Интервалах температур

Простой сигнал характеризуется одной непрерывной случайной величиной Uc с плотностью распределения р(ис) (рис> 1.2). Установим предел точности измерений сигнала Uc. Для этого выберем некоторый отрезок Д«с (интервал квантования). Будем считать, что в его пределах значения сигнала Uc практически неразличимы. Таким образом непрерывное распределение сигнала Uc сводится к дискретному. Дискретизация равносильна замене плавной кривой р(«с) ступенчатой линией ( 1.3); при этом каждый участок отрезка Д«с заменяется одной точкой— представителем. Всего в пределах изменения Uc получим п участков. Площади прямоугольников p(uCj)Awc на 1.3 изображают вероятности попадания случайной величины Uc в соответствующие интервалы квантования.

На интервалы квантования наложены следующие ограничения:

Выясним точностные характеристики СРК и найдем оптимальные интервалы квантования и точки переключения с одного диапазона на другой. Выражение (4.4-) для СРК. примет вид

Эквивалентное число делений может быть использовано для сравнительной оценки измерительных устройств, оценки влияния погрешностей преобразования и для оптимизации параметров вновь проектируемых измерительных устройств, В последнем случае удается при заданных погрешностях проектируемого устройства, изменяя интервалы квантования и остальные погрешно-

мерные) интервалы квантования, значения которых определяются заранее на основании информации -о характере измеряемой величины. При адаптивном квантовании по времени интервалы квантования переменны и зависят от поведения измеряемой величины в данном интервале наблюдения.

Задача, рассматриваемая далее, формулируется следующим образом: имеется непрерывная функция x(t), требуется определить интервалы квантования по времени, при которых максимальное отклонение между исходной и восстановленной по ее дискретам функциями не превышало бы заданного значения. При такой постановке задачи следует уточнить, как понимать максимальное отклонение между этими функциями. В частности, можно потребовать, чтобы в узлах аппроксимации погрешность восстановления отсутствовала, а между узлами не превышала заданного значения. Решение задачи в таком виде называется точечной интерполяцией. Можно поставить требование, чтобы погрешность аппроксимации еи не превышала заданного значения в любой точке на всем участке аппроксимации. В этих случаях говорят о равномерном приближении функции. Доказано [Л. 5-3], что наилучшее равномерное приближение обеспечивается, если на интервале аппроксимации Т имеются п + 2 точек to
В этом примере интервалы квантования заданы и определялась погрешность аппроксимации при приближении мнргочленом Лагранжа различной степени.

Остановимся на случае однопа-раметрической адаптации исходной непрерывной величины конечной и заданной длительности. В этом случае вид приближающей функции и оценки погрешностей выбираются заранее, а интервалы квантования по времени определяются в зависимости от текущего поведения непрерывной величины.

ЭЛТ ( И -10). Значение координаты г/г определяется значением координаты Xi, номером наклонной линии и интервалом квантования оси У с помощью решетки наклонных линий. Использованный здесь способ измерения ординаты г/г имеет сходство с растровыми развертывающими системами, описанными в :[Л. 11-12]. На 11-11 представлены решетки X и Y, имеющие одинаковые интервалы квантования, и выделена строка, имеющая расстояние по оси У, равное четырем интервалам квантования. Отсчет координат производится по сигналу, поступающему от фотоэлектронного умножителя при пересечении лучом расшифровываемой кривой.

Р 15 ?[*] , Сравним между собой интервалы квантования повремени для трех рассмотренных случаев (непрерывный и дискретный контроль, контроль с измерением) при р0 = 0,997:

Равномерное квантование по уровню. Процесс квантования по уровню функции K(t) иллюстрируется 2.2, а. По оси ординат откладывается величина заранее выбранного шага квантования q и проводятся линии, параллельные оси времени, обозначающие уровни квантования. Переход с одного уровня на другой происходит, когда значение функции находится в середине интервала квантования, так как в этот момент абсолютная погрешность квантования Дк у оказывается наибольшей. Действительно, если значение функции находится в середине между двумя уровнями (точки а, б, в, ...), то возникает неопределенность, так как функция равноудалена от обоих уровней. Так, например, если функция в точке в возрастает на бесконечно малое значение, то его целесообразно отнести к уровню 3. Наоборот, значение функции, несколько меньшее значения в точке в, будет заменено уровнем 2. Следовательно, процесс квантования осуществляют таким образом: интервалы квантования делят пополам и проводят пунктирные горизонтальные линии до их пересечения с квантуемой функцией. В. точках пересечения, которые обозначают а, б, в, г, ..., значения

лупроводников (кремния, германия и др.) в рабочих интервалах температур этим смещением можно пренебречь. При расчетах часто полагают Nc = Nv. Тогда можно записать

С ростом температуры уровень WF обычно поднимается (как правило, тр>т„). Для большинства собственных полупроводников (кремния, германия и др.) в рабочих интервалах температур этим смещением можно пренебречь. При расчетах часто полагают NC-N0. Тогда можно записать

Одно из первых экспериментальных исследований теплообмена в газообразной четырехокиси азота выполнено В. Шоттом [3.17]. Теплообмен изучался при течении в обогреваемой трубе с ?>Вн=11,2 мм и атмосферном давлении в узких интервалах температур (Гс = 295— 373 °К, Гс = 375—393 °К) и числах Re= (1,1—20) • 103. Было получено четыре опытные точки при турбулентном течении и пять при ламинарном.

зависимостями, предложенными авторами работ {2, 3, 8, 13]. Эти зависимости, к сожалению, описывают значения констант равновесия реакции (1.1) в ограниченных интервалах температур, в связи с чем более удобно воспользоваться результатами Хайсетсаны [11], а также Мишиной и др. [12]. Эти авторы рассчитали значения KPI в широкой области температур, использовав известное термодинамическое соотношение

36НХ Спла 29НК (Н29К18, ковар) 961 с заданным коэффициента 28,5—29,5 Ni; 17 — 18 Со; Fe — остальное Сплав с низким коэффициентом теплового расширения (1,0©2,0)- 10-« 1/°С в интервалах температур от +20 до +100 °С и от +20 до —258 °С м теплового расширения для спаев и соедш Сплав с низким коэффициентом теплового расширения (4,5е*6,5)- 10-" 1/°С в интервале температур от —70 до + 420 «С Для конструкций? работающих при низких температурах tenuu с другими материалами Для различных вакуумноплотных спаев элементов приборов и аппаратов со стеклами С49-1, С49-2 (ЗС-5), C48-I (ЗС-8), С47-1 (46)

ответствующей точке пересечения изобары с квазиспино-далью, круто возрастает, а затем падает теплоемкость, а плотность и динамическая вязкость в небольших интервалах температур изменяются от значений, характерных для жидкости, до величин, присущих газу.

Взаимодействие UC и (U, Zr)C с молибденом. Взаимодействие UC с молибденом (а также и вольфрамом) изучали в работах [62, 89]. Состав фаз, образующихся при таком взаимодействии в различных интервалах температур, приведен в табл. 6.5.

Уран полиморфен. Известны три кристаллические фазы урана (а, р и -у), существующие в различных интервалах температур ( 6.1). а-Уран обладает сильной анизотропией свойств; р-уран хрупок и также анизотропен, но в меньшей степени; -у-уран анизотропен, пластичен. Твердость а-урана в 2 раза выше, чем твердость железа. Удельная теплоемкость металлического урана при 18 °С

Уран полиморфен. Известны три кристаллические фазы урана (a, p и -у), существующие в различных интервалах температур ( 6.1). a-Уран обладает сильной анизотропией свойств; р-уран хрупок и также анизотропен, но в меньшей степени; -у-уран анизотропен, пластичен. Твердость a-урана в 2 раза выше, чем твердость железа. Удельная теплоемкость металлического урана при 18 °С

где сД и с5 — табличные значения теплоемкостей в интервалах температур (О-- /, °С) и (0 — /2 °С).

При создании высокочувствительных тепломеров перспективным является применение полупроводниковых термобатарей. Такие датчики могут применяться для измерений в узких интервалах температур.

Неравномерность частотной характеристики, %, относительно уровня сигнала на частоте 1000 Гц в интервалах температур от 5 до 25°С для диапазонов частот не превышает: