Эквивалентная проводимость

Здесь /Со — коэффициент усиления каскада на нулевой частоте, тэ—эквивалентная постоянная времени каскада. Постройте графики импульсных характеристик для JV= =2, 3 и 4 в зависимости от безразмерного аргумента

8.26 (УО). Определите переходную характеристику g(t) двухкаскадного усилителя малых сигналов с одинаковыми каскадами, которые содержат резистивно-ем-костные нагрузки. Заданы величины: Ко — коэффициент усиления одного каскада на нулевой частоте, тэ — эквивалентная постоянная времени каскада. Постройте график переходной характеристики в зависимости от аргумента t/Ъэ- Определите время установления tycT системы, понимаемое как отрезок времени, в течение которого напряжение на выходе достигает уровня 90 % от установившегося значения.

Л = /?,„4 Л„--- результирующее сопротивление цепи, Tp = LH/A --эквивалентная постоянная времени разрядной цепи (практически тг в 45 раз меньше времени t ).

^3 = --СяХт — эквивалентная постоянная времени, Хтк

где T3 = CHR3 = CH(R3 + KRR\+p') — эквивалентная постоянная времени,

4. Эквивалентная постоянная времени каскодного усилителя в области верхних частот

Эквивалентный коэффициент Ре, который учитывает шунтирующее влияние С* генератора тока на высоких частотах, можно представить в следующем виде: 0е = Ро/(1+М.). ™e TB = ^ + C*-RKH + CHtfKH — эквивалентная постоянная времени каскада ОЭ в ОВЧ.. Воспользовавшись (3.16), получим для высшей рабочей частоты сов

где СЭКВ = СН + С0—эквивалентная постоянная емкость контура;

где эквивалентная постоянная времени

Ае экв т(«1 Р("и ' гъ*'(гъ\ гъ ~ Яц)1 —эквивалентная постоянная времени каскада: т* тц • RKCK; т •.-= 1/(2л/ ), т* - (1 -'- й)т*

где TSKB = (гэ2 — ЯКор)С — эквивалентная постоянная времени, характеризующая задержку формирования выходного сигнала на выходе интегратора, как показано на 12.13 штриховой линией. Задержка уменьшается при увеличении /?R0p. При оптимальном соотношении /?КОр опт ~ ГЭ2 происходит полная компенсация погрешности интегратора. Однако проведенный анализ справедлив лишь для достаточно больших времени (<>Th2iei)' когДа полностью затухают составляющие переходного процесса, обусловленные отброшенными членами полиномов изображения (12.15).

где & = Zft ~ эквивалентная проводимость; гэ = 1/g, - эквивалентное i

При увеличении числа параллельно соединенных ветвей эквивалентная проводимость электрической цепи возрастает, а эквивалентное сопротивление соответственно уменьшается. Это приводит к увеличению тока /. Если напряжение остается постоянным, то увеличивается также общая мощность Р; токи и мощности ранее включенных ветвей не изменяются.

Полная эквивалентная проводимость цепи

Для расчета такой цепи удобно преобразовать ее схему замещения в эквивалентную схему с последовательным соединением резистивных элементов. Например, в цепи на 1.14, а между узлами а и b включены три резистивных элемента с сопротивлениями г2, г3 и г4, т. е. проводимостями g2 = 1/г2, g3 = 1/г3, g4 = 1/г4; эквивалентная проводимость

Следовательно, при параллельном соединении эквивалентная проводимость цепи равна сумме проводимостей отдельных ветвей. Так как наибольшей проводимостью обладает ветвь с наименьшим сопротивлением, то проводимость цепи с параллельным соединением элементов не может быть меньше проводимости ветви с наименьшим сопротивлением. Эквивалентное сопротивление цепи, состоящей из параллельно соединенных ветвей, обратно пропорционально ее эквивалентной проводимости: гэ„в = l/g9KB, поэтому оно всегда меньше наименьшего из сопротивлений ветви.

Реактивные составляющие токов индуктивной и емкостной ветвей при резонансе токов равны по величине и противоположны по фазе (см. 5.12, б). Следовательно, при резонансе токов любой параллельной цепи ее реактивный индуктивный ток ILp и реактивный емкостный ток /СР взаимно компенсируются. Цепь представляет собой активный двухполюсник, эквивалентная проводимость которого равна сумме активных проводимостей ветвей:

Для расчета такой цепи удобно преобразовать ее схему замещения в эквивалентную схему с последовательным соединением резистивных элементов. Например, в цепи на 1.14, а между узлами а и Ъ включены три резистивных элемента с сопротивлениями гг, г3 и г4> т. е. проводимостями g2 = 1/г2, ?з = l/^з. #4 = 1/^; эквивалентная проводимость

Для расчета такой цепи удобно преобразовать ее схему замещения в эквивалентную схему с последовательным соединением резистивных элементов. Например, в цепи на 1.14, а между узлами в и Ъ включены три резистивных элемента с сопротивлениями г2, г3 и г4, т. е. проводимостями g2 = 1/гг, ?з = 1/т"з, ?з = 1/^; эквивалентная проводимость

При параллельном соединении резисторов эквивалентная проводимость цепи равна сумме проводимостей резисторов:

сумма величин, обратных сопротивлениям участков параллельных ветвей электрической цепи (сумма проводимостей ветвей цепи); /?к — сопротивление параллельного участка цепи; Сзк — эквивалентная проводимость параллельного участка цепи, Оэн =

Эквивалентная проводимость цепи: G-,K= G, -f-G;.+ G3 =