Эквивалентной постоянной

Образец материала с потерями представляют в виде эквивалентной последовательной или параллельной схемы ( 3-1). Очевидно, что независимо от выбора эквивалентной схемы (схемы замещения) ряд параметров, характеризующих ее, должен остаться неизменным. К ним относятся сдвиг фазы ср между током / в неразветвленной части цепи и падением напряжения U во всей цепи,

Диэлектрическую проницаемость испытуемого материала вычисляют, предварительно измерив емкость образца Ср в эквивалентной параллельной или Cs в эквивалентной последовательной схеме. Обычно находят е, — относительную диэлектрическую проницаемость (по отношению к электрической постоянной е„ =к 8,854 X Х10-12 Ф/м). В дальнейшем е для краткости будем именовать диэлектрической проницаемостью.

Наличие двух равенств в качестве условий равновесия означает, что для уравновешивания необходимо изменять два параметра (например, #3 и С4). Путем ряда следующих друг за другом регулировок добиваются, чтобы активная и реактивная составляющие напряжения приближались к нулю. Представим испытуемый образец эквивалентной последовательной схемой (см. 3-1, а). Тогда

При эквивалентной последовательной схеме образца получим

273. Активное сопротивление R = 3Q Ом, индуктивное XL=40 Ом и емкостное Хс—25 Ом соединены параллельно. Вычислить активное и реактивное сопротивления эквивалентной последовательной схемы замещения.

Магнитные потери. При перемагничивании магнитного сердечника в нем возникают потери энергии, учитываемые в эквивалентной последовательной схеме сопротивлением Ra. Тангенс угла потерь магнитного сердечника tg бм = /?M/coL. Нередко магнитные потери характеризуют величиной абсорбции — произведением ц tg бм = = (г", а также величиной приведенного тангенса угла потерь tgSM/na. Тангенс угла магнитных потерь в общем случае имеет составляющие потерь на гистерезис, на вихревые токи и на магнитную вязкость. В области слабых полей потери на гистерезисе незначительны; потери

51.5. Параметры параллельной схемы, эквивалентной последовательной схеме: g — r/z2, b—x/z*, y—l/z. Так как в последовательной схеме rLC z = 1/ г* + (<&L-----^-J и х = coL-----^-.,

При переходе от параллельной схемы ( 2.4, б) к эквивалентной последовательной ( 2.4, а) ее параметры определяются по фор-, мулам

2.19., По показаниям приборов, включенных в цепь ( 2.19, а), определить ток, проходящий в неразветвленном участке цепи, сопротивление каждой ветви и полное сопротивление цепи. Заменить данную цепь эквивалентной последовательной цепью R3K, Хэк. Построить векторную диаграмму.

При переходе от параллельной схемы (см. 2.8) к эквивалентной последовательной (см. 2.4) ее параметры определяются по формулам:

2.26. По показаниям приборов,- включенных в цепь,( 2.27, а), определить ток, проходящий в неразветвленном участке цепи, сопротивление каждой ветви .и" полное сопротивление цепи. Заменить данную цепь эквивалентной последовательной цепью гэ, хэ. Построить векторную диаграмму.

Полученное уравнение является частотной характеристикой инерционного звена с эквивалентной постоянной Гэк:

Эта величина носит название эквивалентной постоянной мощности для заданного цикла.

При практических расчетах максимальное начальное значение апериодической составляющей тока к. з- в поврежденной цепи определяют по выражению (6-19), считая в первом приближении, что она затухает во времени по экспоненциальному закону с эквивалентной постоянной времени

которая получается из уравнения QKH (tpac) = 0. Левая часть этого уравнения для заряда неосновных носителей, накопленных у коллекторного перехода, получается по аналогии с предыдущим случаем заменой токов эмиттера /3j и 1э2, токами коллектора /Kl и 1к2 и постоянной времени т,,/ величиной Та№ При этом эффект, обусловленный рассасыванием носителей через эмиттерныи переход паразитного транзистора, в первом приближении учитывается при помощи эквивалентной постоянной времени накопления ТцЭКВ, определяемой соотношением

Увеличение эквивалентной постоянной времени при постоянной скорости нарастания напряжения дает возможность в (1 + К) раз увеличить интервал времени, в течение которого осуществляется правильное интегрирование.

При расчетах максимальное начальное значение апериодической составляющей тока КЗ в поврежденной цепи определяют по выражению (6.19), считая в первом приближении, что она затухает во времени по экспоненциальному закону с эквивалентной постоянной времени

кинематической передачи; &е12 = Ь12юб/Л1б — относительный ко эффициент внутреннего трения; /lf /2 — моменты инерции; Ci2 -жесткость кинематической передачи; Ь1й — коэффициент внутреннего трения; ю6, Мб — базовые значения скорости вращения и момента упругого. Математическое описание замкнутого токового контура представлено апериодическим звеном с эквивалентной постоянной времени Т^. Выходной координатой, для управления которой и строится система регулирования, является скорость вращения механизма ю„. Математическое описание такого объекта, соответствующее уравнениям (4-9), может быть представлено матрицами:

мы видим, что обратная связь приводит к изменению эквивалентной постоянной времени: вместо С^и получается

мы видим, что обратная связь приводит к изменению эквивалентной постоянной времени: вместо С0/ (G; + G) получаем

Если магнитная цепь электромашинного усилителя (ЭМУ) не насыщена и остаточное напряжение мало, то 6У = const и в установившемся режиме Рвых ~ Рвх. Запаздывание изменения Рвых при изменении UBK зависит от постоянных времени обмоток ЭМУ. Оно может быть найдено с помощью некоторой эквивалентной постоянной времени Ту, характеризующей быстродействие ЭМУ в целом. Для ослабления замедляющего действия вихревых токов, индуктируемых при переходных процессах, магнитопровод ЭМУ собирается из изолированных листов электротехнической стали толщиной 0,35—0,5 мм.

Так как в рассчитываемых каскадах имеются четыре цепи, вызывающие искажения вершины импульса (цепи С р RK оконечного и предварительного каскадов, цепь нагрузки CPRH, цепь CcRc между оконечным и предварительным каскадами), то ia будет эквивалентной постоянной времени всех этих цепей. Для уменьшения изменения переходной характеристики в области больших времён гари колебаниях крутизны ламп, напряжений питания « т. д. возьмём постоянные времени цепей катодного смещения T^J и -св в 2 раза больше постоянных времени т с и т„ цепей CCRC и ССЯК; постоянные времени последних возьмём одинаковыми. Тогда