Изображены векторами

жает по фазе напряжение на угол 45°. График мгновенных значений токов обмоток при этом будет иметь вид, изображенный на 10.42, а. Картины результирующего магнитного поля двигателя для моментов времени периода переменного тока, отмеченных точками 1—4 ( 10.42, а), изображены соответственно на 10.42,6 — <). Картина магнитного поля в конце периода (точка 5) будет такой же, как и в начале периода (точка /).

Временные и векторная диаграммы напряжений изображены соответственно на 7.16, а и б. Такие напряжения вырабатываются в специальных машинах переменного тока, состоящих из вращающегося с постоянной угловой скоростью ротора — постоянного электромагнита, создающего магнитное поле, и статора с тремя обмотками, оси которых смещены в пространстве на 120".

На 12.7, а, б изображены соответственно отраженные волны напряжения и тока.

Контур LC настроен на частоту входного сигнала (шр = а>0) и шунтируется двумя диодами, подключенными к нему параллельно. Диоды Л и Дч с соответствующими опорными напряжениями /;К+А/: п Ек—А/;" образуют зависящее от напряжения сопротивление RH(U). Величина АЕ определяет уровень ограничения А/: = ?/о. Схема замещения коллекторной цепи ( 6.19) содержит источник тока с амплитудой /Ki(«fi.:>, 0)==p/fi, контур с параметрами L, С, Rv и сопротивление &д(и), вольт-амперная характеристика которого изображена на 6.20,а'. На 6.20,6, в изображены соответственно напряжение на контуре и и ток i, протекающий через сопротивление /?д(«). Только первая гармоника /;<] этого тока оказывает шунтирующее действие на контур. Поэтому от эквивалентной схемы ( 6.19) перейдем к схеме замещения по первой гармонике ( 6.21), где

вне .вида и = KE(t)cos[<впр^ + ф1 (0 +ф], которое имеет тот же закон изменения амплитуды E(t) и фазы q>\(t), но новую несущую частоту сопр. Спектры исходного и преобразова.нного колебаний изображены соответственно на 9.17,а, б.

Вольт-амперная характеристика туннельного диода изображена на 3.19 штриховой линией. Она образована суммированием туннельного тока и тока ВАХ р-п-перехода, которые изображены соответственно сплошной и штрих-

Зависимости X=/(co) и b = /(co) для схемы 3.28, г изображены соответственно на 3.28, д, е. При со = с>$ реактивная проводимость 6 = 0, а реактивное сопротивление претерпевает разрыв от -J-00 До — °°. При со = сОа в двухполюснике рис 3.28, г имеет место резонанс токов. Таким образом, по виду характеристики Х = /(со) или b=f(e>) можно судить о том, какого типа резонансные режимы и в каком количестве возникают в ^сследуемой схеме при изменении частоты от О до оо. Точки, в которых Х = /(со) пересекает ось абсцисс [кривая 6 = /(со) претерпевает разрыв от — оо до +оо], дают значения углово'й частоты, при которых в исследуемой схеме возникают режимы резонанса напряжений.

На 12.7, а, б изображены соответственно отраженные волны напряжения и тока.

Образование вращающегося магнитного поля покажем, например; для конденсаторного двигателя. Допустим, что индуктивность рабочей и пусковой обмоток и емкость конденсатора подобраны такой величины, при которой ток рабочей обмотки отстает, а ток пусковой обмотки опережает по фазе напряжение на угол 45°. График мгновенных значений токов обмоток при этом будут иметь вид, изображенный на 10.44, а. Картины результирующего магнитного поля двигателя для моментов времени периода переменного тока, отмеченных точками 1, 2, 3, 4 ( 10.44, а), изображены соответственно на 10.44, б, в, г, д. Картина магнитного поля в конце периода (точка 5) будет такой же, как и в начале периода (точка /).

В зависимости от номинальных значений мощности, напряжения и скорости находят применение различные типы обмоток якоря. Простейшими из них являются простая петлевая и простая волновая обмотки. Две двухвитковые секции указанных обмоток изображены соответственно на 12.4, аи б. Петлевая и волновая обмотки отличаются друг от друга порядком соединения секций с коллекторными пластинами и секций между собой. Сложные обмотки якорей получают путем различных сочетаний указанных простейших обмоток.

5. Насыщение ядерных сил в атомном ядре, состоящем из относительно большого числа протонов и нейтронов (изображены соответственно заштрихованными и незаштрихованными кружочками). Протоны р и р' взаимодействуют между собой лишь благодаря электрическим силам, поскольку ядерные силы насыщены из-за наличия многих нуклонов около каждого из этих протонов

ei = Ет sin (со; + Чзх) и е2 = ?М2 sin (at -f \>2) , то они могут быть изображены векторами ОА и OS ( 30). Их сумма изображается вектором ОС. Правильность этого положения следует из того, что проекция вектора ОА на ось ординат есть мгновенное значение е\, проекция вектора 0В на ту же ось — мгновенное значение е%, а сумма этих векторов равна проекции вектора ОС, представляющего собой вектор суммарной ЭДС. Из треугольника векторов имеем

Здесь *?Кт— максимальное потоко-сцепление катушки ( 1.69). На комплексной плоскости потокосцепле-ния и ЭДС изображены векторами^кт и Ек. Проекции этих векторов на действительную ось соответствуют мгновенным значениям потокосцеплений и ЭДС.

Из полученных соотношений следует, что если токи изображены векторами, то сумма векторов линейных токов равна нулю, а если линейные токи представлены комплексами, ТО сумма комплексов линейных токов равна нулю;

§4.20. Круговые диаграммы. Из §3.4 известно, что синусоидально изменяющиеся функции времени (токи, напряжения) могут быть изображены векторами на комплексной плоскости. Если процесс в электрической цепи описывается уравнением, по форме тождественным уравнению (4.31в), то геометрическим местом концов вектора тока (напряжения), выполняющего в уравнении электриче-

§ 11.6. Графическая интерпретация гиперболических синуса и косинуса от комплексного аргумента. Гиперболические функции от комплексного аргумента сами являются комплексами и могут быть изображены векторами на комплексной плоскости.

Векторную диаграмму фазных и линейных напряжений источника при соединении звездой можно представить и так, как показано на 4.6, б, где линейные напряжения изображены векторами, соединяющими соответствующие векторы фазных напряжений.

§ 4.18. Круговые диаграммы. Из §3.4 известно, что синусоидально изменяющиеся функции времени (токи, напряжения) могут быть изображены векторами на комплексной плоскости. Если процесс в электрической цепи описывается уравнением, по форме тождественным уравнению (4.3 Г"), то геометрическим местом концов вектора тока (напряжения), выполняющего в уравнении электрической цепи ту же

На 14-2, б кривые I и 2 изображены векторами О А — = иг = — OF = — ?t для момента времени, когда ut = ?/im. Б. Основной магнитный поток Ф. Согласно формуле (13-3):

Если первичная и вторичная обмотки намотаны в разные стороны, но сохраняют то же обозначение зажимов, чтои на 15-10, а, то, как это можно видеть на 15-10, в, напряжения (jt и Оя относительно зажимов первичной и вторичной обмоток направлены в разные стороны, например от X к Л в первичной обмотке и от а к х во вторичной обмотке. Соответственно этому напряжения QI и 02 должны быть изображены векторами ^ и ®а> направленными в разные стороны ( 15-10, г).

На 20-4 в части уравнительных токов повторено построение 20-3. Нагрузочные токи /Iirl и /ПГ2 трансформаторов 1 и 2 изображены векторами ОА и ОВ для случая, когда тун = >"г1 = тзщ — 2- Векторы ОА и ОВ сдвинуты относи-

должны быть изображены векторами ХА и ха, направленными в противоположные стороны.