Характеристика начинается

нагрево-стойко- перегрева (в °С) при Характеристика материала

Краткая характеристика материала

Характеристика материала SiO, Si3N4 А1,03

7.23*. Определить силу F, с которой ярмо 2 притягивается к электромагниту 1 (см. 7.20), если заданы их размеры, суммарный воздушный зазор /в и магнитодвижущая сила wl (табл. 7.23). Магнитная характеристика материала ярма и электромагнита задана табл. 7.20 (см. задачу 7.20)

кого гистерезиса, форма и размеры которой зависят от' соотношения напряженности постоянного и перменного полей и свойств материала. •этэнЧасто при рассмотрении режима одновременного намагничивания пренебрегают явлением гистерезиса и потерями в материале. В этом случае характеристика материала определяется семейством кривых одновременного намагничивания: Bm = f (//тэ)//_, т. е. совокупностью зависимостей значения переменной составляющей индукции от значения напряженности переменного намагничивающего поля при различных значениях напряженности постоянного подмагничи-вающего поля ( 7.10).

7.12. Импульсная характеристика материала

Предел пропорциональности ар — это напряжение, вплоть до которого действителен закон Гука. В области а<1 \ар\ характеристика материала линейна и, кроме того, деформированное состояние при разгрузке полностью возвращается к исходному состоянию.

Часто при рассмотрении режима одновременного намагничивания пренебрегают явлением гистерезиса и потерями в материале. В этом случае характеристика материала определяется семейством кривых одновременного намагничивания Вт = /(//тЭ)н_, т. е. сово-

сят не только от свойств, материала образца, но также от размеров образца, программы намагничивающих • импульсов и их характеристик (например, формы импульса), от электрических параметров намагничивающей цепи. И несмотря на это, этими характеристиками широко пользуются.

202. Импульсная характеристика материала

Коэффициент теплопроводности — это характеристика материала прокладки. Узнать его можно в широко известных справочниках по электротехническим материалам.

При /э = О характеристика начинается в начале координат и имеет вид обратной ветви ^-«-перехода. Выходной ток /КБО в этом случае является неуправляемым током коллектора. При /э^О выходной ток близок к входному. Однако если меняется полярность напряжения (УКБ, то он резко уменьшается и достигает нуля при значениях С/КБ порядка десятых долей вольта. В последнем случае коллекторный переход работает в прямом направлении. Ток через этот переход резко возрастает и идет в направлении, обратном нормальному рабочему току, что может вывести транзистор из строя. Поэтому на данном участке характеристики показаны штриховыми линиями, они не являются рабочими и обычно на графиках не приводятся.

показанного на 6-15, а, три резонансные частоты. Сквозного пути через индуктивности нет, следовательно, при ш=0 частотная характеристика начинается со значения х=—оо и первая из резонансных частот (oi — частота последовательного резонанса ( 6-15,6). По схеме и характеристике можно сразу выразить комплексное сопротивление Z—jx, которое должно содержать два двучлена (со^ — (о2) в числителе и один в знаменателе:

Реальные характеристики не всегда выходят из начала координат. В большинстве ламп анодная характеристика начинается при небольших отрицательных напряжениях на аноде, так что при Uц = 0 существует некоторый, обычно весьма небольшой начальный ток. Наличие анодного тока при небольших отрицательных напряжениях С/а объясняется существованием электронов с достаточно большой начальной скоростью, в то время как при выводе закона (2-11) предполагалось, что их начальная скорость равна нулю.

Характеристики передачи тока 1К = фа (7а) при С/КБ = const ( 12-9, в) представляют собой практически почти прямые линии с углом наклона к оси абсцисс, несколько меньшим л/4, так как а « 0,95 -г- 0,99. При отрицательном напряжении ?/КБ угол наклона характеристики к оси абсцисс несколько увеличивается, что объясняется ростом коэффициента а, обусловленным уменьшением ширины базы за счет расширения коллекторного перехода, при этом, как следует из (12-21) увеличивается коэффициент ад. При /о — 0 ток /к = /КБО и характеристика начинается не из начала координат.

Если принудительное напряжение смещения настолько велико, что колебательная характеристика начинается не из нуля ( 10.16),

Если принудительное напряжение смещения настолько велико, что колебательная характеристика начинается не с нуля ( 9.11), то никакое увеличение обратной связи не способно вызвать автоколебания. Если же вызвать колебания с помощью внешнего воздействия, то при достаточно сильной обратной связи колебания могут продолжать существовать и после прекращения воздействия. Из двух точек пересечения линий / и // точка С является устойчивой, а точка D — неустойчивой (имеется в виду динамическая устойчивость, т. е. устойчивость генерации). Это означает, что при небольших случайных отклонениях амплитуды тока в контуре около точки С система возвращается в исходное состояние, сколь же угодно малое отклонение амплитуды в районе точки D прогрессивно возрастает и переводит амплитуду /кцт либо в устойчивую точку С, либо в точку О (соответствующую статической устойчивости). Доказательство неустойчивости точки D аналогично доказательству устойчивости точки С, приведенному в предыдущем параграфе.

Реальные характеристики не всегда выходят из начала координат. В большинстве ламп анодная характеристика начинается при небольших отрицательных напряжениях на аноде, так что при Uц = 0 существует некоторый, обычно весьма небольшой начальный ток. Наличие анодного тока при небольших отрицательных напряжениях С/а объясняется существованием электронов с достаточно большой начальной скоростью, в то время как при выводе закона (2-11) предполагалось, что их начальная скорость равна нулю.

Характеристики передачи тока 1К = фа (7а) при С/КБ = const ( 12-9, в) представляют собой практически почти прямые линии с углом наклона к оси абсцисс, несколько меньшим л/4, так как а « 0,95 -г- 0,99. При отрицательном напряжении ?/КБ угол наклона характеристики к оси абсцисс несколько увеличивается, что объясняется ростом коэффициента а, обусловленным уменьшением ширины базы за счет расширения коллекторного перехода, при этом, как следует из (12-21) увеличивается коэффициент ад. При /о — 0 ток /к = /КБО и характеристика начинается не из начала координат.

где А — коэффициент, определяемый конструкцией лампы. Реальная характеристика, однако, лишь приблизительно следует этой зависимости. Отклонения объясняются тем, что при выводе ее принимались некоторые допущения, практически не всегда оправдываемые. К этим допущениям относятся предположения о нулевой начальной скорости электронов, об отсутствии явления насыщения (в связи с чем выпадает упомянутая выше связь /а с Тк), о равномерном распределении температуры по всему катоду и т. п. Влияние неучтенных факторов приводит, например, к тому, что характеристика начинается не в точке ыа = 0, а в точке ыа = —ма0, где

5.35р. В электрической цепи, составленной из п реактивных элементов, возникает не более п — 1 резонансов. Резонансы тока и напряжения чередуются между собой. Если в цепи есть путь для прохождения постоянного тока, т. е. при со =0 ZBX=0 (частотная характеристика начинается с нуля), то первым наступает резонанс токов, если нет (при со = О ZBX = оо), то первым наступает резонанс напряжений.

5.35р. В электрической цепи, составленной из п реактивных элементов, возникает не более п — 1 резонансов. Резонансы тока и напряжения чередуются между собой. Если в цепи есть путь для прохождения постоянного тока, т. е. при со =0 ZBX=0 (частотная характеристика начинается с нуля), то первым наступает резонанс токов, если нет (при со = О ZBX = оо), то первым наступает резонанс напряжений.