Изменению магнитной

При прямом смещении />-и-перехода из эмиттера в базу инжектируются неосновные для базы носители заряда. Изменение прямого напряжения на р-п-иере-ходе приводит к изменению концентрации этих неравновесных неосновных носителей в базе, т. е. к изменению в ней заряда. Это изменение, вызванное приложенным напряжением, можно рассматривать как действие некоторой емкости. Поскольку неосновные носители заряда попадают в базу за счет диффузии, то эту емкость называют диффузионной и рассчитывают по формуле

Особенностью кристаллизации в этой системе является большое значение коэффициента распределения алюминия и его сильная зависимость от температуры ( 4.21). Состав твердой фазы, как видно из рисунка, очень чувствителен к изменению концентрации А1 в растворе. Это обусловлено значительным различием энтальпии образования растворяемых бинарных соединений: для GaAs Нгд& = 88 кДж/моль; для

Внутренний фотоэффект наблюдается в полупроводниках и диэлектриках. В них под действием излучения происходит возбуждение электронов. Переход электронов на более высокий энергетический уровень приводит к изменению концентрации свободных носителей заряда и, следовательно, электрических свойств вещества. При воздействии лучистой энергии на полупроводник у части валентных электронов увеличивается энергия настолько, что они преодолевают запрещенную зону и переходят в зону проводимости.

Если на преобразователе поддерживать постоянное напряжение, равное потенциалу полуволны измеряемого вещества, и подать стабильное переменное напряжение, то изменение переменной составляющей тока будет пропорционально изменению концентрации вещества в растворе, который непрерывно протекает через преобразователь. Так как потенциал полуволны измеряемого вещества зависит от температуры, датчик концентр атомер а термостатирован. В производственных условиях погрешность измерения не превышает 4%. При снятии полных подпрограмм погрешность может быть снижена до 1,5%.

на коллектор, — падает. Такое изменение плотности объемного заряда эквивалентно соответствующему изменению концентрации примесей. Следовательно, при больших токах область объемного заряда в базе сужается, а в коллекторе — расширяется.

(7-14). При диффузии из конечного источника концентрация источника меняется, что приводит к изменению' концентрации на границе раздела источник-^ поверх--ность кристалла.

Основной вклад в изменение величины поверхностной концентрации примеси N3 вносит изменение температуры источника диффузанта. Заметное влияние оказывает изменение расхода газов (носителя диффузанта и окислителя), что, очевидно, приводит к изменению концентрации диффузанта в потоке. Увеличение расхода газа-носителя приводит к уменьшению концентрации диффузанта в потоке, а увеличение расхода газа-окислителя — к ее увеличению. На величину параметра р преимущественное влияние оказывает изменение температуры диффузии, причем уменьшение температуры приводит к уменьшению величины р.

Влияние деформации на проводимость полупроводников. Проводимость твердого кристаллического тела изменяется от деформации' из-за увеличения или уменьшения (растяжение, сжатие) междуатом-ных расстояний и приводит к изменению концентрации и подвижностигноситёлей^ за ряда\;~

Сильная температурная зависимость концентрации п,-, обусловленная тепловой генерацией пар носителей, приводит к резкому изменению концентрации неосновных носителей от температуры ( 1.7). Те свойства приборов, которые зависят от концентрации неосновных носителей, также будут резко изменяться с температурой даже в области полной ионизации примесей. Максимальная рабочая температура таких приборов может быть значительно ниже температуры, определяемой условием ni=Ng. Однако

Электропроводность твердых кристаллических тел изменяется при деформации вследствие увеличения или уменьшения (растяжение, сжатие) межатомных расстояний, приводящих к изменению концентрации и подвижности носителей. Концентрация носителей заряда может стать меньше или больше вследствие изменения ширины энергетических зон кристалла и смещения примесных уровней, что в свою очередь изменяет энергию активации носителей и изменяет их эффективные массы, входящие в выражения концентрации носителей заряда. Подвижность носителей заряда меняется из-за уменьшения (увеличения) амплитуды колебания атомов при их сближении (удалении). Для металлов основным является изменение подвижности, а для полупроводников изменение концентрации носителей заряда, определяемое энергией активации. Ширина запрещенной зоны может как увеличиваться, так и уменьшаться при сближении атомов, и у разных полупроводников одна и та же деформация может вызывать как увеличение, так и уменьшение удельной проводимости.

кипения и изменению концентрации'примесей

в, результате чего в выходном напряжении формируется крутой передний фронт. На этом заканчивается первый этап работы преобразователя. Возросший скачком ток i'Kl приводит к изменению магнитной индукции сердечника от значения —Вг, при котором трансформатор находился в начале рассматриваемого этапа работы, до значения +ВГ. При этом в сердечнике появляется магнитный поток Ф, изменяющийся практически по линейному закону. Достигнув участка насыщения +ВГ, скорость нарастания магнитного потока уменьшается. Уменьшаются и э. д. с., наводимые в обмотках w'x, Шос, в результате чего появляется небольшой коллекторный ток t'K2 в запертом ранее транзисторе Т2, а коллекторный ток iKl транзистора Тг несколько уменьшается. Направление м. д. с. в сердечнике изменяется на противоположное. Начинает действовать положительная обратная связь, что приводит к запиранию транзистора 7\ и отпиранию транзистора Тъ. Далее процессы повторяются вновь. Необходимо отметить одну особенность работы конвертора с самовозбуждением, которая заключается в том, что выпрямляется не синусоидальное напряжение с частотой 50 Гц, а переменное напряжение прямоугольной или близкой к ней формы с частотой, доходящей до 50 кГц. Силовые же диоды, применяемые в выпрямителях, имеют, как известно, инерционные свойства. Поэтому при выпрямлении напряжений с крутыми фронтами выпрямительные диоды в моменты времени, когда фронты нарастают и происходит спад импульса, теряют свойства .односто-

ся его чувствительность к изменению магнитной индукции, под КОТО-

по изменению магнитной энергии

по изменению магнитной энергии

2.3. Определение электромагнитных сил по изменению магнитной коэнергии при перемещении в условиях постоянства токов возбуждающих контуров

Нетрудно убедиться в том, что результаты расчета ЭМС по изменению магнитной энергии системы (2.3) и по изменению магнитной коэнергии системы (2.13) при Л<7 — »- 0 получаются одинаковыми. Действительно, из 2.1 видно, что абсолютные значения приращений энергии и коэнергии k-ro контура системы отличаются на величину площади треугольной фигуры 123, т. е.

По трудоемкости и точности метод определения ЭМС по изменению магнитной энергии возбуждающих контуров существенно уступает при численных расчетах методу определения ЭМС по изменению магнитной энергии ветвей магнитной цепи (гл. 3), а также двум другим известным методам: методу определения ЭМС по 'их объемной плотности и особенно методу определения ЭМС по натяжениям в магнитном поле (см. гл. 4). По этой причине рассматриваемый метод при численных расчетах ЭМС не применяется. Практическое значение метода состоит в том, что в силу своей фундаментальности он может быть положен в основу других методов расчета ЭМС (см. гл. 3—5).

Определение электромагнитных сил по изменению магнитной энергии или коэнергии при малом перемещении в условиях постоянства потоков или токов ветвей магнитной цепи

3.1. Определение электромагнитных сил ло изменению магнитной энергии при перемещении в условиях постоянства потоков ветвей магнитной цепи

Таким образом, сделанный в § 2.5 важный вывод о том, что правильные значения приращения магнитной энергии при перемещении выделенного объема системы и электромагнитной силы, действующей в направлении перемещения, можно получить в общем случае только после линеаризации системы (замены ее линейной моделью), распространяется на любые другие возможные способы определения электромагнитных сил по изменению магнитной энергии при перемещении.

3.2. Определение электромагнитных сил по изменению магнитной коэнергии при перемещении в условиях постоянства токов ветвей магнитной цепи