Изменяется синусоидально

Рассмотрим значения толщины базы to, w' и коллекторного перехода dK, & при различных значениях коллекторного напряжения ?/КБ и UKB с помощью диаграмм, представленных на 6.5, б. Из этих диаграмм видно, что при заданном токе /э на входе и изменении напряжения t/кв на t/кв одновременно с сокращением ширины базы изменяется распределение концентрации зарядов рп, так что прямая / переходит в прямую 2, имеющую больший угол наклона. Такому изменению распределения соответствует увеличение эмиттерного напряжения. Следовательно, коллекторное напряжение, модулируя толщину базы, одновременно воздействует на эмиттерное напряжение. Это влияние можно определить как внутреннюю обратную связь по напряжению с коэффициентом обратной связи, равным

Дифференциальные каскады. Эквивалентная схема дифференциального усилителя (ДУ) приведена на 2.7. ДУ представляет собой симметричный усилитель постоянного напряжения с двумя входами и выходами. В общей эмиттерной цепи ДУ имеется источник тока /э, обеспечивающий постоянство суммы токов эмиттеров транзисторов 7\ и Тг. При отсутствии сигналов на входах эмиттерные и коллекторные токи транзисторов 7\ и 7% равны половине тока /э. При наличии на входах синфазного сигнала, когда входные напряжения получают одинаковые приращения, равенство токов, протекающих через транзисторы, не нарушается. Следовательно, разность входных напряжений остается постоянной, т.е. коэффициент усиления синфазного сигнала равен нулю. При подаче на входы различных напряжений, например f/j > ?/2, изменяется распределение токов в Т: и Т2; коллекторный ток /Kl транзистора 7\ увеличивается, а коллекторный ток/К2 транзистора Тг уменьшается. При этом их сумма остается равной /а. Поэтому для приращения токов справедливо следующее соотношение: A/Ki = A/U2-

При увеличении температуры диода уменьшается высота потенциального барьера (см. § 2.1) и изменяется распределение носителей заряда по энергиям (электроны, например, занимают более высокие энергетические уровни в зоне проводимости). Из-за этих двух причин прямой ток через диод увеличивается с ростом температуры при неизменном прямом напряжении ( 3.3, а).

2. При увеличении температуры изменяется распределение электронов по энергетическим уровням — количество электронов под уровнем Ферми в зоне проводимости л-области уменьшается, так как часть свободных электронов переходит на более высокие энергетические уровни, а уровень Ферми смещается вниз. Поэтому уменьшается число электронов, которые могут туннелировать из и-области в р-область. Туннельная составляющая прямого тока уменьшается.

В наиболее часто применяемой схеме амперметра цепь подвижной катушка прибора включена последовательно с неподвижной катушкой, но зашунтиро-вана малым сопротивлением #ш ( 6-13). Поэтому здесь частотная погрешность будет зависеть не только от вихревых токов, индуктированных в металлических деталях измерительного механизма, но и от реактивности параллельного разветвления Lp, /?р и /?ш, а также от взаимной индуктивности Lp и LK. Погрешность от реактивности параллельного разветвления возникает вследствие того, что при изменении частоты изменяется распределение токов в ветвях разветвления.'Построим векторную диаграмму цепи амперметра для случая, когда индуктивность шунта мала и ею можно пренебречь ( 6-14). Из диаграммы видно, что при одном и том же значении измеряемого тока / ток, ответвляющийся в цепь подвижной катушки /Р, уменьшается с увеличением частоты (пунктирный вектор). Кроме того, на повышенной частоте возникает значительный угол сдвига фаз между током в цепи подвижной катушки /р и измеряемым

параметрыгэ = у, toL = -± и -^- = -j и, следовательно, изменяется распределение токов во всей электрической цепи.

Из всего рассмотренного выше следует, что только для статических или стационарных режимов всем этим параметрам может быть придано вполне определенное значение и что при переменных процессах использование их существенно осложняется. Так, например, распределение магнитного поля около какого-либо электрического контура при заданном электрическом токе в контуре зависит не только от формы контура, но и от распределения тока внутри проводника, образующего контур. Только при постоянном . токе распределение тока при заданных электрических свойствах проводника однозначно определяется геометрической формой проводника. Соответственно только при постоянном токе такой важнейший параметр электрической цепи, как ее индуктивность, вполне определяется при заданных магнитных свойствах среды геометрическими размерами и формой контура цепи. При изменении тока во времени изменяется распределение тока по сечению проводников, образующих контур тока, и соответственно изменяется распределение в пространстве магнитного потока, сцепленного с контуром, а следовательно, изменяется и индуктивность контура. Так, при периодических процессах, как мы имели возможность убедиться в этой главе, электрический ток распределяется преимущественно в поверхностном слое проводника, что ведет к ослаблению магнитного поля внутри проводника и к уменьшению индуктивности цепи. При синусоидальном токе индуктивность является функцией угловой частоты тока. При несинусоидальном периодическом токе она, очевидно, будет являться функцией также формы кривой тока. При непериодических изменениях тока индуктивность, принципиально говоря, будет являться, хотя бы по одной только указанной причине — неравномерности распределения тока в проводнике — сложной функцией времени.

сжатием, однако, величина сжимающих усилий была меньше, чем по расчету, и наконец, в опыте при арочных диафрагмах между оболочками возникали усилия растяжения. Таким образом, как следует из расчета, при жестких диафрагмах оболочки хорошо работают в поперечном направлении. С увеличением податливости диафрагм изменяется распределение усилий — оболочки выключаются из работы в поперечном направлении и начинают более активно работать в продольном направлении.

Однако при изменении установившегося режима, например, вследствие изменения действующего напряжения на зажимах сети или даже при сохранении этого действующего напряжения, но при изменении спектра амплитуд его гармоник изменяются действующие напряжения и токи в ветвях цепи, и в том числе в ветвях с нелинейными элементами. Так как в последних зависимость U = F(I) нелинейна, то изменяются их параметры гя - Ur/I, col4 = UL/Iu 1/(соСэ) = Uc/In, следовательно, изменяется распределение токов во всей электрической цепи.

зующего контур. Только при постоянном токе распределение тока при заданных электрических свойствах проводника однозначно определяется геометрической формой проводника. Соответственно только при постоянном токе такой важнейший параметр электрической цепи, как ее индуктивность, вполне определяется при заданных магнитных свойствах среды геометрическими размерами и формой контура цепи. При изменении тока во времени изменяется распределение тока по сечению проводников, образующих контур тока, и соответственно изменяется распределение в пространстве магнитного потока, сцепленного с контуром, а следовательно, изменяется и индуктивность контура. Так, при периодических процессах, как мы имели возможность убедиться в этой главе, электрический ток распределяется преимущественно в поверхностном слое проводника, что ведет к ослаблению магнитного поля внутри проводника и к уменьшению индуктивности цепи. При синусоидальном токе индуктивность является функцией угловой частоты тока. При несинусоидальном периодическом токе она, очевидно, будет являться функцией также формы кривой тока. При непериодических изменениях тока индуктивность, строго говоря, будет являться, хотя бы по одной только указанной причине — неравномерности распределения тока в проводнике — сложной функцией времени.

может быть отсоединена от заземлителя без изменения импульсного сопротивления. Из 8-4 видно, что при этом изменяется распределение напряжения по заземли-телю, но только не в начале заземлителя, где определяется импульсное сопротивление.

мгновенных значений токов i, и j'2> как это сделано на 2.4, б. Результирующий ток также изменяется синусоидально и в соответствии с 2.4, б

Для выяснения процессов, происходящих в цепи с индуктивностью ( 2.7, а), допустим, что ток в индуктивности изменяется синусоидально

Мгновенное значение мощности ( 2.7, в) изменяется синусоидально с частотой, в 2 раза большей частоты тока. Амплитудное значение мощности

Напряжение на емкости изменяется синусоидально:

В. Емкостный элемент. Если напряжение между выводами емкостного элемента изменяется синусоидально:

Неинвертирующий усилитель. В неинвертирующем усилителе ( 10.79) используется последовательная отрицательная обратная связь по напряжению. В дальнейшем ветвь 1' —2' четырехполюсника обратной связи, соединяющую накоротко эквипотенциальные точки входной и выходной цепей ОУ, не будем изображать на схемах. Примем, что напряжение сигнала изменяется синусоидально, и воспользуемся комплексным методом расчета цепи усилителя. Запишем уравнение по второму закону Кирхгофа при выполнении условий (10.36) для контура, отмеченного на схеме штриховой линией,

Из выражения (1.21) следует, что при изменении тока I во времени кривая намагничивающей силы продолжает сохранять форму прямоугольника с неизменным основанием #=?- , но имеющего переменную высоту, пропорциональную величине тока L . Отсюда приходим к выводу, что намагничивающая сила однофазной обмотки, по которой течет синусоидальный ток, изменяется также синусоидально во врзмэни, но в пространства распределяется в форма прямоугольника, высота которого во времени изменяется синусоидально. Ксди.на-пример, прямоугольная кривая намагничивающей силы соответствует такому моменту врэмлни, когда SWtWt^ » I, то она(имеет максимальную высоту FmlJ (см- выражение (1.22) ; при StW-Wtg * 0,5 высота прямоугольника становится вдвое меньше; при ?йг-&tj * Q прямоугольник выроадавтся в прямую линию, совпадавшую с осью абсцисс (высота прямоугольника и намагничивающая сила равны нуле).

Под парой полюсов э.ц.с. имеет трапецеидальную форму ( 1.18). ЗыцелиВ иа э.д.с. первую гармоническую составляющую^ можно считать, что э.ц.с. под парой полюсов изменяется синусоидально.

В. Емкостный элемент. Если напряжение между выводами .емкостного элемента изменяется синусоидально:

связь по напряжению. В дальнейшем ветвь l'-2' четырехполюсника обратной связи, соединяющую накоротко эквипотенциальные точки входной и выходной цепей ОУ, не будем изображать иа схемах. Примем, что напряжение сигнала изменяется синусоидально, и воспользуемся комплексным методом расчета цепи усилителя. Запишем уравнение по второму закону Кирхгофа при выполнении условий (10.36) для контура, отмеченного на схеме штриховой линией, • г\ •

В. Емкостный элемент. Если напряжение между выводами емкостного элемента изменяется синусоидально :