Интегральные характеристики

Таким образом, стабилизатор представляет собой устройство, обеспечивающее поддержание выходной величины Y на определенном постоянном, заранее заданном уровне, при изменении входной величины X в достаточно широких пределах. Основным параметром, характеризующим качество поддержания постоянства выходной величины, является интегральный коэффициент стабилизации

Для режима большого сигнала вводится интегральный коэффициент усиления тока

менению стабилизированной величины. Поскольку дестабилизирующая величина может изменяться в широких пределах, то чаще всего пользуются интегральным значением коэффициента стабилизации. Например, интегральный коэффициент стабилизации по напряжению определяется

На практике обычно приходится иметь дело со стабилизацией при изменении дестабилизирующих факторов, например, напряжения сети, в достаточно широких пределах. Поэтому значительно большее практическое значение имеет интегральный коэффициент стабилизации) или иначе — усредненный коэффициент стабилизации, на всем участке изменения дестабилизирующего фактора. Для определения ин-тегрдльного коэффициента стабилизации поступают следующим образом ( VIII.4, б). Зная номинальное f/Bx ном> максимальное t/Bxmax

Заменив в (VII 1.3) произвольные приращения Д?/Вх и ЛС/ВЫХ соответствующими приращениями во всем диапазоне стабилизации б(/вх и б?/ВЫх, получаем интегральный коэффициент стабилизации напряжения

В применяемых стабилизаторах интегральный коэффициент стабилизации обычно бывает не меньше 20 — 30 (для параметрических стабилизаторов на кремниевых стабилитронах в зависимости от тока /вых) и может доходить до 100 000 (в транзисторных компенсационных стабилизаторах).

Рассматривая амплитуды переменных составляющих на входе и выходе как приросты напряжений, получим, что интегральный коэффициент стабилизации есть в то же время и коэффициент сглаживания эквивалентного фильтра [см. формулы (VI.8) и (VIII. 12)1.

Определим интегральный коэффициент стабилизации тока по входному напряжению Kt.

Перейдя к приростам во всем интервале стабилизации S и разделив выражение (VIII.44) на выражение (VIII.47) согласно (VIII. 12), получаем интегральный коэффициент стабилизации

Перейдя в (VIII. 52) к приростам во всем диапазоне стабилизции б, получим согласно (VIII. 12) интегральный коэффициент стабилизации

Так как интегральный коэффициент стабилизации безынерционного стабилизатора численно равен коэффициенту сглаживания эквивалентного фильтра, т. е. К = Ки (VI II. 16), то при расчете пульсаций на выходе выпрямительных устройств с кремниевым стабилизатором следует в Ки раз уменьшить коэффициент сглаживания дополнительного фильтра.

Тем не менее, имеется обширный и весьма важный в практическом отношении класс электромагнитных систем, которые удается приближенно описать, не прибегая непосредственно к концепции электромагнитного поля, а используя более простые интегральные характеристики, такие как напряжения и токи.

Дается краткая история ТОЭ. Затем указывается на возможность выделения целой области задач, решаемых методами теории цепей, использующей интегральные величины: напряжение U= = J Edlj заряд Q= f DdS, ток /= JSdS, магнитный поток Ф = = J BdS, намагничивающую силу /= J" Hcfl (здесь / — длина, 5 — площадь), а взамен характеристик среды е, ц, Y — интегральные характеристики носителей полей: электрического — емкость

Метод, предложенный Б. В. Гнеденко, не рассматривает поведения показателей, коэффициентов и факторов, влияющих на них, а использует две интегральные характеристики: генеральную среднюю нагрузку Рср и генеральное среднее квадратичное отклонение a=~\/DPM, где дисперсия DP берется для того же интервала осреднения. Максимум нагрузки определяется Рм = Рср + рог, где р— статистический коэффициент, зависящий от закона распределения и принятой вероятности превышения графиком нагрузки P(t) уровня Рм; а = Ур\ — Р\9 = У DP, или, введя коэффициент формы /Сф = Ра/РСр, <* =

На 8.6 приведено расчетное распределение индукции в рассматриваемой системе, что интересно в тех случаях, когда электромагнитная система применяется в качестве датчика магнитного поля. Характеристики получены с помощью разработанного алгоритма. Часто для увеличения тягового усилия электромагнита при сохранении характера тяговой характеристики на обмотку намагничивания устанавливают кожух. Влияние кожуха на интегральные характеристики электромагнита может быть оценено по расчетным зависимостям.

зазор и диэлектрическая проницаемость нагреваемого материала. Приближенный характер равенства (9-85) мало сказывается на точности расчета эквивалентных параметров конденсатора, так как емкость и сопротивление — интегральные характеристики системы. Неоднородность поля у краев диэлектрика влияет только на распределение внутренних источников тепла.

Так как все электротехнические устройства основаны на использовании электромагнитного поля их систем, состоящих из заряженных тел и контуров с токами, для решения многих задач необходимо привлечение теории этого поля со сложными математическими зависимостями. Однако в большинстве устройств используются ограниченные пути электрического тока и магнитного потока — изолированные проводники малого сопротивления и магнитопроводы из материала с высокой магнитной проницаемостью, называемые электрическими и магнитными цепями. Их расчеты могут быть значительно упрощены, так как не требуют знания составляющих поля в каждой точке устройств. Теория этих цепей основана на использовании интегральных величин: напряжения U = \ Edl, заряда Q = = \Ш8, тока / = ^Ы8, магнитного потока Ф = ^BdS, намагничивающей силы (н. с.) F = ^Ш1 (/ — длина, S — площадь) взамен Е, D, 6, Н и В, характеризующих поле. Взамен характеристик среды е, ^ и Y используются интегральные характеристики носителей полей: электрического — емкость С —у-, магнитного — индуктивность

Экспериментальные методы исследования и особенно моделирование полей за последнее время получили значительное распространение и развитие. В основе моделирования полей лежит аналогия их уравнений. Так как наиболее удобно и просто снимается картина электрического поля в проводящей среде, то с его помощью и моделируются как электрические, так и магнитные поля. По экспериментально снятой и графически обработанной картине поля можно определить напряженность поля в любой точке и интегральные характеристики моделируемых устройств: емкость, индуктивность, электрическое и магнитное сопротивления. Для моделирования обычно применяют проводящие листы или электролитические ванны.

между потоком и полным током позволяет прийти к выводу, что заданному значению полного тока соответствует определенный поток; это приводит к обиходному выражению «магнитный поток создается током». Однако к таким словам нельзя применять буквальное толкование и всегда следует помнить, что ток и магнитный поток (или магнитное поле) — две стороны одного явления, две взаимно связанные интегральные характеристики одного процесса.

Рассматривая информационные системы с единых позиций, отнесем к важнейшим следующие интегральные характеристики:

§ 6.12. Интегральные характеристики

идеального магнитного усилителя на его интегральные характеристики