). Если учитывать инверсное включение транзисторов, а также противоположные ти-

Суточный график полной мощности можно получить, используя известные графики активной и реактивной нагрузок. Значения мощности по

Используя известные соотношения и измерив потокосцепление, можно подсчитать магнитный поток, магнитную индукцию и напряженность магнитного поля (в вакууме и в воздухе):