Идеального однородного

§ 5.6. ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНОЕ СОЕДИНЕНИЕ РЕЗИСТОРА И ИДЕАЛЬНОГО КОНДЕНСАТОРА

Предположим, что в двухполюснике ( 5.8, а), состоящем из последовательно соединенных резистора и идеального конденсатора, имеется синусоидальный ток i = 7msin(cW + ф*)- Напряжение на входе этого двухполюсника согласно второму закону Кирхгофа в комплексной форме

§ .5.6. Последовательное соединение резистора и идеального конденсатора 105 § 5.7. Последовательное соединение индуктивной катушки и конденсатора 108 § 5.8. Общий случай последовательной цепи синусоидального тока . 111 § 5.9. Цепь синусоидального тока с параллельно соединенными приемниками.................. 114

( 3.91) имеет место резонанс токов, при этом показания амперметров А( и А2 соответственно равны: Л = 10 А и /2 = 4 А. Определить емкостное сопротивление Хг идеального конденсатора (/?с=0), если индуктивное сопротивление катушки Х\ =

4. Как рассчитать проводимости для параллельного соединения резистора и идеального конденсатора?

1. Какова цель лабораторной работы? 2. Начертите векторные диаграммы для разветвленной цепи с активно-индуктивной и активно-емкостной нагрузкой. 3. Начертите треугольники токов, проводи-мостей и мощностей для разветвленной цепи с активно-индуктивной нагрузкой. Чем они отличаются от треугольников для цепи с активно-емкостной нагрузкой? 4. Как рассчитать проводимости для параллельного соединения резистора и идеального конденсатора? 5. Запишите формулы для расчета тригонометрических фуркций цепи с активно-индуктивной нагрузкой. 6. Запишите формулы для расчета реактивной мощности разветвленной цепи с активно-емкостной нагрузкой. 7. Как рассчитать силу тока в неразветвленной части цепи, если известны токи в двух ветвях: с активной и индуктивной нагрузкой? 8. Как рассчитать силу тока в неразветвленной части цепи, если известны напряжение на ее зажимах и сопротивления ветвей? 9. Изобразите схему замещения реальной катушки с параллельным соединением элементов. Как выбирают величины G и BL? 10. Изобразите схему размещения реального конденсатора с пар^л-лельным соединением элементов. Как выбирают величины G и Вс?

Вопрос 1. Чему равна полная проводимость идеальной катушки и идеального конденсатора, если их подключить к сети постоянного тока?

Применяя формулы, выведенные для проводимости и сопротивления идеального конденсатора, к случаю конденсатора с потерями, получаем:

1. Какова цель лабораторной работы? 2. Начертите векторные диаграммы для разветвленной цепи с активно-индуктивной и активно-емкостной нагрузкой. 3. Начертите треугольники токов, нроводи-мостей и мощностей для разветвленной цепи с активно-индуктивной нагрузкой. Чем они отличаются от треугольников для цепи'с активно-емкостной нагрузкой? 4. Как рассчитать проводимости для параллельного соединения резистора и идеального конденсатора? 5. Запишите формулы для расчета тригонометрических фуркций цепи с активно-индуктивной нагрузкой. 6. Запишите • формулы для расчета реактивной мощности разветвленной цепи с активно-емкостной нагрузкой. 7. Как рассчитать силу тока в неразветвленной части цепи, если известны токи в двух ветвях: с активной и индуктивной нагрузкой? 8. Как рассчитать силу тока в неразветвленнсгй части цепи, если известны напряжение на ее зажимах и сопротивления ветвей? 9. Изобразите схему замещения реальной катушки с параллельным соединением элементов. Как выбирают величины О и BL? 10. Изобразите схему'размещения реального конденсатора-с параллельным соединением элементов. Как выбирают величины G и Вс?

Вопрос 1. Чему равна полная проводимость идеальной катушки и идеального конденсатора, если их подключить к сети постоянного тока?

2. Неидеальный конденсатор емкостью С= Ю~6 Ф имеет при частоте ю = 104 с ' добротность Q = — = 2000 (g — его активная проводимость). Определите параметры его схемы замещения, состоящей из резистора и идеального конденсатора, включенных а) последовательно; б) параллельно.

Испытания электрических машин на нагрев показывают, что в области номинальных нагрузок машины общего назначения, имеющие сравнительно низкие удельные тепловые нагрузки, подчиняются закону нагревания идеального однородного тела. В данном случае с достаточной точностью можно считать, что тепло, рассеиваемое с поверхности машины S, пропорционально превышению температуры поверхности (7.4). При неизменных потерях Q, выделяемых в объеме машины, дифференциальное уравнение нагревания, выражающее баланс энергии за время dt, будет иметь вид

Уравнение нагревания идеального тела. Рассмотрим процесс нагревания идеального однородного твердого тела в первом приближении. Примем, что идеальное тело обладает равномерным рассеянием тепла по всей поверхности и имеет бесконечно большую теплопроводность, вследствие чего внутри тела отсутствует перепад температуры. Допустим, что за бесконечно малый промежуток времени dt в теле выделяется тепло Qdt. Часть его, равная Gcdi, тратится на нагревание, а другая часть, равная Sa-idt, рассеивается в окружающее пространство:

ближенно может быть рассмотрен на основе нагревания идеального однородного твердого тела (см. § II.3).

§ 8-2. Нагревание и охлаждение идеального однородного твердого тела

Уравнение нагревания. Хотя электрическая машина имеет сложное устройство, в основу анализа процесса ее нагревания может быть положена теория нагревания идеального однородного твердого тела, под которым здесь понимается тело, обладающее равномерным рассеянием тепла со всей поверхности и бесконечно .большой теплопроводностью, вследствие чего все точки тела имеют одинаковую температуру. Составим дифференциальное уравнение нагревания такого тела, для чего рассмотрим его тепловой баланс.

8-1. Кривые нагревания (а) и охлаждения (б) идеального однородного твердого тела

Заключительные замечания. Выше была изложена теория нагревания идеального однородного твердого те- 8-2. Общий случай нагре- ла. В действительности электрическая вания идеального однородного машина не представляет собой такого твердого тела тела, так как она состоит из разных

нагревания идеального однородного тела.

8-2. Нагревание и охлаждение идеального однородного твердого

Испытания электрических машин на нагрев показывают, что в области номинальных нагрузок машины общего назначения, имеющие сравнительно низкие удельные тепловые нагрузки, подчиняются закону нагревания идеального однородного тела. В данном случае с достаточной точностью можно считать, что тепло, рассеиваемое с поверхности машины S, пропорционально превышению температуры поверхности (7.4). При неизменных потерях Q, выделяемых в объеме машины, дифференциальное уравнение нагревания, выражающее баланс энергии за время dt, будет иметь вид

§ 8-2. Нагревание и охлаждение идеального однородного твердого тела