Эквивалентным синусоидальным

Чтобы вращающееся магнитное поле осталось неизменным при замене вращающегося ротора эквивалентным неподвижным ротором, необходимо, чтобы токи в фазах, имеющие в первом случае частоту /2 ~ ft, а во втором - /, были одинаковы по амплитуде и сдвигу фаз относительно возбуждающих токи ЭДС. Это достигается приведением тока фазы вращающегося ротора к частоте /тока неподвижного статора. Ток фазы вращающегося ротора со схемой замещения по 14.15, учитывая (14.17), можно выразить следующим образом:

Таким образом, работающий асинхронный двигатель для расчетов может быть заменен эквивалентным неподвижным, в котором цепь каждой фазной обмотки ротора замкнута резистором с сопротивлением

Частоты токов в цепях статора / и вращающегося ротора /2 = /х различны. Поэтому построить их общую векторную диаграмму нельзя. Однако такую диаграмму можно построить для двигателя с эквивалентным неподвижным ротором с приведенной на 14.18 схемой замещения одной фазы статора и ротора. На 14.19 векторная диаграмма фазы статора совпадает с ранее показанной на 14.14. Ну-

Чтобы вращающееся магнитное поле осталось неизменным при замене вращающегося ротора эквивалентным неподвижным ротором, необходимо, чтобы токи в фазах, имеющие в первом случае частоту /2 = /*, a во втором - /, были одинаковы по амплитуде и сдвигу фаз относительно возбуждающих токи ЭДС. Это достигается приведением тока фазы вращающегося ротора к частоте /тока неподвижного статора. Ток фазы вращающегося ротора со схемой замещения по 14.15, учитывая (14.17), можно выразить следующим образом:

Таким образом, работающий асинхронный двигатель для расчетов может быть заменен эквивалентным неподвижным, в котором цепь каждой фазной обмотки ротора замкнута резистором с сопротивлением

Частоты токов в цепях статора / и вращающегося ротора /2 = /* различны. Поэтому построить их общую векторную диаграмму нельзя. Однако такую диаграмму можно построить для двигателя с эквивалентным неподвижным ротором с приведенной на 14.18 схемой замещения одной фазы статора и ротора. На 14.19 векторная диаграмма фазы статора совпадает с ранее показанной на 14.14. Ну-

Чтобы вращающееся магнитное поле осталось неизменным при замене вращающегося ротора эквивалентным неподвижным ротором, необходимо, чтобы токи в фазах, имеющие в первом случае частоту /2 = /s, а во втором — /, были одинаковы по амплитуде и сдвигу фаз относительно возбуждающих токи ЭДС. Это достигается приведением тока фазы вращающегося ротора к частоте / тока неподвижного статора. Ток фазы вращающегося ротора со схемой замещения по 14.15, учитывая (14.17), можно выразить следующим образом:

Таким образом, работающий асинхронный двигатель для расчетов может быть заменен эквивалентным неподвижным, в котором цепь каждой фазной обмотки ротора замкнута резистором с сопротивлением

Частоты токов в цепях статора / и вращающегося ротора /2 =/$ различны. Поэтому построить их общую векторную диаграмму нельзя. Однако такую диаграмму можно построить для двигателя с эквивалентным неподвижным ротором с приведенной на 14.18 схемой замещения одной фазы статора и ротора. На 14.19 векторная диаграмма фазы статора совпадает с ранее показанной на 14.14. Ну-

42-1. Замещение вращающегося ротора эквивалентным неподвижным.

В машине с эквивалентным неподвижным ротором (см. 42-1, справа) электромеханического преобразования не происходит, и вся электромагнитная мощность Р9М превращается в электрическую мощность, выделяющуюся в виде теплоты в сопротивлении R%/s. В дополнительном сопротивлении, введенном в фазы неподвижного

После замены несинусоидального тока идеализированной обмотки эквивалентным синусоидальным током для реальной обмотки (см. 6. 2!, я) на основании второго закона Кирхгофа можно написать следующее уравнение:

Если несинусоидальный ток i рабочей цепи заменить эквивалентным синусоидальным током, то последний будет сдвинут по фазе относительно напряжения источника на 90. Учитывая это, рабочие обмотки можно рассматривать как элементы, имеющие некоторое индуктивное сопротивление х0, связанное с действующими значениями напряжения и эквивалентного синусоидального тока рабочей цепи соотношением х0 = U/I.

Несинусоидальность формы кривой тока в катушке чрезвычайно затрудняет количественный анализ процессов в электрической и магнитной цепях. Для таких цепей невозможно строить векторные диаграммы, так как последние характеризуют только гармонически изменяющиеся величины. Следовательно, нельзя использовать комплексный метод и алгебраические уравнения для расчета цепи. Поэтому широкое применение получил расчетный прием замены реального несинусоидального тока ( катушки эквивалентным синусоидальным током г'Эк„ при условии равенства их действующих значений. В некоторых случаях несинусоидальный ток заменяется только его первой гармоникой. Действующее значение тока

После замены несинусоидального тока катушки эквивалентным синусоидальным током уравнение (12.16) можно записать для комплексных действующих значений:

В стабилизаторах напряжения используется пологий участок за коленом вольт-амперной характеристики катушки с ферромагнитным сердечником без зазора. На этом участке изменение тока в широких пределах практически не вызывает изменения напряжения. Если последовательно с катушкой, работающей в режиме насыщения, включить линейный дроссель Дрг с воздушным зазором ( 12.19,а), то образуется простейший стабилизатор. На 12.19,6 построены вольт-амперные характеристики цепи на основе уравнения U = U^ + Uz для идеализированных катушек с эквивалентным синусоидальным током в обмотках.

несинусоидальный намагничивающий ток можно заменить эквивалентным синусоидальным: г'о =/mosin (со/+

Ток первичной обмотки Л трансформатора при отключенном потребителе является током /0 холостого хода. Пренебрегая влиянием насыщения, несинусоидальный намагничивающий ток может быть заменен эквивалентным синусоидальным током: i0=/0m sin (co/-f-a). Входящий в уравнение угол магнитных по-

Заменим данный несинусоидальный ток некоторым эквивалентным синусоидальным током, который выделяет такую же мощность:

Когда в § 15.58 — 15.61, 15.64, 15.67 рассматривается сдвиг фаз между током и напряжением на каком-либо элементе схемы, то под ним понимают угол между эквивалентным синусоидальным током и эквивалентным синусоидальным напряжением.

После замены иесинусоидального тока идеализированной обмотки эквивалентным синусоидальным током для реальной обмотки (см. 6.21,я) на основании второго закона Кирхгофа .можно написать следующее уравнение:

Учесть нелинейные эффекты при намагничивании магнитопро-вода трансформатора током t'0 можно таким же образом, как при холостом ходе. Несинусоидальный ток i0 может быть заменен эквивалентным синусоидальным намагничивающим током с действующим значением /0 = ]/'/§а + If)r, активная составляющая которого /Ов связана с магнитными потерями. Эта замена позволяет записать уравнение МДС в комплексной форме